Der Franck-Hertz

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(29. Ergänzungslieferung RAAbits Physik – November 2012 – II/F Reihe 3)
Franck-Hertz-Versuch – Bestätigung des Bohr’schen Atommodells
Matthias Borchardt, Bonn
Auf einen Klick
Hinweise für Lehrerinnen und Lehrer
Materialübersicht
M1
Gesättigter Strom – Elektronen in der Vakuumröhre
M2
Die Kennlinie einer Elektronenröhre
M3
Schwankender Strom – Elektronen in der Franck-Hertz-Röhre
M4
Tippkarten
Die Erläuterungen und Lösungen finden Sie hier.
Zusatzdateien
Computersimulation
2
Franck-Hertz-Versuch – Bestätigung des Bohr’schen Atommodells
Matthias Borchardt, Bonn
__________________________________________________________________________
Der Franck-Hertz-Versuch galt Anfang des
letz-ten Jahrhunderts als wichtige Bestätigung
des Bohr’schen Atommodells. Deshalb wurden
die beiden Forscher für ihre experimentellen
Arbei-ten 1925 mit dem Nobelpreis für Physik
ausge-zeichnet.
Die Schüler erschließen sich die Antworten auf
Fragen zu diesem berühmten Experiment mithilfe dieses Beitrages, der durch die Verwendung einer Computersimulation besonders
anschaulich und handlungsorientiert gestaltet
ist.
Stromstärke
in
Abhängigkeit
von
der
Beschleunigungsspannung beim Franck-Hertz-Versuch
Wischer: Eine Computersimulation zum Franck-Hertz-Versuch!
Der Beitrag im Überblick
Klasse:
12
Inhalt:
Dauer:
2–4 Stunden

Kennlinie einer Elektronenröhre

Aufbau, Durchführung und Ergebnis
des Franck-Hertz-Versuchs
Ihr Plus:
 Eine Computersimulation als Arbeitsund Kontrollwerkzeug
 Die Schüler erleben die Bewegung 
der Elektronen in einer Franck-HertzRöhre in Zeitlupe, was die Erklärung
der Stromstärkekurve erleichtert.
Erklärung der Franck-Hertz-Kurve
mithilfe einer Computersimulation
3
Fachliche und didaktisch-methodische Hinweise
Ein zentrales und für die Abiturprüfung relevantes Thema im Oberstufen-Lehrplan
Der Franck-Hertz-Versuch stellt bei der Behandlung der Atomphysik in der Oberstufe ein
zentrales Thema dar. Mithilfe dieses Versuchs lassen sich die quantenhafte Absorption und
Emission von Energie bei Atomen nachweisen. Historisch stellte das Experiment eine
wichtige Bestätigung der Thesen von Niels Bohr dar – nicht umsonst erhielten die Physiker
James Franck und Gustav Hertz 1925 den Physik-Nobelpreis für ihre Arbeiten. Das Thema,
das fester Bestandteil des Oberstufenlehrplans ist, hat große Relevanz für die Abiturprüfung.
Fachlicher Hintergrund
Den Physikern James Franck und Gustav L. Hertz gelang 1914 der experimentelle
Nachweis, dass bewegte Elektronen durch Stöße mit Quecksilberatomen nur diskrete
Energien auf diese übertragen können. Damit wurden die Aussagen des Bohr’schen
Atommodells bestätigt – wissenschaftshistorisch ein wichtiger Schritt auf dem Weg zur
Entwicklung moderner Atommodelle.
Der klassische Versuchsaufbau besteht aus einer Glasröhre, die Quecksilberdampf enthält.
Eine Glühwendel in der Röhre setzt aufgrund des glühelektrischen Effekts Elektronen frei,
die mithilfe eines elektrischen Feldes beschleunigt werden, dessen Stärke regelbar ist.
Erhöht man langsam die Feldstärke, steigt die Stromstärke wie bei der Kennlinie einer
Vakuumdiode an. Die Elektronen haben genügend Energie, das schwache Gegenfeld
zwischen Gitteranode und Gegenelektrode zu überwinden. Im weiteren Verlauf stellt man
jedoch fest, dass die Stromstärke in regelmäßigen Abständen von 4,9 Volt einbricht.
Die Franck-Hertz-Röhre
Franck und Hertz interpretierten dieses Verhalten folgendermaßen:
Einige Elektronen stoßen mit den Quecksilberatomen bzw. mit deren negativ geladenen
Elektronenhüllen zusammen. Da die Atome eine wesentlich höhere Masse als die Elektronen
besitzen, verlieren diese Elektronen kaum Energie, sondern ändern lediglich ihre Richtung.
Erreichen die Elektronen jedoch einen bestimmten Geschwindigkeitswert, wird deren
kinetische Energie vollständig auf das Quecksilberatom übertragen, das dadurch in einen
angeregten Zustand gerät. Das stoßende Elektron liefert dann nämlich genau die Energie,
die notwendig ist, um eines der beiden äußersten Hüllenelektronen des Atoms auf eine
höhere Bahn zu heben. Da das stoßende Elektron seine gesamte Bewegungsenergie
abgegeben hat, ist seine Geschwindigkeit nach dem Stoß gleich null.
Es wird nun vom elektrischen Feld erneut beschleunigt. Fand der oben beschriebene
Vorgang in der Nähe des Gitters statt, wird das Elektron aufgrund der kleinen Wegstrecke
nicht mehr genug Bewegungsenergie aufbauen können, um das Gegenfeld zu überwinden –
die Stromstärke nimmt dadurch ab.
4
Bei weiterer Erhöhung der Beschleunigungsspannung wird sich die Zone der Stöße mit
Hg-Atomen vom Gitter weg in Richtung
Glühkathode verlagern, denn aufgrund der
höheren Spannung erreichen die Elektronen
bereits nach einer kürzeren Strecke die
Anregungsenergie der Quecksilberatome.
Dann kann es sein, dass die abgebremsten
Elektronen ein zweites Mal so weit
beschleunigt werden, dass eine weitere Zone
von Stößen mit Hg-Atomen – diesmal wieder
in der Nähe des Gitters – entsteht, was ein
erneutes Zusammenbrechen der Stromstärke
bedeutet.
Die
Quecksilberatome
geben
ihre
Anregungsenergie von 4,9 eV übrigens in
Form von Strahlung sehr schnell wieder ab,
die im UV-Bereich liegt und deren
Wellenlänge sich
Stromstärke
in
Abhängigkeit
von
der
Beschleunigungsspannung beim Franck-Hertz-Versuch
mithilfe des Ansatzes h  f  e  U und der Beziehung  
c
zu 253 nm berechnen lässt.
f
Hinweise zur Gestaltung des Unterrichts
Vertieftes Verständnis mithilfe einer Computersimulation
Zur Bearbeitung des Materials M 3 ist es hilfreich, wenn Ihre Schüler bereits grob über
– Aufbau,
– Durchführung und
– die Ergebnisse des Franck-Hertz-Versuchs
informiert sind.
Ziel des Beitrags ist die Wiederholung der wesentlichen Elemente dieses Versuchs und ein
vertieftes Verständnis der Elektronenbewegung innerhalb der Franck-Hertz-Röhre. Falls Sie
den Versuch noch nicht behandelt haben, sollen sich Ihre Schüler den Versuch in
Eigenarbeit (Recherche im Physikbuch und Internet) aneignen. Die Aufgabenstellungen
bieten auch diese Möglichkeit.
Ein Beitrag mit Computerunterstützung
Erfahrungsgemäß tun sich viele Schüler schwer, wenn sie das Zustandekommen der
typischen Strom-Spannungs-Kurve beim Franck-Hertz-Versuch detailliert erklären sollen. Die
physikalischen Zusammenhänge sind komplex und daher stellt eine Computersimulation
als fester Bestandteil des Beitrags ein wichtiges Werkzeug dar, um die Vorgänge im Detail zu
verstehen. Die Simulation ist in der Lage, die Abläufe extrem zu verlangsamen und auf das
Wesentliche zu reduzieren. Die räumliche Verteilung und die Geschwindigkeiten der
Elektronen werden sichtbar gemacht, und das Absinken der Stromstärkekurve erscheint als
logische Konsequenz der Absorption von Bewegungsenergie der Elektronen durch die
Quecksilberatome.
Das Material thematisiert die Physik der Elektronenbewegung in einer Franck-Hertz-Röhre
recht kleinschrittig und fällt daher umfangreich aus. Sie sollten Ihren Schülern für die
Bearbeitung genügend Zeit geben und etwa drei Schulstunden veranschlagen. Lassen Sie
5
Ihre Schüler die Aufgaben in Partnerarbeit lösen. Jede Lerngruppe gibt nach Abschluss der
Arbeitsblätter ihre Lösungen ab, die von Ihnen bewertet werden.
Da die Schüler Computer nicht nur für Rechercheaufträge benötigen, sondern auch für die
Ausführung der Simulation und eine erste Dokumentation ihrer Ergebnisse, ist es ratsam, mit
Ihrem Kurs im Computerraum der Schule zu arbeiten. Unabhängig davon, ob Sie den
Versuch im Unterricht vorher vollständig aufgebaut und durchgeführt haben oder nicht,
sollten Sie eine Franck-Hertz-Röhre, falls sie in der Physiksammlung vorhanden ist, ohne
elektrische Beschaltung vorne auf das Pult legen, damit Ihre Schüler sie sich ansehen
können.
Voraussetzungen für die erfolgreiche Durchführung der Unterrichtseinheit
Ihre Schüler
– kennen den glühelektrischen Effekt und können die Beschleunigung von Elektronen in
elektrischen Feldern qualitativ und quantitativ beschreiben,
– wissen, dass die Aufnahme und die Abgabe von Energie im Atom nur quantenweise
funktioniert (Bohr’sches Atommodell oder Potenzialtopf-Modell).
Bezug zu den Bildungsstandards der Kultusministerkonferenz
Allg.
physikalische
Kompetenz
Inhaltsbezogene Kompetenzen
Die Schüler …
Anforderungsbereich
F 1, F 2, E 2, K 1,
K 2, K 3, K 5
… lernen, wie die Kennlinie einer Elektronenröhre
entsteht,
I, II
F 1, F 2, E 1, E 2,
K 1–K 5
… geben Aufbau, Durchführung und Ergebnis des
Franck-Hertz-Versuchs wieder,
I, II
F 1, F 2, F 4, E 1,
E 3, E 4, K 1, K 2,
K 5, K 7, B 2
… erklären die Entstehung der Franck-HertzKurve mithilfe einer Computersimulation,
II, III
F 1, F 2, F 4, E 1,
E 5, K 1, K 2, B 2
… stellen die physikalischen Bezüge zur
Quantenphysik her.
II, III
Für welche Kompetenzen und Anforderungsbereiche die Abkürzungen stehen, finden Sie auf
der beiliegenden CD-ROM 29.
Mediathek
Simulationsprogramm zu den Materialien:
http://www.mabo-physik.de/franck_hertz_versuch.html
Weitere Internetlinks:
http://lp.uni-goettingen.de/get/text/1612
http://www.leifiphysik.de/web_ph11_g8/versuche/08frankherz/hauptversuch/aufbau.htm
Historisches zum Franck-Hertz-Versuch:
http://www.leifiphysik.de/web_ph12/versuche/10frankherz/historisches.htm
Literatur:
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Paul A. Tipler, Ralph A. Llewellyn: Moderne Physik. Oldenbourg. München/Wien 2003.
S. 219–221.
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Materialübersicht
 V = Vorbereitungszeit
SV = Schülerversuch
Ab = Arbeitsblatt/Informationsblatt
 D = Durchführungszeit
LV = Lehrerversuch
Fo = Folie
M1
Ab
 V: 5 min
 D: 45 min
M2
Infoblatt
Gesättigter Strom – Elektronen in der Vakuumröhre
 Infoblatt M 2
 Internetzugang
Die Kennlinie einer Elektronenröhre
Hausaufgabe
M3
Ab
 V: 5 min
 D: 135 min
M4
Tippkarten
Schwankender Strom – Elektronen in der Franck-Hertz-Röhre




Computersimulation: „FranckHertz.exe“
Internetzugang
Taschenrechner
Tippkarten (M 4)
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M 1 Gesättigter Strom – Elektronen in der Vakuumröhre
Die Vakuum-Elektronenröhre
Aufgaben
1. Erklären Sie die physikalischen Vorgänge in der oben abgebildeten Versuchsanordnung.
Gehen Sie dabei vor allem auf die Rolle der Anodenspannung ein. Erläutern Sie, warum das
Amperemeter einen Strom anzeigt.
2. Erklären Sie das Zustandekommen der typischen Strom-Spannungs-Kurve einer
Vakuum-Elektronenröhre. Eine solche Kurve ergibt sich, wenn die Spannung U A in der
abgebildeten Versuchsanordnung langsam erhöht wird.
Lesen Sie die Ausführungen auf dem Infoblatt (M 2). Fassen Sie die wesentlichen Aspekte
dieses Textes stichwortartig zusammen.
Sättigungsbereich
9
M 2 Infoblatt: Die Kennlinie einer Elektronenröhre
Die Vakuum-Elektronenröhre
Schema einer Vakuumdiode mit Elektronenwolke
Durch den glühelektrischen Effekt werden in der Elektronenröhre freie Elektronen erzeugt.
Tipp Lesen Sie im Physikbuch nach, was der glühelektrische Effekt ist.
Der Anlaufstrom entsteht, weil die austretenden Elektronen bereits eine kleine
Geschwindigkeit haben und daher auch ohne Beschleunigungsspannung zur Anode
gelangen können.
Für den Raumladungsbereich ist von Bedeutung, dass die aus dem Glühdraht austretenden Elektronen sich zunächst in einem
gewissen Gebiet vor dem Draht aufhalten, wo
sie eine ausgedehnte Raumladung bilden.
Dies hat zur Folge, dass neu austretende
Elektronen nicht sofort von der Kathode
weggezogen werden, denn die Raumladung
schirmt die Wirkung der Anode teilweise ab.
Erst mit zunehmender Anodenspannung
werden immer mehr Elektronen abgezogen,
was wiederum zur Folge hat, dass sich die
Raumladung verringert. Die abschirmende
Wirkung geht damit nach und nach verloren
und neu austretende Elektronen gelangen
leichter zur Anode. Dies erklärt den Anstieg
der Kennlinie in einem großen Spannungsbereich.
Typische Strom-Spannungs-Kennlinie einer
Elektronenröhre
Im Sättigungsbereich ist die Anodenspannung so groß, dass die Raumladung fast komplett
abgebaut wurde. Dies hat allerdings zur Folge, dass der Strom mit noch weiter zunehmender
Spannung immer schwächer ansteigt, da das Elektronenreservoir erschöpft ist. Der Strom
erreicht seinen Maximalwert, wenn die Raumladung komplett verschwunden ist und damit
quasi jedes aus dem Draht austretende Elektron augenblicklich zur Anode gezogen wird.
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M 3 Schwankender Strom – Elektronen in der Franck-Hertz-Röhre
Aufgaben
1. Informieren Sie sich mithilfe Ihres Physikbuches oder des Internets, wie der FranckHertz-Versuch aufgebaut ist, wie er durchgeführt wird und welche Ergebnisse er liefert.
Dokumentieren Sie die wesentlichen Punkte in Ihren Unterlagen.
2. Wenn die Röhre gasförmiges Quecksilber enthält, verläuft die Stromstärkekurve nicht
mehr monoton steigend, so wie in den Materialien M 1 und M 2 beschrieben wurde. Vielmehr
bricht die Stromstärke in regelmäßigen Abständen (siehe Abbildung) ein.
Stromstärke in Abhängigkeit von der Beschleunigungsspannung beim Franck-Hertz-Versuch
Dieses Verhalten können Sie mithilfe des Computerprogramms „FranckHertz.exe“
verstehen, denn diese Simulation reduziert die Vorgänge in der Röhre auf einige
grundlegende Aspekte. Lesen Sie zunächst die Info-Box des Programms, nachdem Sie es
gestartet haben, und gehen Sie dann zur Simulation über. Machen Sie sich mit den
Funktionen des Programmes vertraut.
3. Stellen Sie eine Beschleunigungsspannung von 0 V und dann nacheinander von 4 V, 6 V
und 10,5 V ein. Schildern Sie Ihre Beobachtungen. Erklären Sie die physikalischen
Zusammenhänge, indem Sie auf Ihre Ausführungen zu Aufgabe 1 Bezug nehmen.
4. Die Kurve (Abbildung oben) zeigt, dass bei 4,9 V, 9,8 V und 14,7 V die Stromstärke
jeweils einzubrechen beginnt. Stellen Sie diese Situationen mit der Simulation nach.
Erreichen die Elektronen eine Bewegungsenergie von 4,9 eV, können sie offenbar auf
besondere Art mit den Hg-Atomen wechselwirken. Erklären Sie, was damit gemeint ist.
Bestätigen Sie rechnerisch, dass die Wellenlänge der abgegebenen Strahlung, die in der
Simulation mithilfe blauer Kreise dargestellt wurde, in Wirklichkeit im UV-Bereich liegt und
einen Wert von 253 nm hat.
5. Der Versuch von Franck und Hertz galt lange Zeit als Bestätigung des Bohr’schen
Atommodells. Erklären Sie, warum.
6. Die Bewegung der Elektronen wurde in der Computersimulation extrem verlangsamt
dargestellt. Berechnen Sie, wie schnell die Elektronen in Wirklichkeit sind. Gehen Sie bei
Ihrer Rechnung von einer Beschleunigungsspannung von 5 V aus.
7. Berechnen Sie die Beschleunigungsspannung, bei der das erste Aufleuchten der
Quecksilberatome in einem Abstand von genau 4 cm von der Glühkathode geschieht.
Überprüfen Sie Ihre Rechnung mithilfe der Simulation (d = 5 cm).
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M 4 Tippkarten
M 3, Aufgabe 4
Tipp 1
Bei den Stößen mit den Quecksilberatomen absorbieren diese die gesamte
Bewegungsenergie der Elektronen. Die Quecksilberatome geben diese Energie in Form von
Strahlung wieder ab.
Tipp 2
Ansatz: Die Energie der ausgesendeten Photonen entspricht der Energie der Elektronen,
die sie durch die Beschleunigung in dem elektrischen Feld erhalten haben. Dieses Feld ist
durch die Spannung UB aufgebaut worden.
Tipp 3
Ansatz: EPhoton  Eel
 h  f  e  UBeschl. mit h = 6,626 • 10-34 Js und e = 1,602 • 10−19 C
Tipp 4
Verwenden Sie
c=•f
M 3, Aufgabe 6
Tipp 1
Ansatz: Die Arbeit, die das elektrische Feld an einem Elektron verrichtet, wird vollständig in
kinetische Energie umgewandelt: Ekin  Wel
Tipp 2
1
2
m  v 2  e  UB
M 3, Aufgabe 7
Tipp 1
Die Elektronen sollen die zur Anregung notwendige Energie von 4,9 eV längs der Strecke
von s = 4 cm erhalten. Dazu eignet sich der Ansatz
Wel  Fel  s,
wobei die Kraft Fel durch das elektrische Feld erzeugt wird, das durch die Spannung UB
zwischen der Kathode und der Anode entsteht.
Tipp 2
Fel  s  e  U Anregung und Fel  e  E
Tipp 3
E
UB
, wobei d der Abstand zwischen Kathode und Anode ist (d = 5 cm).
d
12
Erläuterungen und Lösungen
M1
Gesättigter Strom – Elektronen in der Vakuumröhre
1. Die Vakuum-Elektronenröhre besteht aus einem evakuierten Glaskolben, in dem sich
eine Glühkathode und in einigem Abstand ein Anodenblech befinden. Die Heizspannung
bringt die Kathode zum Glühen, sodass Elektronen das Metall verlassen und in das Feld
zwischen Kathode und Anode eintreten. Dort werden sie zur Anode hin beschleunigt, da sie
negativ geladen sind. Diese Elektronenbewegung kann man als Anodenstrom messen.
2. In evakuierten Elektronenröhren erreicht das elektrische Feld, das durch die
Beschleunigungsspannung (= Anodenspannung) zwischen Glühkathode und Anode erzeugt
wird, nicht alle ausgedampften Elektronen. Vielmehr werden vor allem die Elektronen, die im
Randbereich der Elektronenwolke liegen, „abgesaugt“ und beschleunigt. Je stärker das Feld
ist, desto mehr Elektronen werden erfasst. Daher steigt die Stromstärke mit der angelegten
Spannung. Erst wenn das Feld so stark ist, dass alle Elektronen erfasst werden, kann eine
Erhöhung der Spannung nicht mehr Elektronen liefern – die Stromstärke befindet sich im
Sättigungsbereich.
M2
Infoblatt: Die Kennlinie einer Elektronenröhre
Als glühelektrischen Effekt bezeichnet man das Phänomen, dass ein zum Glühen erhitztes
Metall (hier: die Glühkathode) Elektronen aussendet. Während die positiven Ladungsträger
gebunden sind, sitzen die negativ geladenen Elektronen verhältnismäßig locker.
M3
Schwankender Strom – Elektronen in der Franck-Hertz-Röhre
1. z. B. www.physik.fu-berlin.de/schulkontakte/physlab/labor/img/Franck-Hertz.pdf
Eine evakuierte Röhre enthält eine Glühkathode, eine gitterförmige Anode und eine
Gegenelektrode. Außerdem enthält die Röhre etwas flüssiges Quecksilber, das durch
äußerliches Erhitzen der Röhre in einem speziellen Ofen in den gasförmigen Zustand
überführt wird. Eine kleine Spannung von etwa 1,5 Volt erzeugt ein schwaches, aber
konstantes Gegenfeld zwischen Gitteranode und Gegenelektrode.
Nachdem die Röhre in einem Wärmeofen auf Betriebstemperatur gebracht wurde
(Quecksilber im gasförmigen Zustand), wird die Beschleunigungsspannung zwischen
Glühkathode und Gitteranode von 0 V an langsam erhöht und in Abhängigkeit davon die
Stromstärke I aufgezeichnet (Wertetabelle oder xy-Schreiber).
Dabei zeigt sich, dass die Stromstärke zunächst steigt, dann aber plötzlich einbricht. Eine
weitere Erhöhung der Beschleunigungsspannung lässt die Stromstärkekurve wieder
ansteigen, bis sie nach weiteren 4,9 Volt erneut deutlich zurückgeht. Dieser Vorgang
wiederholt sich in Abständen von 4,9 Volt.
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3. Wenn die angelegte Spannung 0 V beträgt, wird die Elektronenwolke sichtbar, die
aufgrund des glühelektrischen Effekts um die Glühkathode entsteht.
Bei einer Spannung von 4 V werden die Elektronen im elektrischen Feld zwischen
Glühkathode und Gitteranode beschleunigt und erhalten dadurch genügend
Bewegungsenergie, um das Gegenfeld zu durchlaufen. Nur wenige Elektronen treffen auf
das Gitter und gehen dadurch verloren. Stöße mit den Quecksilberatomen finden nicht statt.
Bei einer Spannung von 6 V werden einige Elektronen kurz vor Erreichen der Gitteranode
plötzlich komplett abgebremst. An diesen Stellen leuchten die Quecksilberatome kurz auf.
Offenbar haben die Elektronen aufgrund von Stößen ihre gesamte Bewegungsenergie auf
die gestoßenen Hg-Atome übertragen. Diese geben die aufgenommene Energie in Form von
UV-Strahlung wieder ab.
Bei 10,5 V wandert die Abbremszone in Richtung Glühkathode. Eine zweite Abbremszone
liegt kurz vor dem Gitter. Die Elektronen verlieren hier ihre Energie, die sie nach der ersten
Abbremsung durch die erneute Beschleunigung im elektrischen Feld aufbauen konnten,
wieder. Die Energie, die sie nach dem zweiten Abbremsen wiedergewinnen, reicht nicht aus,
um das Gegenfeld zu durchlaufen.
4. An der Stromstärkekurve erkennt man, dass bei einer Spannung von 4,9 Volt die
Stromstärke beginnt, stark abzunehmen. Da die Elektronen beim Stoß mit Hg-Atomen ihre
gesamte Energie abgegeben haben, können sie bei der erneuten Beschleunigung nicht
genügend Bewegungsenergie aufbauen, um das Gegenfeld zu überwinden. Die Stromstärke
nimmt daher ab.
Bei Spannungen um 9,8 V, 14,7 V, 19,6 V usw. wiederholt sich dieser Vorgang. Man erkennt,
dass die abgebremsten Elektronen erneut genügend stark beschleunigt werden, um ihre
Energie ein weiteres Mal komplett an die Quecksilberatome abgeben zu können. Danach
reicht die dann aufgenommene Bewegungsenergie aber wieder nicht, um das Gegenfeld
durchlaufen zu können. Deshalb bricht die Stromstärke wieder ein. So entsteht eine zweiter,
dritter, vierter usw. Raumbereich, in dem die Elektronen ihre Bewegungsenergie komplett
abgeben und dadurch die Quecksilberatome zum Leuchten anregen.
Rechnung:
Aus h  f  e  U und f 
 

c
ergibt sich

c
hc

f
e U
.
m
s  253  109 m  253 nm
C  4,9 V
6,626  1034 Js  3  10 8
1,602  1019
Zur Umrechnung der Einheiten:
1 J = 1 Nm; 1
N
V
1
C
m
m
2
2
s  Jm  N  m  V  m  m
C V
CV C V m V
Js 
5. Der Versuch zeigt, dass die Aufnahme von Energie durch die Hg-Atome gequantelt ist.
Nur bei einer Energie von 4,9 eV wird das Atom in einen angeregten Zustand versetzt, der
zur Aussendung von Strahlung der entsprechenden Wellenlänge führt. Dies entspricht den
Aussagen des Bohr’schen Atommodells, dass die Elektronen nur auf diskreten
Energieniveaus um den Kern kreisen können.
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6. Ansatz: Die Arbeit, die das elektrische Feld an einem Elektron verrichtet, wird vollständig
in kinetische Energie verwandelt:
Ekin  Wel
1
2
m  v 2  e  UB
v 

2
e
 UB
m
2 
1,602  1019 C
 5V
9,110  1031 kg
 1 326 087
Einheiten:
m
m
 1, 3  106
s
s
1
N
V
1
C
m
 1 Nm  1 VC  1
kg m 2
CV
Nm
m2
1
1
1 2
2
kg
kg
kg s
s
Bei einer Beschleunigungsspannung von 5 V erreichen die Elektronen eine Geschwindigkeit
von etwa 1, 3  106
m
.
s
7. Die beschleunigende Kraft soll längs des Weges s = 4 cm so viel Bewegungsenergie
„erzeugen“, dass eine Anregungsenergie von e  U  4,9 eV entsteht.
Daher:
Fel  s  e  UAnregung
 e  E  s  e  UAnregung
UB
 s  e  U Anregung
d
0,05 m
d
 UB   UAnregung 
 4,9 V  6,125 V
s
0,04 m
e
Die Computersimulation bestätigt die Rechnung, wenn man für die
Beschleunigungsspannung den Wert 6,1 Volt wählt:
Oberfläche der Computersimulation „FranckHertz.exe“