Theoretische Physik IV SoSe 2010 Übungsblatt 12 Dozent: J. König Übung: J. Swiebodzinski, A. Hucht Abgabe: bis 19.07.10, 13:00. Aufgabe 33 : (4 Punkte) Berechnen Sie die Leitfähigkeit eines freien, klassischen Gases mit der Boltzmanngleichung ∂ fk + vk · ∇r fk + eE · ∇!k fk = ∂t ! ∂fk ∂t " . coll Suchen Sie die homogene stationäre Gleichung. Benutzen Sie da# $ Lösung f%ür die linearisierte & ∂fk 0 = − fk − fk /τ , wobei fk0 die Maxwell-Boltzmannbei den Relaxationszeitansatz ∂t coll Verteilung ist. Aufgabe 34 : (4 Punkte) 0 Betrachten Sie das entartete Fermigas. Gehen Sie von einer Fermifunktion fk bei einer bestimmten Temperatur aus und skizzieren Sie qualitativ fk bzw. δfk = fk − fk0 für den Fall, dass (a) Teilchen hinzugefügt werden; (b) die Temperatur erhöht wird; (c) ein elektrisches Feld angelegt wird; (d) ein Temperaturgradient angelegt wird. (4 Punkte) Aufgabe 35 : Betrachten Sie ein entartetes Elektronengas. Leiten Sie für den Fall, dass nur ein Temperaturgradient vorhanden ist, explizit die thermische Leitfähigkeit κ aus der Boltzmanngleichung ab. Zeigen Sie, dass das Verhältnis von κ und der elektrischen Leitfähigkeit σ gegeben ist durch das Wiedemann-Franz-Gesetz: 2 π 2 kB κ = T. σ 3 e2 Computeraufgabe C6 : Die Transfermatrixmethode am Beispiel des Isingmodells (10 Punkte) Wir betrachten das zweidimensionale Isingmodell mit M × L Spins und Hamiltonoperator H = −J M −1 L−1 ' ' (σm,l σm,l+1 + σm,l σm+1,l ) , m=0 l=0 Austauschwechselwirkung J = 1 und periodischen Randbedingungen. 1) Definieren Sie eine Funktion EM[L ] := EM[L] = ... zur Berechnung der 2L × 2L dimensionalen Energiematrix EL (Weitere Hinweise in der Übung). 2) Definieren Sie eine Funktion TM[L ,β ] := ... zur Berechnung der Transfermatrix T mit Elementen (TL )ij = e−β(EL )ij (kB = 1). 3) Im Limes M → ∞ kann die Zustandssumme gemäß lim M →∞ 1 1 ln Z = ln λmax ML L berechnet werden, wobei λmax der größte Eigenwert von TL ist. Definieren Sie eine Funktion lnZ[L ,β ] := lnZ[L,β] = ... zur Berechnung dieser Größe. 4) Berechnen Sie die freie Energie f und mit numerischer Differentiation die innere Energie e und die spezifische Wärme c, alles pro Spin, gemäß f =− 1 ln Z, βM L e= ∂(βf ) , ∂β c = −kB β 2 ∂e ∂β für L = 2, . . . , 8 und plotten Sie diese Funktionen über der Temperatur. Vergleichen Sie e und c mit den exakten Lösungen für L → ∞ ! " 2 $ 2 e∞ = −J coth(2βJ) 1 + k K(k ) π c∞ = ( )π *+ 2kB [βJ coth(2βJ)]2 2K(k2 ) − 2E(k2 ) − (1 − k$ ) + k$ K(k2 ) π 2 mit k = 2 tanh(2βJ)/ cosh(2βJ), k$ = 2 tanh(2βJ)2 − 1 und den vollständigen elliptischen Integralen erster und zweiter Art K und E (EllipticK[]/EllipticE[]). 6) Bei welcher Temperatur Tc divergiert die spezifische Wärme? Welchen Wert hat k an dieser Stelle?