Prof. Dr. M. E. Garcia Tobias Zier Universität Kassel Fachbereich 10 Quantenmechanik I SS 2012 Übungen zur Vorlesung Quantenmechanik I Übungsblatt 8 Abgabe: Mittwoch, den 13.06.2012 in der Vorlesung Aufgabe 1 10 Punkte Man betrachte ein Teilchen mit einem räumlichen Freiheitsgrad x ∈ R. Der Operator Π, der im Zustandsraum H des Teilchens der Koordinatentransformation x0 ≡ Px := −x zugeordnet ist, kann formal durch seine Wirkung im Basissytem der Eigenzustände |xi des Ortsoperators X gemäß Π |xi := |Pxi = |−xi definiert werden. Π wird als Inversionsoperator bzw. als Paritätsoperator bezeichnet. Man zeige, dass • Π−1 = Π† = Π gilt. • Π nur die Eigenwerte π = +1, −1 besitzen kann. • hu|T |vi = 0 ist, falls |ui und |vi Eigenvektoren von Π zum selben Eigenwert π sind, und T ein in H definierter ungerader Operator ist, d.h. ein Operator, für den ΠT Π† = −T gilt. • der Ortsoperator X und der Impulsoperator P eines Teilchens mit einem räumlichen Freiheitsgrad x ∈ R ungerade Operatoren sind, d.h. dass ΠXΠ† = −X , ΠP Π† = −P Aufgabe 2 10 Punkte (a) Man berechne für l = 3 die Matrixdarstellung von L+ , L− , Lz und L2 . (b) Man nehme an, dass {|jmi} eine Standardbasis von Drehimpulseigenzuständen sei (j, m Quantenzahlen zu J~2 und Jz ). In welchen der Zustände |jmi zu festem j besitzt die Unbestimmheit der Komponenten Jx und Jy des betreffenden Drehimpulses den kleinsten Wert und wie groß ist dieser? 1/2 Bitte wenden Aufgabe 3 10 Punkte (a)Man berechne die Wahrscheinlichkeitsdiche |Ψn (x)|2 für den harmonischen Oszillator und den Fall n = 100. (b)Man berechne die klassische Wahrscheinlichkeitsdichte Wklassisch für den klassischen Oszillator mit Bahngleichung x(t) = q0 sin(ωt) Wklassisch (x)dx = dt , T wobei dt der Zeitraum ist, indem man den klassischen Oszillator im Raumelement dx ist die Periodendauer. findet. T = 2π ω (c) Man zeichne die beiden Wahrscheinlichkeitsdichten unter zur Hilfenahme eines Computerplotprogramms und diskutiere die Ergebnisse. Aufgabe 4 Ein sogenannter kohäherenter Zustand des harmonischen Oszillators ist gegeben durch 10 Punkte −|α|2 /2 Φα (x) = e ∞ X αn √ Ψn (x) n! n=0 mit α ∈ C wobei Ψn die Eigenfunktionen des Hamiltonoperators sind. (a) Man zeige, dass Φα Eigenfunktion des Vernichtungsoperators ist und gebe den Eigenwert an. (b) Man zeige, dass Φα normiert ist. (c) Man berechne die Wahrscheinlichkeit in einem kohärenten Zustand Φn die Energie En zu messen und zeige, dass die Wahrscheinlichkeitsdichte Wn als Poissonverteilung geschrieben werden kann. (d) Man berechne den Mittelwert von x als Funktion der Zeit.