Wechselwirkung mit dem Strahlungsfeld

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Hamiltonian Reminder: Zeitabhängige Störungstheorie Wechselwirkung: Materie & elektromagnet. Strahlung Anwendung: Laser
Wechselwirkung mit dem Strahlungsfeld
Quantenmechanisches Seminar
Daniel Geiss
17. Januar 2014
Hamiltonian Reminder: Zeitabhängige Störungstheorie Wechselwirkung: Materie & elektromagnet. Strahlung Anwendung: Laser
1
Hamiltonian
Hamiltonian eines geladenen Teilchens im
elektromagnetischen Feld
Quantisierung des Strahlungsfeldes
2
Reminder: Zeitabhängige Störungstheorie
Wechselwirkungsbild
Übergänge 1.Ordnung
3
Wechselwirkung: Materie & elektromagnet. Strahlung
Spontane Emission
Elektrische Dipolübergänge und Auswahlregeln
Absorption & stimulierte Emission
4
Anwendung: Laser
Laser
5
Quellen
Hamiltonian Reminder: Zeitabhängige Störungstheorie Wechselwirkung: Materie & elektromagnet. Strahlung Anwendung: Laser
Hamiltonian eines geladenen Teilchens im elektromagnetischen Feld
1. Hamiltonian
1.1 Hamiltonian eines geladenen Teilchens im elektromagnetischen
Feld
Hamiltonian Reminder: Zeitabhängige Störungstheorie Wechselwirkung: Materie & elektromagnet. Strahlung Anwendung: Laser
Hamiltonian eines geladenen Teilchens im elektromagnetischen Feld
Teilchens mit Ladung e und Masse m im em. Feld:
H=
1
e
(p − A(x , t))2 + eφ(x , t) + V (x )
2m
c
Im Folgenden sei V (x ) = V (r )
Für Mehrteilchen-System geht dieser Ausdruck in eine Summe
über
Aufspaltung in ungestörtes System und Kopplung an
Strahlungsfeld:
H = H0 + H I
Hamiltonian Reminder: Zeitabhängige Störungstheorie Wechselwirkung: Materie & elektromagnet. Strahlung Anwendung: Laser
Hamiltonian eines geladenen Teilchens im elektromagnetischen Feld
Ungestörtes System:
H0 =
X p
i
i
2
2m
+ V (x i )
Kopplung an das Strahlungsfeld:
Z
HI (t) =
e2
e
2
ρ(
x
)
A
(
x
,
t)
+
eρ(
x
)φ(
x
,
t)
d 3 x − j (x ) · A(x , t) +
c
2mc 2
P
Ladungsdichte: ρ(x ) ≡
x − x 0i )
i δ(
P
1
Ladungsstromdichte: j (x ) ≡ i 2m
(p δ(x − x 0i ) + δ(x − x 0i )p )
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Quantisierung des Strahlungsfeldes
1.2 Quantisierung des Strahlungsfeldes
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Quantisierung des Strahlungsfeldes
Betrachte freies Strahlungsfeld (φ = 0) in Coulomb-Eichung
Homogene Wellengleichung:
A = 0
Lösung:
A(x , t) =
X
Ak (t)e i k ·x
k
Energie Strahlungsfeld:
Z
1
V X 1 ˙ 2
3
2
2
2
HStr =
d x(E + B ) =
|Ak | + |k × Ak |
8π
8π
c2
k
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Quantisierung des Strahlungsfeldes
Vergleich mit 1d harmonischer Oszillator
1d harmonischer Oszillator
mq̇ 2
mω 2 2
Hq
Osz = 2 + 2 q
q=
~
−iωt
2mω (ae
+ a† e iωt )
Strahlungsfeld
P
1 ˙ 2
2
|
A
|
+
|
k
×
A
|
k
k
k
c2
V
HStr = 2π
P q 2π~c
†
i
k
·
x
−iω
t
∗
−i
k
·
x
+iω
t
k
k
A(x , t) = k,λ kV ak,λ k,λ e
+ ak,λ k,λ e
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Quantisierung des Strahlungsfeldes
Leiteroperatoren erfüllen Kommutatorrelationen:
[ak,λ , ak† 0 ,λ0 ] = δk,k 0 δλ,λ0
†
[ak,λ , ak 0 ,λ0 ] = [ak,λ
, ak† 0 ,λ0 ] = 0
Hamiltonian vereinfacht sich zu:
X
1
†
HStr =
~ck ak,λ ak,λ +
2
k,λ
besitzt nur ganzzahlige Eigenwerte und Eigenvektoren der
Form:
1
|nk,λ i = √
(a† )nk,λ |0i
nk,λ k,λ
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Quantisierung des Strahlungsfeldes
Zusammenfassung
System beschrieben durch Hamiltonian der Form:
H = H0 + HStr + HI
H0 =
X p
i
2
+ V (x i )
2m
X
1
†
=
~ck ak,λ ak,λ +
2
i
HStr
k,λ
Z
HI (t) =
e
e2
3
2
ρ(x )A (x , t)+eρ(x )φ(x , t)
d x − j (x )·A(x , t)+
c
2mc 2
EZ von H0 und HStr bekannt!
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Wechselwirkungsbild
2. Reminder: Zeitabhängige Störungstheorie
2.1 Wechselwirkungsbild
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Wechselwirkungsbild
Betrachte Hamiltonian der Form:
t < t0 : H = H0
t ≥ t0 : H = H(t) = H0 + V (t)
H0 bezeichne zeitunabh. Hamiltonian mit bekannten EZ |mi
|mi stationär unter Zeitentwicklung, d.h.
|m, ti = e −iH0 t/~ |mi
Für t ≥ t0 sind |mi keine EZ von H (folglich nicht stationär)
Falls V(t) klein, dennoch sinnvoll |m, ti beizubehalten
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Wechselwirkungsbild
Wechselwirkungs-Bild:
|Ψ, tiI ≡ e iH0 t/~ |Ψ, ti
Bewegungsgleichung:
i~
∂
|Ψ, tiI = VI (t) |Ψ, tiI ,
∂t
VI (t) = e iH0 t/~ V (t)e iH0 t/~
Lösung: Neumann-Reihe
|Ψ, tiI =
1+
Z tn−1
Z
Z t1
∞
X
1 n t
dt1
dt2 ...
dtn V (t1 )...V (tn ) |Ψ, tiI
i~
t0
t0
t0
n=1
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Übergänge 1.Ordnung
2.2 Übergänge 1.Ordnung
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Absorption & stimulierte Emission
3.3 Absorption & stimulierte Emission
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Absorption & stimulierte Emission
Absorption
Strahlungsfeld: Anfangszustand bestehe aus nk,λ Photonen
der Art (k , λ) & der Endzustand aus nk,λ − 1 Photonen
Atom: Anfangszustand sei |ni & der Endzustand |mi
analoge Rechnung:
Γabs
n→m = nk,λ
(2π)2 e 2
δ(Em − En − ~ck) hm| k,λ j (−k ) |ni 2
Vck
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Absorption & stimulierte Emission
Emission
Strahlungsfeld: Anfangszustand bestehe aus nk,λ Photonen
der Art (k , λ), Endzustand aus nk,λ + 1 Photonen
Atom: Anfangszustand |mi, Endzustand |ni
analoge Rechnung:
Γem
m→n = (nk,λ +1)
(2π)2 e 2
δ(En +~ck −Em ) hn| ∗k,λ j (k ) |mi 2
Vck
Für nk,λ = 0 geht dieser Ausdruck in den Fall der spontanen
Emission über
1. Term wird als ”stimulierte Emission”bezeichnet
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Laser
4. Anwendung: Laser
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Laser
Funktionsweise
Verstärkungsmedium: em. Welle wird durch induzierte
Emission verstärkt
Pumpenergie: erzeugt Besetzungsinversion
Resonatorspiegel: mehrmaliges Durchlaufen des Mediums
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Quellen
F. Schwabl: Quantenmechanik (QM I), § 16.4
A. S. Dawydow: Quantenmechanik, § 94/95
T. Weigand: Skript zu theoretischen Quantenmechanik, § 4.4
T. Wettig: Skript zur Quantenmechanik II, § 1.5
M. R. Gaberdiel: Skript zur Quantenmechanik II, § 2
http://physik.wikia.com/wiki/LASER
http://www2.uni-siegen.de/ agthiel/e/laser.htm
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