Übungen - Kern- und Teilchenphysik I Serie 2 (HS 2010) Verteilung 14. Oktober Besprechung 15. Oktober Abgabe 22. Oktober Korrektur 29. Oktober 1. Mottstreuung dσ für die Streuung von 750 MeV Elektronen auf Der differentielle Wirkungsquerschnitt dΩ 40 48 Ca und Ca Kerne ist in Abbildung 1 dargestellt. Das Experiment und alle Ergebnisse sind im Artikel von J. Bellicard et al., Phys. Rev. Lett. 19, 527 (1967) beschrieben (siehe Übungs-Webseite für eine Kopie des Artikels). Abbildung 1: Differentieller Wirkungsquerschnitt von 750 MeV Elektronen auf 40 Ca und 48 Ca Kerne. Der Wirkungsquerschnitt für 40 Ca wurde mit 10 multipliziert und der Wirkungsquerschnitt für 48 Ca mit 0.1. 1. Berechnen Sie für beide Kerne die differentiellen Wirkungsquerschnitte für einen Winkel von 20◦ . Vergleichen Sie die Ergebnisse mit den Messungen in Abbildung 1. Nehmen Sie für die Kernladungsdichte einen homogene Verteilung mit Radius a = 1.2A1/3 fm an. 1 2. Schätzen Sie den Radius a beider Kerne direkt aus den Daten und vergleichen Sie diese Ergebnisse mit dem Kernradius der Saxon-Woods Verteilung: a = 1.18A1/3 − 0.48 fm 3. Ein magnetisches Spektrometer misst den Impuls der gestreuten Elektronen bei 20◦ in einem Raumwinkel von 4 msr. Wie gross ist die Zählrate für beide Kerne? Die Intensität des Elektronenstrahls ist 100 µA und die Dicke der Targetatome (40 Ca und 48 Ca) 100 mg/cm2 . 3. Kernmassen 1. Wie gross ist die freiwerdende Energie in der folgenden Reaktion? D + D → 3 He + n m(D) = 2.0141017780 u, m(3 He) = 3.0160293097 u, m(n) = 1.0086649156 u 2. Bestimmen Sie die Bindungsenergie B im Tröpfchenmodell für 181 73 Ta und vergleichen Sie das Ergebnis mit dem experimentellen Wert B = 1454 MeV. 3. Der 238 92 U Kern kann spontan spalten. Wie gross ist die freiwerdende Energie im 90 145 Zerfallskanal 238 92 U → 35 Br + 57 La + 3n 4. Können Sie aus der allgemeinen Formel für die Bindungsenergie die Kurve herleiten, die das Tal der Stabilität beschreibt? 4. Neutronenstern Wieviele Neutronen muss ein Neutronenstern mindestens enthalten, um stabil zu sein? Hinweis: Wegen der hohen Masse eines Neutronensternes kann die Graviationskraft nicht vernachlässigt werden. Fügen Sie der Bindungsenergie einen zusäztlichen Term zu, der der potentiellen Energie eines Gravitationskraftfeldes entspricht. 5. Yukawa-Potential Zeigen Sie, dass das Yukawa-Potential V (r) = A −mr e r die stationäre Wellenfunktion für ein Teilchen der Masse m beschreibt. Berechnen Sie die Masse m für eine Reichweite der Kraft von 1 fm (siehe Kap. 7.3.2). 2