Statistische Physik I (SS 2015): Tutorium 7 20. Dichteoperatoren (a) Gegeben seinen 2 Dichteoperatoren mit Matrixdarstellung 2 1 0 1 1 1 1 2 0 , ρ̂1 = ρ̂2 = 1 4 4 0 0 0 0 1 1 0 0 0 2 (1) in der Basis |0i, |1i, |2i. Berechnen Sie die Reinheit und die Entropie von ρ̂1,2 sowie die Operatoren Ĉ1 = e−xρ̂1 und Ĉ2 = cos( π2 ρ̂2 ). Hinweis: Diagonalform! (b) Gegeben Sei der großkanonische Dichteoperator ρ̂G = 1 −β(Ĥ−µN̂ ) e ZG (2) und ein beliebiger anderer Dichteoperator ρ̂0 . Zeigen Sie, dass aus der Ungleichung für die Boltzmann’sche Eta-Funktion H(ρ̂G , ρ̂0 ) ≤ 0 (3) folgt, dass J(ρ̂G ) ≤ J(ρ̂0 ), (4) wobei J(ρ̂) das entsprechende großkanonische Potential bezeichnet. 21. Zustandsdichten (a) Die Rotation eines starren Körpers mit Trägheitsmoment I wird durch den Hamiltonoperator Ĥ = B ~ˆ 2 L , h̄2 (5) ~ˆ = (L̂x , L̂y , L̂z ) bezeichnet den Drehimpulsmit Rotationskonstante B = h̄2 /(2I) beschrieben. L operator mit Eigenwertgleichungen ~ˆ 2 |l, ml i = h̄2 l(l + 1)|l, ml i, L L̂z |l, ml i = h̄ml |l, ml i, (6) wobei l = 0, 1, 2, ... und ml = −l, −l + 1, . . . , l. Berechnen Sie die Zustandsdichte D(E) der Energieniveaus eines starren Rotors für E B. (b) Berechnen Sie die Zustandsdichte D(E) für Teilchen mit Spin S in einer 3D harmonischen Falle mit 1-Teilchenhamiltonoperator Ĥ = X i=x,y,z p̂2i 1 + mωi2 q̂i2 . 2m 2 1 (7) Benutzen Sie, falls hilfreich, Z Z Z X X 3 d xi F (E = xi ) = dE F (E) d3 xi δ(E − xi ). i (8) i 22. Relativistisches Fermi Gas Betrachten Sie ein extrem relativistisches Gas aus Fermionen mit Spin 1/2 und Energiedispersionsrelation q E~k = c2 h̄2 |~k|2 + m2 c4 ≈ ch̄|~k|. (9) (a) Berechnen Sie die Fermi Energie EF eines extrem relativistischen Fermi Gases als Funktion der Teilchendichte n = N/V . (b) Zeigen Sie, dass für ein extrem relativistisches Fermi Gas der Zusammenhang U = 3pV für alle Temperaturen gilt und berechnen Sie U (T = 0) bzw p(T = 0). Kreuze für: 20a); 20b); 21a); 21b); 22a); 22b) 2 (10)