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1 Inhalt Sternentstehung Hauptreihenentwicklung Rote Riesen Phase Horizontalast AGB-Phase Weiße Zwerge Massive Sterne Supernovae Neutronensterne Schwarze Löcher Doppelsterne 2 Sternentstehung Orion Nebel 3 Sternentstehung Simulation zur Sternentstehung 4 Hauptreihenentwicklung • Sterne befinden sich im hydrodynamischen und thermischen Gleichgewicht • Es besteht ein Zusammenhang zwischen Masse, Radius und Leuchtkraft L 4R2Teff4 5 Hauptreihenentwicklung • Energiequelle der Sterne ist die Fusion von Wasserstoff zu Helium: 4 p4He 2e 2 e E 25 MeV • Für Sterne der Masse M < MO läuft die Reaktion über die drei p-p-Ketten ab. • Für Sterne der Masse M > MO ist die Kerntemperatur hoch genug.Es dominiert der CNO-Zyklus. 6 Hauptreihenentwicklung • p-p-Ketten q p p T 4 7 Hauptreihenentwicklung • CNO-Zyklus qCNO T 16 8 Hauptreihenentwicklung • Die Lebensdauer hängt vom Wasserstoffverbrauch im Kern ab. • Je massereicher der Stern, desto mehr Energie muss pro Zeiteinheit erzeugt werden (Gleichgewicht) => H schneller verbraucht => Lebensdauer geringer 9 Hauptreihenentwicklung • Weitere Entwicklung der Sterne hängt maßgeblich von ihrer Masse ab. – M < 0,7MO : Die Lebensdauer der Sterne auf der Hauptreihe ist höher als das Alter des Universums => Rote Zwerge – M < 0,5MO : He-Brennen findet niemals statt – M > 0,7MO : Wasserstoffvorrat im Kern geht zur Neige => Stern verlässt die Hauptreihe 10 Rote Riesen Phase • Wasserstoffvorrat im Kern kommt zum Erliegen => HBrennen wandert in einer Schale nach außen. • Kern kontrahiert und heizt sich auf => => CNO-Reaktion in der Schale beschleunigt Stern bläht sich auf • Roter Riese entsteht 11 Rote Riesen Phase • Kontraktion des Kerns geht weiter Kerntemperatur steigt Stern bläht sich auf Oberflächentemperatur sinkt Leuchtkraft Opazität im Außenbereich => => => => hohe => hohe • Bei T = 108 K setzt He-Brennen im Kern ein 12 Horizontalast • Triple-AlphaProzess q3 T 40 E 7,162 MeV 13 Horizontalast • Phase des stabilen He-Brennens ist wesentlich kürzer als die Hauptreihenphase – Fusionsreaktionen liefern weniger Energie – Leuchtkraft ist höher als auf der Hauptreihe • 0,7MO < M < 2MO : Helium-Flash lässt Kern expandieren – – – – Entartungsdruck im Kern ist temperaturunabhängig He-Brennen zündet explosiv Kern kühlt ab => Hülle kontrahiert => Leuchtkraft sinkt Stern verlässt den Riesenast 14 Horizontalast • Massearme Sterne erreichen Horizontalast – He-Brennen für 108 yr – Radiale Pulsationsinstabilität möglich (RR-Lyrae Sterne) • 2MO < M < 10MO : He-Brennen im Kern setzt langsam ein – Temperaturerhöhung abhängig von der Masse – Leuchtkraft steigt ebenfalls mit der Masse • Sterne mittlerer Masse bilden Helium-Hauptreihe – Radiale Pulsationsinstabilität möglich (Cepheiden-Veränderliche) 15 AGB Phase • He-Brennen wandert nach außen – C-O-Kern bildet sich, kontrahiert und heizt sich auf – Hülle expandiert und kühlt ab • Stern kehrt über den AGB-Ast (Asymptotic Giant Branch) zum Roten Riesen-Ast zurück. • Stern wird zum Überriesen 16 AGB Phase • Energieerzeugung in zwei verschiedenen Schichten => Thermische Instabilität • Kernfusion findet in Zyklen statt • Strahlungsdruck sorgt für Superwinde => großer Massenverlust 17 AGB Phase • Stern stößt seine Hülle ab • Kern kontrahiert und heizt sich auf • Rekombinsationsleuchten führt zur Entstehung eines planetarischen Nebels Helix - Nebel 18 AGB Phase • He-Brennen kommt schließlich zum Erliegen. • Planetarischer Nebel expandiert und löst sich nach 104 105 yr auf. • Übrig bleibt der entartete C-O-Kern, der sich zum Weißen Zwerg entwickelt. 19 Weiße Zwerge • Keine Fusionsreaktionen • Entartungsdruck der Elektronen im C-O-Kern wirkt Gravitation entgegen. • Dünne, mit Wasserstoff oder Helium angereicherte Hülle • Thermische Energie der Ionen ist verantwortlich für Strahlung. 20 Weiße Zwerge • Je nach Vorgeschichte haben Weiße Zwerge Massen um M = 0,6MO. • Temperatur ist im Innern weitgehend konstant (Entartung) L / LO TC 4 10 M / MO 7 2/7 K • Weiße Zwerge kühlen mit der Zeit ab cool M / MO 2,5 10 L / LO 6 5/ 7 yr 21 Weiße Zwerge • Es besteht ein Zusammenhang zwischen Masse und Radius • ChandrasekharGrenzmasse: MC = 1,46MO • Ende der Entwicklung: Weißer Zwerg erkaltet => Schwarzer Zwerg 1/ 3 RO M O R 74 M 22 Massive Sterne • Massereiche Sterne: M > 10MO • Kern entartet bis zum Endstadium nicht. • Massenverlust spielt während der ganzen Entwicklung entscheidende Rolle (Wolf-Rayet Sterne): M 105 yr • Leuchtkraft bleibt annähernd konstant. 23 Massive Sterne Eta Carinae M = 100MO Wolf Rayet Stern WR124 24 Massive Sterne • Nach dem He-Brennen findet Fusion von schwereren Elementen statt. – Energieausbeute wird immer geringer – Brennstoffe sind sehr schnell verbraucht – Kernfusion liefert nur bis zum Eisen Energie • Zwiebelschalenmodell => Supernova-Vorgänger Stern 25 Supernovae • Fe-Kern kollabiert => Elektronen entarten • Entartungsdruck kann Kollaps nicht mehr aufhalten – Masse des Kerns ist größer als die Chandrasekhar Grenzmasse MC = 1,46MO. – Elektronen werden von den schweren Kernen eingefangen – Temperatur steigt rasant an => Energie wird verbraucht – Photodesintegration von Fe in He absorbiert Energie – Photodesintegration von He in Protonen und Elektronen – Kern kontrahiert fast ungebremst 26 Supernovae • Die Dichte steigt so stark an, dass Protonen freie Elektronen einfangen => Neutronengas • Neutronengas entartet: g 10 cm 3 15 • Kollaps wird aufgehalten • Neutronenkern mit R = 15 km entsteht 27 Supernovae • Enorme Menge an Gravitationsenergie werden in kürzester Zeit frei • Es kommt zu einer Supernova-Explosion (Typ II) – – – – Leuchkraft steigt extrem an L 1010 LO v 0,03c Hülle wird abgestoßen und extrem beschleunigt Neutrinos tragen den größten Teil der Energie (99 %). Elemente schwerer als Eisen werden gebildet. • Überreste einer Supernova sehr ausgedehnt und langlebig 28 Supernovae Lichtkurve von SN1987a Supernova SN1987a in der Großen Magellanschen Wolke 29 Supernovae Crab-Nebel 30 Neutronensterne • Nach dem Abstoßen der Hülle bleibt der entartete Neutronenkern zurück. • Ein Neutronenstern entsteht – Es besteht ein ähnlicher Masse-Radius Zusammenhang wie bei Weißen Zwergen R M 1/ 3 – Zustandsgleichung schwer zu bestimmen Effekte, innere Struktur). – Grenzmasse kann nur abgeschätzt werden (ART- M 2 3M O 31 Neutronensterne • Drehimpulserhaltung während des Kollaps sorgt für schnelle Rotation von Neutronensternen 2 Rns 2 10 3 s Pns PO RO • Magnetfeld wird auf 108 T verstärkt – Geladene Teilchen werden vom Magnetfeld beschleunigt. – Synchrotronstrahlung (v.a. Elektronen) 32 Neutronensterne • Strahlungsemission nach dem Leuchtturmmodell • Neutronensterne werden als Pulsare beobachtet. • Lebensdauer: 106 yr 105- 33 Schwarze Löcher • Für die massereichsten Sterne mit M > 60MO überschreitet der Kern die Grenzmasse für Neutronensterne. • Gravitationskollaps wird durch nichts mehr aufgehalten. • Unterschreitet der Kern den Schwarzschild-Radius, kann kein Licht mehr entweichen. RSch M 3 km MO 34 Schwarze Löcher • Ein Schwarzes Loch entsteht. • Hinter dem Ereignishorizont wird Singularität vermutet. • Keine direkte Beobachtung möglich – Gravitationslinseneffekt – Akkretionsscheibe – Jets Schwarzes Loch - Künstlerische Darstellung 35 Doppelsterne • Nahe Doppelsterne können im Laufe ihrer Entwicklung Masse austauschen. • Entwicklung nicht mehr allein durch die Einzelmassen der Partner bestimmt. 36 Doppelsterne • Diverse exotische Objekte können als nahe Doppelsterne interpretiert werden – kataklysmische Veränderliche (Novae) – Röntgendoppelsterne – Supernovae vom Typ I 37 Doppelsterne • Supernovae vom Type Ia – Weiße Zwerge überschreiten Chandrasekhar-Grenzmasse durch Massenakkumulation – Absolute Helligkeit im Maximum konstant – Homogene Verteilung im Universum • Standardkerzen für Entfernungsbestimmung im Universum 38 Literatur C.J. Hansen, S.D. Kawaler, Stellar Interiors and Evolution, Berlin 1994. I. Iben, A. Tutukov, The Lives of Stars : From Birth to Death and Beyond I+II, in: Sky and Telescope Dezember 1997 und Januar 1998. R. Kippenhahn, A. Weigert, Stellar Structure and Evolution, Berlin 1990. A. C. Phillips, The Physics of Stars, Chichester 1994. D. Prialnik, An Introduction to the Theory of Stellar Structure and Evolution, Cambridge 2000. R. Napiwotzki et al., SPY-The ESO Supernovae Type Ia Progenitor Survey, in: The Messenger 112, Juni 2003. http://www.astro.ex.ac.uk/people/mbate/Research/pr.html (02.12.03) 39
