Teilchenphysik am MPP am Beispiel von ATLAS
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Teilchenphysik am MPP am Beispiel von ATLAS München, 26. Jun 2012 Richard Nisius (MPP München) [email protected] Einleitung SM in der Nußschale LHC ATLAS Spurdetektoren Datennahme Top-Quarks Higgs-Boson Zusammenfasung Die Organisation der Max-Planck-Gesellschaft − Die Max-Planck-Gesellschaft (MPG) ist eine unabhängige Forschungs-Organisation. − Die MPG fördert Forschung hauptsächlich in ihren eigenen Instituten, den MPIs. − Zur Zeit hat die MPG 80 Forschungsinstitute mit etwa 17000 Beschäftigten. Die MPG hat 5200 Wissenschaftler, zusammen mit mehr als 3700 Doktoranden, 1300 Post-Doktoranden, und 800 Gastwissenschaftlern. − Die Forschungsthemen sind aufgeteilt in drei Sektionen. Dies sind die Sektionen für Biologie und Medizin, für Chemie, Physik and Technik (CPT), und für Geisteswissenschaften. − Fünf Institute der CPT Sektion befinden sich im Münchner Raum, und zwar die MPIs für Astrophysik, Extraterrestrische Physik, Plasmaphysik, und Quantumoptik in Garching, und in München das MPI for Physik (MPP) das (Werner-Heisenberg-Institut). Teilchenphysik am MPP am Beispiel von ATLAS München 26.06.12 Richard Nisius 2 Einleitung SM in der Nußschale LHC ATLAS Spurdetektoren Datennahme Top-Quarks Higgs-Boson Zusammenfasung Das MPP - Aufgabe und Geschichte Die Ziele − Am MPP betreiben wir Grundlagenforschung in Elementarteilchen- and Astroteilchenphysik, sowohl auf theoretischem als auch auf experimentellem Gebiet. Die Geschichte 1917 Gegründed als Kaiser-Wilhelm Institut für Physik in Berlin. Der Vorsitzende des Direktoriums war Albert Einstein. 1946 Wieder-gegründet in Göttingen. Seit 1948 ist das Institut Teil der MPG, und zwar als MPI für Physik (MPP). Der Direktor war Werner Heisenberg. 1958 Umzug von Göttingen zum heutigen Standort (Architekt Sep Ruf) in München. 1960 Ausgliederung des Instituts für Plasmaphysik (IPP) in Garching. 1991 Ausgliederung der Institute für Extraterrestrische Physik (MPE) and für Astrophysik (MPA) in Garching. Einige frühere Kollegen − Peter Debeye, Albert Einstein (NP 1922), Werner Heisenberg (NP 1933), Léon van Hove, Max von Laue (NP 1914), Gerhart Lüders, Carl Friedrich von Weizsäcker, Julius Wess, . . . Teilchenphysik am MPP am Beispiel von ATLAS München 26.06.12 Richard Nisius 3 Einleitung SM in der Nußschale LHC ATLAS Spurdetektoren Datennahme Top-Quarks Higgs-Boson Zusammenfasung Das MPP - Personal und Forschungsgebiete Die heutigen Kollegen − Das MPP hat etwa 160 festangestellte Mitarbeiter, von denen sind etwa 60 Wissenschaftler, 80 Personen arbeiten in den technischen Abteilungen, und 20 Personen in der Verwaltung. − Zusätzlich haben wir im Mittel etwa 20 Gastwissenschaftler. − Zur Zeit haben wir 60 Doktoranden und Diplomanden sowie 20 Auszubildende (Mechaniker, Elektroniker, Mechatroniker, . . . ). Die Haupt-Forschungsgebiete − Die Forschungsarbeiten umfassen theoretische Arbeiten auf verschiedenen Gebieten des Standardmodells und darüber hinaus, sowie Forschung in der Astroteilchenphysik, z.B. WIMPS (dunkle Materie) und Neutrinos, aber auch Stringtheorie. − Das MPP has Beteiligungen an verschiedenen Experimenten der Hochenergiephysik an Beschleunigern, aber auch in einer Reihe von Nicht-Beschleuniger Experimenten. − Zusätzlich betreiben MPE und MPP ein Halbleiterlabor (HLL) in München-Neuperlach zur Entwicklung neuer, strahlenharter Spurdetektoren zum Nachweis geladener Teilchen. Das MPP hat ein breites Forschungspspektrum in theoretischer und experimenteller Physik. Teilchenphysik am MPP am Beispiel von ATLAS München 26.06.12 Richard Nisius 4 Einleitung SM in der Nußschale LHC ATLAS Spurdetektoren Datennahme Top-Quarks Higgs-Boson Zusammenfasung Das MPP - Gruppen und Forschungsgebiete Direktoren − G. Dvali - Theo. Teilchenphysik - Teilchenkosmologie − W. Hollik - Theo. Teilchenphysik - Phänomenologie − D. Lüst - Theo. Teilchenphysik - Stringtheorie − S. Bethke - Exp. Teilchenphysik I (ATLAS) µ-cooling − A. Caldwell (GD) - Exp. Teilchenphysik II Future Colliders ILC − M. Teshima - Exp. Astro-Teilchenphysik Externe Wissenschaftliche Mitglieder GERDA ATLAS − H. Abramowicz - Exp. Teilchenphysik - Protonstruktur. NeutrinoPhysics Large Hadron Collider H1 Semiconductor Development Lab. Theory High Energy Physics AstroParticle Physics Electron-Proton Collider ZEUS HEP Phenomenology String Theory Astro-Particle Physics Field Theories Lattice Field Theory Cosmic Rays Dark Matter MAGIC EUSO CRESST Technical Depts. Forschungsgruppen Nachwuchswissenschaftler Mechanics & Electronics − Emmy Noether Gruppen. − MPG Program für hochqualifizierte Wissenschaftlerinnen. − MPG unabhängige Forschungsgruppe. − Junior Forschungsgruppe im Münchner Exzellenzcluster. Teilchenphysik am MPP am Beispiel von ATLAS München 26.06.12 Richard Nisius 5 Einleitung SM in der Nußschale LHC ATLAS Spurdetektoren Datennahme Top-Quarks Higgs-Boson Zusammenfasung Dass ich erkenne, was die Welt, im Innersten zusammenhält Die zwei Hauptfragen der Elementarteilchenphysik − Welches sind die kleinsten Bausteine der Natur, und was sind ihre Eigenschaften? − Was sind die fundamentalen Wechselwirkungen dieser Bausteine? Der Weg der Beschleunigerphysik − Zur Lösung braucht man einen Weg kleinste Strukturen und ihre Wechselwirkungen zu sehen, d.h. in irgendeiner Form zu messen. − Wir machen zwar ein aber das Prinzip bleibt gleich: Was immer man tut, sehen ist und bleibt ein Streuprozess. Teilchenphysik am MPP am Beispiel von ATLAS München 26.06.12 Richard Nisius 6 Einleitung SM in der Nußschale LHC ATLAS Spurdetektoren Datennahme Top-Quarks Higgs-Boson Zusammenfasung Die Heisenberg’sche Unbestimmtheitsrelation − Die Quantenmechanik macht nur Wahrscheinlichkeitsaussagen, d.h. Aussagen über das mittlere Ergebnis vieler Ereignisse. Das Einzelereignis jedoch ist völlig unbestimmt! ∆x − Mit der Heisenbergschen Unbestimmtheitsrelation kann man das Auflösungs vermögen abschätzen. Faustformel: ∆x ∆p = 0.2 fm GeV. Ein Teilchen mit Impuls 1 GeV kann also eine Struktur der Größe 0.2 fm auflösen. (1 fm = 10−15 m) H Y HH ∆p HH j H Um diese kleinen Strukturen sehen zu können, brauchen wir Teilchenbeschleuniger. Teilchenphysik am MPP am Beispiel von ATLAS München 26.06.12 Richard Nisius 7 Einleitung SM in der Nußschale LHC ATLAS Spurdetektoren Datennahme Top-Quarks Higgs-Boson Zusammenfasung Das Standardmodell Eichtheorie Higgs-Boson u c t Wechselwirkung e e Kräfte stark g γ d s b νe νµ ντ e µ q q e e elektrom. γ q Z q schwach W± Z Eichbosonen Leptonen Quarks Materie τ Das Standardmodell hat viele Präzisionstests sehr erfolgreich bestanden. Teilchenphysik am MPP am Beispiel von ATLAS München 26.06.12 Richard Nisius 8 Einleitung SM in der Nußschale LHC ATLAS Spurdetektoren Datennahme Top-Quarks Higgs-Boson Zusammenfasung Die elementaren Materiebausteine − Unser heutiges Bild der Rezeptur der Natur, ist: − Es gibt drei Familien von Leptonen und Quarks. − Sie sind Fermionen (Spin = 1/2), und nur die erste Familie bildet stabile Materie, p = uud und n = udd. − Zu jedem Teilchen gibt es ein Antiteilchen mit umgekehrten Ladungen aber sonst identischen Eigenschaften. − Die Massen sind sehr verschieden und niemand weiß warum. Die Massen reichen von weniger als 1 eV für das νe bis zu 173 GeV (fast die Masse eines Gold-Atoms) für das top Quark. − Eine Theorie zur Erklärung der Massen ist der HiggsMechanismus. In dieser Theorie wird ein zusätzliches Teilchen, das noch zu findende Higgs-Boson, vorhersagt. Wir wollen das Massenspektrum erklären können. Teilchenphysik am MPP am Beispiel von ATLAS München 26.06.12 Richard Nisius 9 Einleitung SM in der Nußschale LHC ATLAS Spurdetektoren Datennahme Top-Quarks Higgs-Boson Zusammenfasung Das Standardmodell - seine Stärken Measurement Fit (5) ∆αhad(mZ) 0.02750 ± 0.00033 0.02759 mZ [GeV] 91.1875 ± 0.0021 91.1874 ΓZ [GeV] 2.4952 ± 0.0023 2.4959 41.540 ± 0.037 41.478 20.767 ± 0.025 20.742 0 σhad [nb] Rl 0,l Afb Al(Pτ) Rb 0.1465 ± 0.0032 0.1481 0.21629 ± 0.00066 0.21579 0.1721 ± 0.0030 0.1723 0,b 0.0992 ± 0.0016 0.1038 0,c 0.0707 ± 0.0035 0.0742 Ab 0.923 ± 0.020 0.935 Ac 0.670 ± 0.027 0.668 Afb 0.1513 ± 0.0021 0.1481 sin θeff (Qfb) 0.2324 ± 0.0012 0.2314 mW [GeV] 80.385 ± 0.015 80.377 ΓW [GeV] 2.085 ± 0.042 Al(SLD) 2 lept mt [GeV] March 2012 173.20 ± 0.90 Eine Erfolgsgeschichte (Stand 2012) − Daten und Theorie stimmen perfekt überein. − Messungen auf sub Promille Genauigkeit, z.B. mZ = (91.1875 ± 0.0021) GeV. Dies entspricht 0.02 Promille Genauigkeit!! 0.01714 ± 0.00095 0.01645 Afb Rc meas fit meas |O −O |/σ 0 1 2 3 Konsistenz direkter und indirekter Messungen − Direkt: − Indirekt: − Direkt: − Indirekt: 2.092 173.26 0 1 2 mW = (80.385 ± 0.015) GeV mW = (80.363 ± 0.020) GeV mtop = (173.2 ± 0.9) GeV mtop = (172.6+13.5 −10.4 ) GeV 3 Wir haben die Massen zwar genau gemessen, verstehen ihre Ursache aber nicht. Teilchenphysik am MPP am Beispiel von ATLAS München 26.06.12 Richard Nisius 10 Einleitung SM in der Nußschale LHC ATLAS Spurdetektoren Datennahme Top-Quarks Higgs-Boson Zusammenfasung Probleme mit der Masse? − Wieso habe ich eine so große Masse? Wildschweine? − Klar, Wildschweine haben innere Struktur, sie bestehen z.B. aus Fleisch. Fleisch hat eine Masse, also haben Wildschweine eine Masse. Aber wieso hat Fleisch eine Masse? − Klar, Fleisch besteht aus Eiweißen. Eiweiße haben eine Masse, also . . . . Aber wieso . . . ? − Klar, Eiweiße bestehen aus Molekülen. Moleküle haben eine Masse, also . . . . Aber wieso . . . ? − Klar, Moleküle bestehen aus Atomen. Atome haben eine Masse, also . . . . Aber wieso . . . ? − Klar, Atome bestehen aus Protonen und Neutronen. P und n haben eine Masse, also . . . . Aber wieso . . . ? − Klar, Protonen und Neutronen bestehen aus Quarks. Aber wieso haben Quarks eine Masse? Wir brauchen eine andere Erklärung als den Aufbau aus kleineren massiven Bausteinen. Teilchenphysik am MPP am Beispiel von ATLAS München 26.06.12 Richard Nisius 11 Einleitung SM in der Nußschale LHC ATLAS Spurdetektoren Datennahme Top-Quarks Higgs-Boson Zusammenfasung Das Higgs-Boson - die Idee Die Vermutung (1965) Der Vater des Gedankens − Fundamentale Teilchen, sowohl Materie- als auch Kraft-Teilchen, sind an sich masselos. − Massen werden erst durch Wechselwirkungen mit einem Hintergrundfeld, dem Higgsfeld, erzeugt. − Je stärker die Kopplung, um so größer die Masse. − Die Eichbosonen erhalten ihre Massen durch spontane Symmetriebrechung und den Higgs-Mechanismus. Peter Higgs Die Konsequenz − Die Existenz des Higgs-Bosons als Anregung des Higgsfeldes. Die Vorhersagen des Standardmodells − Die Kopplungen des Higgs-Bosons an alle Teilchen sind vorhergesagt, und damit liegen die Zerfalls-Kanäle und -Raten des Higgs-Bosons bei gegebener Masse fest. Die Masse des Higgs-Bosons ist nicht vorhergesagt und muß gemessen werden. Teilchenphysik am MPP am Beispiel von ATLAS München 26.06.12 Richard Nisius 12 Einleitung SM in der Nußschale LHC ATLAS Spurdetektoren Datennahme Top-Quarks Higgs-Boson Zusammenfasung Die supraleitenden Magnete Der Large Hadron Collider, 2009++ , Ep = 4 TeV CMS Anzahl Länge Gewicht B-Feld Temperatur Strom Energie p p ? 6 1232 14.3 m 35 t 8.4 T 1.9 K 11700 A 7.1 MJ ATLAS ALICE LHCb Ein Vergleichsobjekt Einzelheiten Entdeckungspotential: MH = 100 − 1000 GeV Teilchenphysik am MPP am Beispiel von ATLAS München 26.06.12 Richard Nisius 590 t v=18(620) km/h 13 Einleitung SM in der Nußschale LHC ATLAS Spurdetektoren Datennahme Top-Quarks Higgs-Boson Zusammenfasung Das Bauprinzip von Teilchen-Detektoren und ein Beispiel Das Prinzip − Mit einer Art Zwiebelschalenanordnung um die Strahlröhre werden die verschiedenen Teilchen an Hand ihrer typischen Wechselwirkungen nachgewiesen. Die Messgrößen √ √ − Ort √ − Impuls bzw. Geschwindigkeit √ − Energie Ein Beispiel LHC und der ATLAS Detektor √ √ √ √ − Bei komplizierten Zerfällen wird aus der Summe aller Zerfallsprodukte auf die Eigenschaften der primär erzeugten Teilchen geschlossen. Erst die Rekonstruktion aller Reaktionsprodukte gibt Aufschluß über die Reaktion. Teilchenphysik am MPP am Beispiel von ATLAS München 26.06.12 Richard Nisius 14 Einleitung SM in der Nußschale LHC ATLAS Spurdetektoren Datennahme Top-Quarks Higgs-Boson Zusammenfasung Der ATLAS Detektor Monitored Drift Tubes (MDT), (H → ZZ → 2µ+ µ− ) @ @ @ 6 46 m @ R @ 25 m M = 7000 t V = 22580 m3 ⇒ ATLAS könnte schwimmen. @ I @ @ @ @ @ ? Semi Conductor Tracker (SCT), (H → bb̄) Teilchenphysik am MPP am Beispiel von ATLAS München 26.06.12 Richard Nisius @ @ Beteiligungen @ Hadron End Cap (HEC), (H → τ + τ − ) 15 Einleitung SM in der Nußschale LHC ATLAS Spurdetektoren Datennahme Top-Quarks Higgs-Boson Zusammenfasung Ein Siliziumstreifendetektor Die Prinzipskizze Ausleseelektronik Ein ATLAS SCT Sensor Metallisierung (Al) p+-Auslesestreifen - + - - + - + - + - + + 80 eh-Paare n-Silizium − + Sperrspannung µm ionisierendes Teilchen n+-Silizium Metallisierung (Al) Mit Halbleiterdetektoren werden Spuren und Zerfallspunkte gemessen. Teilchenphysik am MPP am Beispiel von ATLAS München 26.06.12 Richard Nisius 16 Einleitung SM in der Nußschale LHC ATLAS Spurdetektoren Datennahme Top-Quarks Higgs-Boson Zusammenfasung Bilder von der Modulproduktion am MPP Der Roboter zur Ausrichtung Parallelproduktion der Module Teilchenphysik am MPP am Beispiel von ATLAS München 26.06.12 Richard Nisius Ausrichtung der Wafer Die Bondmaschine 17 Einleitung SM in der Nußschale LHC ATLAS Spurdetektoren Datennahme Top-Quarks Higgs-Boson Zusammenfasung Von Modulen zu Scheiben Die Vorderseite einer Scheibe Die Rückseite einer Scheibe Teilchenphysik am MPP am Beispiel von ATLAS München 26.06.12 Richard Nisius 18 Einleitung SM in der Nußschale LHC ATLAS Spurdetektoren Datennahme Top-Quarks Higgs-Boson Zusammenfasung Die Chronologie der Ereignisse 20.11.09 − Start des LHC. 23.11.09 − Kollisionen 2 x 0.45 TeV. 08.12.09 − Kollisionen 2 x 1.18 TeV. 28.03.10 − Start Datennahme 2 x 3.5 TeV. − Jahres-Luminosität, 2010: 0.045/fb, 2011: 5.3/fb. 30.03.12 − Start Datennahme 2 x 4 TeV. − Luminosität = Anzahl Ereignisse für Reaktion mit 1 fb = 10−43 m2 Wirkungsquerschnitt. Ein simples Luminositätsmodell Die LHC Lernkurve ist etwa exponentiell, und es fehlt nur noch ein Faktor 2. Teilchenphysik am MPP am Beispiel von ATLAS München 26.06.12 Richard Nisius 19 Einleitung SM in der Nußschale LHC ATLAS Spurdetektoren Datennahme Top-Quarks Higgs-Boson Zusammenfasung Die Top Quark Paarproduktion Quark induzierte Prozesse (ca 10%) fq/p Gluon induzierte Prozesse (ca 90%) fg/p σ̂ gg→tt̄ σ̂ qq̄→tt̄ fq̄/p fg/p √ − Der Wirkungsquerschnitt ist: σ(tt̄) = 170 pb für mtop = 172.5GeV und s = 7 TeV. ⇒ Im Jahr 2011 haben wir ca. 900.000 Top Quark Paare aufgezeichnet. −16 s = 4.2 · 10−25 s ist wesentlich kleiner als die Zeit − Die Lebensdauer: τ = ~Γ = 6.58·10 1.55·109 ~ zur Hadronformation t ≈ Λ ≈ 6 · 10−24 . Das Top-Quark zerfällt als einziges Quark frei. Der Wirkungsquerschnitt am LHC ist mehr als 20 mal so groß wie am Tevatron. Teilchenphysik am MPP am Beispiel von ATLAS München 26.06.12 Richard Nisius 20 Einleitung SM in der Nußschale LHC ATLAS Spurdetektoren Datennahme Top-Quarks Higgs-Boson Zusammenfasung Der Zerfall des Top Quark Paars − Top Quarks zerfallen fast immer via t → W b. Die Ereignisse werden deshalb nach W-Zerfällen klassifiziert. b-jet Der lepton+jets Kanal νℓ "jets" 46% b t p q̄ W− t̄ b̄ q jet b-jet jet τ+jets 15% W+ p ℓ+ τ+τ 1% τ+µ 2%% 2 τ+e 1% µ+µ+e 2% µ +e 1% e "dilepton" µ+jets 15% e+jets 15% "lepton+jets" − Dilepton: geringe Rate (4%), hohe Reinheit, kinematisch unterbestimmt. − Lepton+jets: mittlere Rate (30%), Lepton ’Tag’, bester Kompromiss. − Jets: höchste Rate (46%), aber auch größter Untergrund. Der Lepton + Jets Kanal liefert zur Zeit die kleinsten Fehler für die Top Quark Masse Teilchenphysik am MPP am Beispiel von ATLAS München 26.06.12 Richard Nisius 21 Einleitung SM in der Nußschale LHC ATLAS Spurdetektoren Ein Top-Quark Paarereignis Datennahme Top-Quarks Higgs-Boson Zusammenfasung tt̄ → beν bqq jet b - Jet t g jet Lepton W q - Jet q - Jet t g νe jet Neutrino W t b - Jet jet e Teilchenphysik am MPP am Beispiel von ATLAS München 26.06.12 Richard Nisius 22 Einleitung SM in der Nußschale LHC ATLAS Spurdetektoren Datennahme Top-Quarks Higgs-Boson Zusammenfasung Die Messung im Lepton+jets Kanal Eine Messung im Elektronkanal 0.18 0.16 140 ATLAS Simulation mtop mtop mtop mtop 0.14 Events / 0.1 Normalized Events / 0.1 Signal-Erwartung als Fkt. von mtop = 160 GeV = 170 GeV = 180 GeV = 190 GeV 0.12 ATLAS Data Signal Background 120 100 mtop = 172.9 ± 1.5stat GeV 80 ∫ L dt = 1.04 fb 0.1 -1 60 e + jets 0.08 e + jets 40 0.06 0.04 20 0.02 0 0 1.5 2 2.5 3 3.5 1.5 2 2.5 3 3.5 R32 4 R32 − Resultat (1/fb 2011 Daten): mreco m(3−jet) − Testgröße: R32 = mtop mtop = (172.9 ± 1.5stat ± 2.5syst ) GeV reco = m(2−jet) W − Messgröße: mtop − Erwartung: R32 = 172.5 = 2.15. − Sensitivität: ∆(mtop ) = 1 GeV ⇔ ∆(R32 ) = 0.012. 80.4 Nächstes Ziel ist die Verbesserung der sytematischen Unsicherheit auf etwa 1 GeV. Teilchenphysik am MPP am Beispiel von ATLAS München 26.06.12 Richard Nisius 23 Einleitung SM in der Nußschale LHC ATLAS Spurdetektoren Datennahme Top-Quarks Higgs-Boson Zusammenfasung Hinweise auf das Higgs-Boson mW [GeV] 80.5 Direkte Messungen March 2012 LHC excluded LEP2 and Tevatron LEP1 and SLD 68% CL 1) pp̄ → tt̄ 2) pp̄ → W + X und e+ e− → W+ W− Indirekte Bestimmungen 80.4 1) Die Z-Produktion e ∆α 80.3 mH [GeV] 114 300 600 1000 155 175 e t Z q e H q q e Z q 2) Der Muonzerfall 195 νe H mt [GeV] µ W e νµ Diese gute Übereinstimmung ist einer der Gründe an ein leichtes Higgs-Boson zu glauben. Teilchenphysik am MPP am Beispiel von ATLAS München 26.06.12 Richard Nisius 24 Einleitung SM in der Nußschale LHC ATLAS Spurdetektoren Datennahme Top-Quarks Higgs-Boson Zusammenfasung Das Higgs - Entdeckungspotential am LHC Das Entdeckungspotential g t H g Die Liste der Zerfallskanäle Signal significance Der Haupt-Produktionskanal 10 2 H → γ γ + WH, ttH (H → γ γ ) ttH (H → bb) H → ZZ(*) → 4 l (*) H → WW → lνlν H → ZZ → llνν H → WW → lνjj Total significance √S B 10 5σ H X = qW Z `γ ATLAS X = qW Z `γ ∫ L dt = 100 fb (no K-factors) -1 1 10 2 10 3 mH (GeV) − Das ATLAS Entdeckungspotential ist besser als 10 σ für ein Jahr mit Design-Luminosität. Das Standard Model Higgs-Boson kann uns am LHC wohl nicht verborgen bleiben. Teilchenphysik am MPP am Beispiel von ATLAS München 26.06.12 Richard Nisius 25 Einleitung SM in der Nußschale LHC ATLAS Spurdetektoren Datennahme Top-Quarks Higgs-Boson Zusammenfasung Die Hinweise aus den 2011 Daten Der Kanal H → γγ m Eine Untergrundfluktuation? m Der Bereich kleiner Massen Kombinierte Ausschlussgrenzen m m Diese Hinweise reichen noch nicht. Die 2012 Daten werden gerade ausgewertet. Teilchenphysik am MPP am Beispiel von ATLAS München 26.06.12 Richard Nisius 26 Einleitung SM in der Nußschale LHC ATLAS Spurdetektoren Datennahme Top-Quarks Higgs-Boson Zusammenfasung Anstelle einer Zusammenfassung Peter Higgs Was so begann, . . . ... nahm so LEP (1989-2000) Tevatron (1992-2011) seinen Lauf, und endet . . . Karl Gustav von Schweden ? . . . LHC (2010 - ?) vielleicht so Teilchenphysik am MPP am Beispiel von ATLAS München 26.06.12 Richard Nisius . 27 Einleitung SM in der Nußschale LHC ATLAS Spurdetektoren Datennahme Top-Quarks Higgs-Boson Zusammenfasung Eine unvollständige Liste interessanter Links Dieser Vortrag http://www.mpp.mpg.de/ ˜nisius/welcomeaux/lehre.html Die Startseite der Deutschen Teilchenphysik http://www.teilchenphysik.de Ein Lernprogramm der Universität Erlangen http://www.solstice.de/teilchenphysik/ Fun with . . . , eine Sammlung von Cartoons von Prof. C. Grupen http://www.hep.physik.uni-siegen.de/˜grupen Physik mit Musik, der LHC Rap von Katie MCAlpine (alpinecat) http://www.youtube.com/watch?v=j50ZssEojtM Danke für die Aufmerksamkeit . . . und . . . viel Spass beim Weiterlesen. Teilchenphysik am MPP am Beispiel von ATLAS München 26.06.12 Richard Nisius 28
