Unifying All Classical Force Equations

Von der klassischen Mechanik zur relativistischen Mechanik
via Maxwell
André Michaud
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Electromagnetic Mechanics
of Elementary Particles
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Popularisierungsarbeit
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Expanded
Maxwellian
Geometry of Space
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Zusammenfassung
Es kann gezeigt werden, dass die newtonsche nicht-relativistische
Gleichung zu vollem relativistischem Status höher eingestuft werden
kann, mittels Integrierung des magnetischen Aspekts von massiven
Elementarteilchen, der von die Hypothese von Louis de Broglie auf
der inneren Struktur von lokalisierten Photonen hergeleitet wurde,
und von der bemerkenswerter Erforschung von Paul Marmet
bezüglich der Beziehung zwischen dem magnetischen Aspekt der
bewegenden Elektronen und dem Beitrag dieses magnetischen
Aspekts zur Elektronruhemasse und relativistischer Masse, die er die
"magnetische Masse" nannte, die erlaubt, den magnetischen Aspekt
der Elektronruhemasse von seiner Geschwindigkeit-verwandten
relativistischen Massenzuwachs zu unterscheiden.
Das Resultat dieser Synthese ist einen vollstandigen
relativistischen Gleichungen-Satz, eine von denen die erste seiend,
Geschwindigkeitsberechnung aller existierenden Elementarteilchen
zu erlauben, von Photonen sich mit Lichtgeschwindigkeit bewegend,
bis zu relativistischen Geschwindigkeiten und Massen aller massiven
Partikeln, im letzten Fall, von Totalruhe bis asymptotisch nahe der
Lichtgeschwindigkeit, und verwandten unbegrenzte Masse.
Die englische Version dieses Artikels ist für Veröffentlichung am 1. März 2013 angenommen
gewesen und ist in der Website der International Journal of Engineering Research and
Devdlopment jetzt verfügbar:
International Journal of Engineering Research and Development e-ISSN: 2278-067X,
p-ISSN: 2278-800X. Volume 6, Issue 4 (March 2013), PP. 01-10.
Hier ist seine Übersetzung in die deutsche Sprache:
V O N D E R K L A S S I S C H E N M E C H A N I K Z UR R E L A T I V I S T I S CH E N M E CH A N I K V I A M A X W E L L
Von der klassischen Mechanik zu der relativistischen Mechanik via
Maxwell
André Michaud
SRP Inc Service de Recherche Pédagogique Québec Canada
Zusammenfassung:- Es kann gezeigt werden, dass die newtonsche nicht-relativistische Gleichung zu
vollem relativistischem Status höher eingestuft werden kann, mittels Integrierung des magnetischen
Aspekts von massiven Elementarteilchen, der von die Hypothese von Louis de Broglie auf der inneren
Struktur von lokalisierten Photonen hergeleitet wurde, und von der bemerkenswerter Erforschung von Paul
Marmet bezüglich der Beziehung zwischen dem magnetischen Aspekt der bewegenden Elektronen und dem
Beitrag dieses magnetischen Aspekts zur Elektronruhemasse und relativistischer Masse, die er die
"magnetische Masse" nannte, die erlaubt, den magnetischen Aspekt der Elektronruhemasse von seiner
Geschwindigkeitverwandten relativistischen Massenzuwachs zu unterscheiden. Das Resultat dieser
Synthese ist einen vollstandigen relativistischen Gleichungen-Satz, eine von denen die erste seiend,
Geschwindigkeitsberechnung aller existierenden Elementarteilchen zu erlauben, von Photonen sich mit
Lichtgeschwindigkeit bewegend, bis zu relativistischen Geschwindigkeiten und Massen aller massiven
Partikeln, im letzten Fall, von Totalruhe bis asymptotisch nahe der Lichtgeschwindigkeit, und verwandten
unbegrenzte Masse.
Stichwörter:- relativistischen Gleichungen, klassischen Gleichungen, Marmet, Maxwell, magnetische
Masse
I. ANTEIL DES MAGNETISCHEN ASPEKTS EINES ELEKTRONS ZU SEINER MASSE
Physiker Paul Marmet machte eine bemerkenswerte Entdeckung bezüglich der Beziehung zwischen dem
magnetischen Aspekt von Elektronen und dem Teil, dass dieser magnetische Aspekt zur Elektronruhemasse und
relativistischen Masse beiträgt. In einem 2003 veröffentlichten Artikel [2], erhielt Paul Marmet die folgende
Definition des Stromes, durch Quantisierung der Elektronenladung in Biot-Savart-Gleichung, und tut mit dem
Zeitelement weg, als er "dt" mit "dx/v" ersetzt, da die Geschwindigkeit des Stromes in jedem gegebenen Moment
konstant ist:
I
dQ d(Ne) d(Ne)v


dt
dt
dx
(1)
wo "e" die Einheitsladung des Elektrons vertritt, und "N" die Anzahl der Elektronen in einem Ampere
vertritt.
Nehmen wir zur Kenntnis, dass, obwohl in seinem Artikel, Marmet eine persönliche Hypothese
ausstellt, die für Diskussion selbstverständlich anfällig ist, der erste Teil, von Abschnitt 1 bis
Abschnitt 7, ist eine lupenreine mathematische Beweisführung, deren Verwicklungen ein
enormer Fortschritt sind, um weiter das Verstehen der elektromagnetischen Struktur von
Elementarteilchen vorzubringen. Der Leser soll auch bewußt sein, dass wegen eines AbschriftFehlers im veröffentlichten Papier, das B Feld die genaue Intensität verbunden mit der
Momentangeschwindigkeit wohlüberlegt hat, im Hinblick auf die Tatsache, dass nur eine
Ladung eingeschlossen wird, den Marmet deutlich übrigens erklärt, seine Gleichung (7) sollte
wie folgt formuliert werden:
Bi 
μ 0 e- v
4 π r2
Ersetzend des resultierenden Wertes von "I" in der folgenden Skalarversion der Biot-Savart-Gleichung
erlaubt, den Zeitfaktor von dieser Gleichung auch zu beseitigen:
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dB 
μ 0I
μ v
sin( θ ) dx  0 2 sin( θ ) d (Ne)
2
4π r
4π r
(2)
Ohne ins Detail seiner Ableitung einzutreten, die in seinem Papier sehr deutlich angelegt wird ([2],
Gleichungen (1) zu (26)), lassen Sie uns nur erwähnen, dass die Endstufe dieser Entwicklung in kugelförmiger
Integrierung der magnetischen Elektronenergie besteht, deren Dichte mathematisch gehalten wird, um sich radial von
"re" als minimale Grenze bis zu Unbegrenztheit als eine maximale Grenze zu ändern.

 μ 0e2 v 2  π
M
2π
sin(
θ
)
d
θ
r 2 dr

2 2 4


 2(4 π) c r  0
re
(3)
Der klassische Elektronradius (re = 2.817940285E-15 m) ist die obligatorische Unteregrenze in solche eine
Integration zu Unendlichkeit, aufgrund der einfachen Tatsache, dass Integrierung näher r = 0 mehr Energie
ansammeln würde, als experimentelle Realität erlaubt. Nach Integrierung erhalten wir schließlich:
μ 0e2 v2 me v2
M

2 c2
8π re c 2
(4)
welcher sehr genau der Totalmasse des Magnetfeldes eines Elektrons entspricht, das sich an
Geschwindigkeit "v" bewegt. Er entdeckte aus dem gleichen Grunde, dass jede Erhöhung der "magnetische
Masse" eines Elektrons eine direkte Funktion des Quadrats seines Momentangeschwindigkeit ist, während
gleichzeitig seine Ladung unverändert bleibt.
Wenn diese Geschwindigkeit gering ist in Bezug auf die Geschwindigkeit des Lichtes, wird die folgende
klassische Gleichung erlangt, die erlaubt, den Beitrag des magnetischen Bestandteils zur Ruhemasse des Elektrons
deutlich zu bestimmen. Dieser Beitrag entspricht einer diskreten LC Schwingung dieser Energie zwischen
magnetostatisch Raum und normalem Raum im gegenwärtigen Modell, wie in einem getrennten Papier geklärt ([1],
Abschnitt 8):
μ 0e2 v 2 me v 2

8π re c 2
2 c2
(5)
die eine Gleichung ist, wo "re" der klassische Elektronradius ist (2.817940285E-15 m), und "e" die Ladung
des Elektrons ist (1.602176462E-19 C), und aus deren geschlossen werden kann, dass das invariant Magnetfeld des
Elektrons in Ruhe der folgenden Masse entspricht:
M0 
m0 μ 0e2

2
8π re
(6)
der genau Hälfte die Ruhemasse eines Elektrons ist, während die andere Hälfte als seiend seine "elektrische"
Masse gesehen werden konnte, da das Elektron eine elektromagnetische Partikel ist [1].
Passend zum Unterschied zwischen Gleichungen (4) und (6) auf, beobachten wir, dass M - M0 das
relativistische Masseninkrement verbunden mit Momentangeschwindigkeit "v" vertritt. Wir nehmen auch zur
Kenntnis, dass die kinetische Energie, die verlangt wird, um die Verschiebebewegung des Elektrons an dieser
Geschwindigkeit zu stützen, abwesend von der Gleichung ist. Nahe Analyse und Berechnung offenbaren jedoch, dass
die Menge der Verschiebebewegungskinetischenenenergie erforderlich, um ein Elektron mit magnetischer Masse
"M" an Geschwindigkeit "v" anzutreiben, genau gleich ist, zur Energie die im Geschwindigkeit-zusammenhängenden
relativistischen Momentanmasseninkrement M - M0 gefangen ist.
Das bedeutet, daß die Totalmenge der Energie, die auf ein Elektron in Ruhe gestellt werden muß, um es an
jeder Geschwindigkeit zu bewegen, als eine Menge kinetischer Translationsenergie die Translational bleibt, plus eine
gleiche Menge kinetischer Energie die definiert werden muß, die sich augenblicklich zum relativistischen
Masseninkrement verbunden mit dieser Geschwindigkeit verwandelt:
E total = E Translationsenergie + E relativistisches Masseninkrement
(7)
Da Energie in Bewegung kann nicht vom Elektromagnetismus dissoziiert werden, es vermutet, daß ein
elektrisches Bauteil ist de facto im Zusammenhang mit der Hälfte der Energie, die im Kontext "magnetisch" ist, und
der einzige Weg es eingeführt werden kann, ist, daß diese magnetische Energie zwischen diesem magnetischen
Zustand und einem elektrischen Zustand wechselt, mit der Frequenz, die zu dieser Energiemenge zugeordnet werden
kann:
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

E total  E translational  E electric cos2 (ω t)  E magnetic sin 2 (ω t)
(8)
Diese Form schlägt sofort die folgende LC Beziehung vor, die die innere Struktur der tragenden Energie
eines Elektrons in Bewegung zu vertreten kann, seine zweite Hälfte einschließend, die in elektromagnetischer LC
Schwingung entsprechend seinem magnetischen relativistischen Masseninkrement ist:
2

hc  e 2
L i
(9)
E

cos2 (ω t)  λ λ sin 2 (ω t) 
2λ  2C λ
2

wo λ ist die Wellenlänge verbunden zu diese Menge elektromagnetischer Energie in Bewegung, und wo die
folgenden klassischen Gleichungen werden verwendet, um Kapazität und Induktivität während eines LC-Zyklus
berechnen:
E E(max) 
q2
2C
E B(max) 
L i2
2
(10)
Ebenso befremdend es auch erscheinen mag, der Beweisführung von Marmet scheint anzudeuten, dass nur
die magnetische Hälfte der Masse des Elektrons an Beschleunigung beteiligt wird, und dass die andere Hälfte, die in
diesem Modell zur ständig innerhalb des elektrostatischen Raumes lokalisierten unidirektionale kinetische Energie
entspricht, dann keine Rolle haben würde, um während der Beschleunigung eines Elektrons zu spielen! Aber
selbstverständlich sind Dinge nicht so einfach, und wie wir wissen, Energie auf einige Weisen vertreten werden
kann.
Jedoch, von der klaren Schlußfolgerung von Marmet geführt, und die LC Beziehungen, die für das Photon
und das Elektron in getrennten Papieren [1] und [3] gegründet wurden, werden wir jetzt erforschen, wie die Energie
eines Elektrons in Bewegung als ein Verhältnis der unidirektionale kinetische energie vertreten werden kann, die
seine Bewegung erhält (Energie gelegte innerhalb des normalen Raumes in der 3-Raüme-Hypothese), und die
invariant unidirektionale kinetische energie die Teil seiner Ruhemasse ist (Energie gelegte innerhalb des
elektrostatischen Raumes), über eine Vertretung der magnetischen Energie, die den momentan
Geschwindigkeitsabhängige relativistische magnetische Masse der Partikel zusammensetzt (Energie gelegte
innerhalb des magnetostatishen Raumes).
Wir werden so ein Verhältnis alle unidirektionalen Energien über alle magnetischen Energien erlangen, die
im Elektron in Bewegung beteiligt wird.
II.
DIE NEWTONSCHE NICHT-RELATIVISTISCHE KINETISCHE GLEICHUNG
Wir werden unsere Ableitung von der elementaren kinetischen newtonschen Gleichung anfangen:
2
1
(11)
E K  mv 2 oder, in Zusammenhang : E K  m v  m m v 2
2
2
Wo "m/2" "mm" (Marmetsche "magnetische Masse") gleich sein würde. Bemerken Sie, dass wir ebenso
weitergegangen sein könnten, "2Ek" zu "mv2" gleichsetzend, aber den Fokus auf die Magnetischemasse von Marmet
zu behalten, werden wir die Elektronruhemasse durch zwei hier eher teilen.
III.
DER MAGNETISCHE BESTANDTEIL DER MASSE DES ELEKTRONS
Andererseits gründeten wir in einem vorherigen Papier ([1], Abschnitt VIII, Gleichung (26)) die LC
Gleichung für das Elektron in Ruhe von die des Photons, die Letztere in einem getrennten Papier [3] geklärt worden
zu sein, welcher sehr deutlich den magnetischen Bestandteil der Masse des Elektrons identifiziert:
  e'2 

 L Ci C 2 
 hc 
2
 2
E  mec2  

cos
(ω
t)

sin 2 (ω t) 





 2λ C  Y   4C C  X
 2 Z

(12)
Als Gleichung (12) gegründet wurde (sieh Papier [1]), es wurde klar, dass die unidirektionale Energie, die in
elektrostatischen Raum (Y-Raum) vorhanden war, sich beläuft, auf die Hälfte der Gesamtenergie, die die invariant
Ruhemasse des Elektrons bilden. Dies lässt die Energiemenge, die zwischen magnetostatischen Raum (Z-Raum) und
normalen Raum (X-Raum) schwingt, die andere Hälfte der invarianten Elektronenruhemasse zu bilden.
Lassen Sie uns folglich Gleichung (12) zu einer inertialen momentanen Form reduzieren, die die Energie,
die in elektrostatischen Raum und die, die am Höchstbetrag im magnetostatischen Raum ist (folglich Null im
Normalraum ist):
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 LC iC 2 
 hc 
E  mec  

 
 2λ C  Y  2  Z
2
(13)
Wo Index ( C) selbstverständlich auf das Elektron Compton Wellenlänge verweist.
Obwohl das Magnetfeld des Elektrons hier behandelt wird, als ob es mathematisch am Höchstbetrag statisch
in magnetostatischen Raum war, um deutlicher die Beziehung zwischen dem Elektron und seinem Träger-Photon zu
machen, muß der Leser denken, dass seine LC-Schwingung zwischen magnetostatischen und normalen Räumen
dennoch permanent aktiv an der Frequenz der der Elektronruhemasse-Energie bleibt [1].
Der gleiche Zustand wird selbstverständlich für das Magnetfeld des Elektronträgerphotons wahr sein,
welches zwischen magnetostatischen und elektrostatischen Räumen an seiner eigenen Frequenz auch permanent LCschwankt [3]. Dieses Träger-Photon ist eigentlich die zusätzliche Energie, die wir ein wenig weiter auf einführen
werden (Gleichung (18)), dass das Elektron an die zugehörige Geschwindigkeit antreibt.
Die Konsequenz des Unterschiedes zwischen der Frequenz der Energie der Elektronruhemasse, und dass der
Energie seines Träger-Photons (die "Zitterbewegung" genannt war), wird in ([6], Abschnitte 25.11.1 und 25.11.2)
erforscht.
IV.
DIE MAGNETISCHE ELEKTRONRUHEMASSE
Da Masse kann berechnet werden, durch die Energie, die diese Masse bildet, mit dem Quadrat der
Lichtgeschwindigkeit teilend:
me 
E
c2
(von E=mc2)
(14)
Wir können selbstverständlich auch die magnetische Ruhemasse des Elektrons berechnen, sich durch das
Quadrat der Geschwindigkeit des Lichtes die magnetische Energie dividierend, die wir von Gleichung (13)
bekommen:
L i
E
m m  2  C 2C
2c
2c
V.
2
(15)
DIE KLASSISCHE KINETISCHE ELEKTRONENERGIE ALS EIN ENERGIEVERHÄLTNIS
Jetzt ersetzend, diese Form der magnetischen Masse, die wir mit Gleichung (15) erlangten, in der
newtonschen kinetischen Gleichung (11), die ausgebildet wurde, um für die magnetische Masse von Marmet
Rechnung zu tragen, erhalten wir:
2
EK  mm v2 
LC iC 2
v
2 c2
(16)
Die Geschwindigkeitensverhältnisse isolierend, erlangen wir die folgende Form:
2
EK 
LC iC v2
2
c2
(17)
d.h. eine Form, die mit derjenigen identisch ist, die von Marmet bestimmt war, und daß wir wie Gleichung
(5) gestellt haben.
VI.
VERHÄLTNIS DER KINETICHEN UNIDIREKTIONALEN ENERGIE ÜBER DIE MAGNETISCHE
ENERGIE DES ELEKTRONS IN BEWEGUNG
Wir wissen auch, dass die kinetische Unidirektionalesenergie, die mit der newtonschen Gleichung berechnet
werden kann, nicht Teil der Energie ist, die die Ruhemasse des Elektrons zusammensetzt. Folglich ist es extra
kinetische Energie im Überschuss zu der Menge aus der, die die invariant Ruhemasse-Energie des Elektrons gemacht
ist. Aber im 3-Räume Modell, die einzige Form der kinetischen Energie, die eine Geschwindigkeit in normalem
Raum aufrechterhalten kann, ist in einem neuen Papier als Teil der LC-Gleichung für das Photon definiert worden
([3], Gleichung (16)), das ist, die Bezeichnung (hc/2λ) der folgenden Gleichung:
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  e2 
 L i2
 hc 
 cos 2 (ω t)  
E     2
 2λ  X   4C  Y
 2


 sin 2 (ω t) 
Z

(18)
d.h., eine Gleichung, dass wir jetzt zu ihrer momentan Version reduzieren werden, die einerseits einschließt,
die kinetische Unidirektionalesenergie, die in normalem Raum gelegt ist, und andererseits auch diejenige, die am
Höchstbetrag in magnetostatischem Raum gelegt ist (folglich Null im elektrostatishen Raum), gerade wie taten wir
mit LC-Gleichung (12) für die Energie des Elektrons in Ruhe.
E
hc L i 2

2λ
2
(19)
Lassen Sie uns "Ek" in Gleichung (17) mit dem Ausdruck ersetzen, der der kinetischen unidirektionalen
Energie (hc/2) eines Photons in Gleichung (19) entspricht:
2
hc L C i C v 2

2λ
2
c2
(20)
Lassen Sie uns jetzt Gleichung (20) der Form eines Verhältnisses der kinetischen Unidirektionalen Energie
auf die magnetische Elektronenergie geben, die gegen das Verhältnis der quadrierten Geschwindigkeiten sein wird:
hc 2λ
2
(L C i C 2)
VII.

v2
c2
(21)
KORREKTUR DER UNAUSGEGLICHENEN ELEKTROMAGNETISCHEN VERSION DER
NEWTONSCHEN GLEICHUNG
Also, wir beobachten sofort, dass Gleichung (21) als eine Potenz von eins Energie-Verhältnis herauskommt,
das gegen ein Verhältnis der Geschwindigkeit der Partikel über die Geschwindigkeit des Lichtes ins Quadrat erhoben
ist, was mathematisch unhaltbar scheint, aber das zu Aufmerksamkeit von Newton nicht möglicherweise gekommen
sein könnte, weil die Kenntnis in seiner Zeit unbekannt war, daß Masse zur Ruhenergie eines Teilchens gleichwertig
ist, die durch den Quadrat der Geschwindigkeit des Lichtes geteilt ist. Aber von der Kenntnis die seit Newton
angesammelt wurde, werden wir jetzt erforschen, wie diese Beziehung berichtigt werden kann, um mathematisch
korrekt zu werden.
Jedoch, bevor wir weitergehen, müssen wir die Identität der mathematisch unausgeglichener Gleichung (21)
mit der anfänglichen newtonschen kinetischen Energie-Gleichung (11) bestätigen. Wir werden zu diesem Zweck eine
Energie-Menge benutzen, die sehr gut in grundlegender Physik bekannt ist, die die Energie ist, die an den Ruhe-Orbit
des klassischen Bohr Atoms induziert wird. Also, mittels der bekannten Parameter des Bohr Atoms, lassen Sie uns
erstens nachprüfen, wenn wir noch dieselbe klassische Geschwindigkeit für das Elektron mit Gleichung (21)
erlangen, die wir mit Gleichung (11) erlangen.
Lassen Sie uns zuerst, die verschiedenartigen Variablen der Gleichung berechnen.
Produkt "hc" ist selbstverständlich das Produkt von zwei Fundamentalkonstanten, die, die Geschwindigkeit
des Lichtes (c=299792.458 m/s) und die plancksche Konstante (h=6.62606876E-34 J•s) sind:
hc= 1.98644544 E-25 J·m
(22)
Wir werden auch die zusammenhängende Energie benutzen, die am Bohr Radius induziert wird, d. h.,
4.359743805 E-18 J. Also, die zugehörige Wellenlänge, die verwendet werden muß, ist:
B=hc/E=4.556335256 E-8 m
(23)
Sieh Papier ([3], Abschnitt 6.4, Gleighung (12)) für Berechnung der Induktanz (L) einer Energie. Wir
werden für diesen Berechnungen das Elektron Compton Wellenlänge benutzen, welche ist C = 2.426310215 E-12 m,
und auch die Feinstrukturkonstante (α = 7.297352533E-3) und die magnetische Feldkonstante des Vakuums (0 =
1.256637061E-6):
LC 
μ 0 αλ C
 2.817940285 E - 22 Henry
8π 2
(24)
Sieh dasselbe Papier, Gleichung (14), für Berechnung des Stromes eng verbunden zu dieser Induktanz für
das Elektron, wo "e" die Elementarladung des Elektrons ist (1.602176462E-19 Coulomb):
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iC 
2πec
 17045 .08865 Amperes
αλ C
(25)
Wenn auch die Coulomb-Gleichung offenbart, dass die Energie induziert durch die Coulomb-Kraft an der
Bohr-Ruhe-Bahn 4.359743805E-18 j (27.2 eV) ist, das Energieniveau, das in der klassischen Mechanik
berücksichtigt wird, um die nicht-relativistische Geschwindigkeit eines Elektrons auf den Bohr Ruhe-Umlaufbahn zu
berechnen, traditionell immer die Ionisationsenergie des Elektrons auf dieser Bahn war, die nur eine Hälfte der
Energie entspricht, die mit der Coulomb-Gleichung berechnet werden kann, d.h. EK=2.179871902E-18 J (13.6 eV).
Also, es wird dieses letzte Energie-Niveau sein, dass wir benutzen werden, um die nichtrelativistische
Geschwindigkeit des Elektrons mittels der Newtonschen kinetischen Energie-Gleichung (11) zu berechnen, sowie
der Ruhemasse des Elektrons, d.h. me=9.10938188E-31 kg.
Die Geschwindigkeit in Ausgleichen (21) und (11) isolierend, erhalten wir:
v
c
iC
H
 2187691.25 2 m/s , und v 
λ BLC
2E K
 2187691.25 2m/s
me
(26)
der sehr genau die klassische Geschwindigkeit des Elektrons auf der Bohrschen Umlaufbahn ist, die wir
jetzt mit einer elektromagnetischen Version der klassischen kinetischen Newton-Energie-Gleichung (21), sowie mit
seiner klassischen Gleichung (11), berechnet haben.
Wieder Gleichung (21) berücksichtigend, lassen Sie uns die Verwicklungen analysieren.
Wir beobachten dass, trotz die absolute Wellenlänge (B) einer Energie von 4.359743805E-18 J benutzt zu
haben, die die nicht freigebbar kinetische Energie ist, die permanent durch die Coulomb-Kraft an der Bohrschen
Umlaufbahn induziert wird; diese Energie erlaubt, die genaue klassische Geschwindigkeit des Elektrons mit
Gleichung (26) zu erlangen, die von Gleichung (21) hergeleitet wurde, obwohl die klassische kinetische Gleichung
(11), und auch die verwandelte kinetische Gleichung (20) abgeleitet von Elektromagnetismus, nur Hälfte dieser
Energie benützen wurde, um die klassische Geschwindigkeit zu berechnen, die sich erweist, der Unidirektional-Teil
der Energie, die an der Bohrschen Umlaufbahn induzierten ist, die 13.6 eV ist:
E
hc
mv 2

 2.17987190 2 E  18 Joules
2λ B
2
(27)
Bevor weiter fortfahren, lassen Sie uns erinnern, dass im Verhältnis der Gleichung (21), die hier für
Bequemlichkeit widerholt wird, die unidirektionale kinetische Energiemenge (hc/2λ) von der magnetischen
Energiemenge (LCiC2/2) deutlich getrennt wird:
hc 2λ
v2

2
c2
(L C i C 2)
(21)
Wir beobachten sofort, dass in dieser Gleichung die magnetische Energie (LCiC2/2) des Elektrons
definitionsgemäß unveränderlich bleibt, da es das Quadrat der unveränderliche Lichtgeschwindigkeit "c"
entgegengesetzt wird, die selbst konstant ist, während seine tragende Energie (hc / 2 ) scheint in Bezug auf das
Quadrat seiner Geschwindigkeit "v" veränderlich zu sein, die variabel ist. Aber wir wissen auch von Gleichung (18)
für die Energie eines Photons, dass als seine unidirektionale kinetische Energie (hc/2) ändert sich, seine
magnetische Energie (Li2/2) wird sich in gleichem Verhältnis ändern!
Es muß realisiert werden, dass zur Zeit des Newtons experimentell nachweisbare Geschwindigkeiten so
niedrig waren, in Bezug auf die minimalen Geschwindigkeiten die die geringfügigste Zunahme in relativistischer
Masse offenbart hätten, dass das für ihn unmöglich war, sogar solch eine Möglichkeit zu verdächtigen. Außerdem
waren elektrische Ladungen und elektrostatische Induktion noch total unbekannt.
Lassen Sie uns jetzt die Hypothese machen, dass die Unidirektionalemenge der kinetischen Energie (hc/2)
die mit kinetischer Gleichung des Newtons berechnet werden kann, würde Teil einer Art "Träger-Photons" sein, das
zum Elektron vereinigt würde, und dass die meßbare Geschwindigkeit des Elektrons beschränkt sein würde,
aufgrund der Tatsache, dass sich dieses Träger-Photon nicht schneller bewegen konnte, wegen des Handikaps die
Elektronruhemasse tragen zu müssen, zusätzlich seinen eigenen elektromagnetischen Bestandteil (Li2/2) auch tragen
zu müssen. Annehmen, dass solch ein Träger-Photon dieselbe LC elektromagnetische Schwingung zeigen würde, die
die "normale" elektromagnetische Photonen im 3-Räume Modell [8] charakterisiert, folglich könnte es auch durch
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die gleiche LC Gleichung beschrieben werden, so können wir die folgende Gleichung aufstellen, um dieses TrägerPhoton zu beschreiben:
E
hc   e 2
 2
2λ   4C λ
2

 2
L i
cos (ω t)  λ λ sin 2 (ω t) 
2


(28)
und ihre Trägheitsform
2
hc L λ i λ
(29)

2λ
2
wir können so den "magnetischen" Bestandteil dieses Träger-Photons isolieren, wie taten wir für das
Elektron (Gleichung (15)), der zur kinetischen Unidirektionalenergie-Menge ergänzend ist, die der Geschwindigkeit
entspricht, die mit Gleichung (26) berechnet wird, und die Hypothese machen, dass wenn wir diese "magnetische
energy" hinzufügen, die für den Träger-Photon postuliert wird, zu die des Elektrons in Gleichung (21), wir konnten
möglicherweise mehr im Einklang mit dem Abschluss von Marmet werden. Also, lassen Sie uns das angenommene
fehlende Hälfte der Energie des Träger-Photons hinzufügen, die Teil der Gleichung (29) ist, zu Gleichung (21), der
gibt:
Eλ 
(L C i C
2
hc 2λ
v2

2
2
2)  (L λ i λ 2) c
(30)
Wir können jetzt beobachten, dass die magnetische Masse des Elektrons künftig mit der Geschwindigkeit
zunehmen wird, obwohl wir noch ein Potenz von eins Energie-Verhältnis haben, das zu einem Verhältnis ins Quadrat
von Geschwindigkeiten ausgeglichen zu werden.
Wir haben jetzt die vollstandige Energie der in unsere Gleichung eingeschlossenen Träger-Photons. Jetzt,
wieder Gleichung (13) in Bezug auf Gleichung (30) nachdenkend, beobachten wir, dass die "innere" kinetische
unidirektionale Energie der Elektronruhemasse (die elektrostatische ist), die in Gleichung (13) gegenwärtig ist, und
der "hc/2λC" ist, in Gleichung (30) nicht vertreten wird, aber sicher eingeschlossen werden muß, da es Hälfte aus der
Ruhemasse des Elektrons zusammensetzt. Also, lassen Sie uns es in unsere Gleichung in einer Weise einschließen,
die die gegenwärtige Beziehung nicht ändern wird, d.h. es hinzufügend zu, und dann es abziehend von, die
unidirektionale Energie des Träger-Photons:
hc 2λ  hc 2λ C  hc 2λ C
(L C i C 2)  (L λ i λ 2)
2
2

v2
c2
(31)
Diese Selbstannullieren-Einfügung kann auf den ersten Blick total unbrauchbar scheinen, aber lassen Sie
uns nachdenken, dass das Übersetzungsverhältnis ins Quadrat auf der rechten Seite der Gleichung offenbart, dass
eine Beziehung ins Quadrat auf der Energie-Seite beteiligt werden muß, und das zeigt an, dass das sich anscheinend
selbstannullierende Hälfte der Elektronenergie, die statisch Gefangener in elektrostatischem Raum ist [1], eine Rolle
in Bestimmung der tatsächlichen Geschwindigkeit wegen ihrer Trägheit spielen muß.
Wir können jetzt die irrelevanten Zweiteilungen vereinfachen, und seit dem experimentellen Beweis, die
erstens durch Kaufmann [7] gebracht wurde, der zeigt, dass die vollstandige Masse eines Elektrons an querlaufender
Wechselwirkung beteiligt wird, werden wir den Wert der Energie der Vertretung seines magnetischen Bestandteils
(LCiC2) verdoppeln, um diese Tatsache in Betracht zu nehmen, und werden ähnlich mit seinem kinetischen
Bestandteil (hc/λC) handeln, um Gleichgewicht aufrechtzuerhalten.
hc λ  2hc λ C  2hc λ C v 2
 2
2
2
c
(2LC i C )  (L λ i λ )
(32)
Schließlich war Marmet endgültig mathematisch demonstrierter Schluß (seine Gleichung (23)) "die
magnetische Energie steigt als das Quadrat der Elektrongeschwindigkeit um individuelle Elektronen, gerade wie
seine relativistische Masse steigt an". Deutlich gemacht bedeutet das, dass die Zunahme in magnetischer Masse
auch quadratisch gemacht werden muß. Also, als eine Endberührung, lassen Sie uns das kinetisch zu magnetischem
Energie-Verhältnis zu Zweiten Potenz nehmen, um schließlich in Harmonie mit dem bereits Potenz-Zwei
Geschwindigkeitsverhältnis zu werden.
hc λ  2hc λ C 2  2hc λ C 2
(2L
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i C )  (L λ i λ )
2
C
2

2

v2
c2
(33)
 André Michaud
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VIII.
ALLGEMEINE RELATIVISTISCHE GESCHWINDIGKEITSGLEICHUNG VON TRÄGERENERGIE
Die kinetische Energie quadratischer Ausdruck aufgelöst, und die kinetische Energie-Vertretung vereinfacht
zu haben, erlangen wir jetzt die folgende Gleichung.

(hc) 2 4λ  λ C 
λ C λ 2 (2L C i C )  (L λ i λ )
2
2

2

v2
c2
(34)
Einige Testdurchläufe mit jeglichen Wert von "" werden zeigen, dass diese Gleichung eine relativistische
Geschwindigkeiten-Kurve identisch mit der von der berühmten Spezielle Relativitäts Gleichung ziehen wird.
Lassen Sie uns diesen Schluß für die weithin bekannte Energie-Menge nachprüfen, die an der Bohr-RuheUmlaufbahn induziert wird, um das Verfahren deutlich zu gründen. Zuerst brauchen wir die Werte den "L" und "i"
Parameter für die magnetische Induktanz der Energie des Träger-Photons, deren Wellenlänge (λB= 4.556335256 E-8
m) bestimmten wir mit Gleichung (23):
μ αλ
(35)
L λ  0 2 λ  5.291772086 E  18 Henry
8π
und
iλ 
2π ec
 0.90767404 9 Ampere
λλα
(36)
Da wir bereits die Induktanz-Werte für die magnetische Elektronenergie ("LC" and "iC") mit Gleichungen
(24) und (25) vom Elektron Compton Wellenlänge (C=2.426310215 E-12 m) berechnet haben, sind wir jetzt bereit
weiterzugehen.
Die Geschwindigkeit in Gleichung (34) isolierend, erhalten wir jetzt:
v  hc 2
4λ  λ C
λ C λ (2L C i C  L λ i λ ) 2
2
2
2
 2,187,647. 561 m/s
(37)
die die genaue relativistische Geschwindigkeit ist, die zur Bohr-Ruhe-Umlaufbahn-Energie vereinigt wird.
Gleichung (37) ist jedoch ziemlich kompliziert. Aber sie kann enorm vereinfacht werden, wenn wir die
Induktanz-Parameter mit ihren Definitionen ersetzen (Gleichungen (24), (25), (35) und (36)), und sie die allgemeine
Form geben, die für die grafische Darstellung der relativistischen Geschwindigkeiten Kurve für das Elektron benötigt
wird. Wir endlich erhalten:
f(x)  c
4ax  x 2
2a  x
(38)
Abbildung 1: Relativistische Geschwindigkeitskurve aus ändernden Träger-Energie.
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In Beziehung mit Gleichung (38), die auch wie folgt geschrieben werden kann:
4EK  K 2
(39)
2E  K
wo "E" die Ruhemasse-Energie der Partikel ist (E=moc2), und "K" ist die kinetische Energie, die
hinzugefügt werden muß, um relativistische Geschwindigkeit "v" zu erlauben. Wir müssen auch die entsprechende
relativistische Masse berechnen. Das kann selbstverständlich durch Verwenden des traditionellen Lorentz Faktors
erreicht werden:
vc
m0c
mr 
(40)
c2 - v2
Aber diese Methode verlangt, dass die Geschwindigkeit der Partikel im voraus bekannt sein, der nicht der
Fall im gegenwärtigen 3-Räume Modell ist, wie wir sehen werden.
Gleichung (39) ist besonders wichtig, berücksichtigend, dass es auch erlaubt, das Elektron g Faktor von
Grundbegriffe zu berechnen (weil Gleichung (39) von die LC-Gleichung für das Elektron gezeichnet wird, die in
vollstandiger Vereinbarung mit den Gleichungen von Maxwell ist), im Vergleich mit dem gegenwärtigen
willkürlichen Wert des Elektrons g Faktor, der ein total ad hoc Wert ist (Sieh getrenntes Papier [5]).
IX.
RELATIVISTISCHE MASSE VON TRÄGER-ENERGIE
Dieses Modell erlaubt auch, die Geschwindigkeit einer Partikel direkt von der kinetischen Energie zu
bestimmen, die wir wünschen hinzuzufügen, um seine Ruhemasse anzutreiben:
mr  m0 
K
2 c2
(41)
Nachprüfung wird zeigen, dass beide Gleichungen (40) und (41) genau dieselbe relativistische Masse wie
der spezielle Relativitätstheorie Gleichung versorgen, aber in einer viel einfacheren Weise, mit Gleichung (41):
mr 
m0c
2
c -v
2
 m0 
K
2 c2
(42)
Also, von Gleichung (42) können wir jetzt die verbundene kinetische Energie direkt berechnen, selbst wenn
wir nur die relativistische Geschwindigkeit einer Partikel wissen:


c
K  2m 0 c 2 
 1
 c2 - v2



that is
K  2m 0 c 2 γ  1
(43)
Wechselweise, von Gleichung (41), kann kinetische Energie "K" bei jeder bekannten relativistischen Masse
erlangt werden, wenn wir auch die Ruhemasse der Partikel kennen:
K  2 c 2 (mr  m 0 )
(44)
Also, haben wir zur Verfügung vier neue Gleichungen, (39), (41), (43) und (44), die gesondert erlauben, die
drei Variablen zu berechnen, die alle möglichen Zustände der freien Bewegung für massive Partikel bestimmen.
Folglich, konnten sie als gehörend einer relativistischen Version der Newtonischen Mechanik logisch
gesehen werden, welche sich in diesem Modell auf einen Subsatz der elektromagnetischen Mechanik von Partikeln
beläuft, die gegründet war, wie die Raumgeometrie in solch einer Weise ausgebreitet wurde, dass die Lösung zur
Hypothese von de Broglie, auf dem permanent lokalisierten elektromagnetischen Photon, willfährig mit den
Gleichungen von Maxwell wird [8].
Nehmen Sie zur Kenntnis, dass die Gleichung der speziellen Relativitätstheorie für relativistische kinetische
Energie ist K  m 0 c 2 γ  1 .
Jedoch, versorgt diese Gleichung nur die unidirektionale kinetische Energie, die verlangt wird, die
verwandte relativistische Masse zu veranlassen, sich an Geschwindigkeit "v" zu bewegen, aber es die zusätzliche
kinetische Energie vom Träger-Photon nicht bereitstellt, die sich augenblicklich zum zusammenhängenden
relativistischen Massenzuwachs verwandelt, entgegen Gleichung (43) des gegenwärtigen Modells.
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Sollte das nicht für eine relativistische kinetische Energie-Gleichung normal sein, alle kinetische Energie zu
versorgen, die muß für eine Partikel in Ruhe (m0) hinzugefügt werden, um sich an Geschwindigkeit "v" zu bewegen,
da es, nicht nur die Unidirektionale Energie einschließen soll, die stützen die Geschwindigkeit der vergrößerten
Masse, aber auch die extra kinetische Energie, die sich zu seinem relativistischen Masseninkrement verwandelt? Das
ist genau warum Gleichung (43) die Menge der kinetischen Energie verdoppelt, die durch die Standard-SpezielleRelativitätstheorie kinetische Energie-Gleichung versorgt wird, so daß alle extra kinetische Energie, die für die
Ruhemasse verlangt wird, relativistische Geschwindigkeit "v" zu erreichen, vertreten wird. Eigentlich haben wir jetzt
den Beweis, dass die Standardgleichung der speziellen Relativitätstheorie für kinetische Energie als
" K  2m0 c 2 γ  1 " formuliert werden soll.
X.
RELATIVISTISCHE GLEICHUNG GÜLTIG FÜR PHOTONEN UND MASSIVEN PARTIKELN
Aber wollen wir jetzt zur Gleichung (38) zurückgehen, und sehen, was geschieht, wenn wir zu Null die
Energie reduzieren, die durch das Träger-Photon versorgt wird, (durch "x" zu Null setzend):
4ax  x 2
0  02
0
c
c
0
2a  x
2a  0
2a
f(x)  c
(45)
Wir beobachten, dass Geschwindigkeit (f(x)=v) zu Null fallen wird, die genau ist, was geschieht, wenn
keine Energie zu einem Elektron über seine Ruhemasse-Energie versorgt wird. Wieder Gleichung (38)
berücksichtigend, wollen wir sehen, was geschieht, wenn wir die Ruhemasse-Energie des Elektrons zu Null
reduzieren (durch "a" zu Null setzend):
f(x)  c
4ax  x 2
0  x2
x2
x
c
c
c c
2a  x
0x
x
x
(46)
In diesem Fall beobachten wir, dass nur die Energie des Träger-Photons in der Gleichung bleibt, die das
Verhältnis der Unidirektionalehälfte der Energie des Photons (hc/2λ) ist, über sein magnetisches Hälfte (L λi λ2/2),
und dass die Gleichung reduziert sich auf:
hc 2λ   v
x

x (L λ i λ 2 2) c


(47)
Nachprüfung mit jedem Wert von "" wird zeigen, dass Geschwindigkeit "v" jetzt systematisch "c" gleich
sein wird, d. h. die Geschwindigkeit des Lichtes:
hc 2λ   299,792,45 8 m/s
(48)
vc
2
(L λ i λ 2)


was zeigt, dass die Träger-Energie, die zusätzlich zu die Ruhemasse-Energie eines Elektrons ist, sich
selbst in derselben Weise wie das eines frei-bewegenden elektromagnetischen Photons strukturiert [8], und ist
eigentlich ein elektromagnetisches Photon, dessen Geschwindigkeit nur aufgrund der Tatsache verlangsamt wird,
dass es die inerte Energie der Elektronruhemasse tragen muß, zusätzlich zu seiner eigenen inerten
elektromagnetischen Masse. Wenn wir jetzt wieder zu Gleichung (47) die allgemeine Form der newtonschen
kinetischen Gleichung geben (modelliert nach Gleichungen (16) und (17):
hc L i 2 c 2 L i 2 2
d.h.
(49)
E  mmc2

 2 c
2
2λ
2 c
2c
somit beweisen wir, durch Ähnlichkeit, dass die Energie eines Photons, daß sich mit Lichtgeschwindigkeit
bewegt, wirklich als eine magnetische Masse dargestellt werden kann (tatsächlich ein lokalisiertes LCschwingendes Quanten elektromagnetischer Energie), die auf die Hälfte seiner Energie entspricht, und die mit
der Lichtgeschwindigkeit durch die andere Hälfte seiner Energie angetrieben werden würde, die in
Verschiebebewegung d. h. in unidirektionale bewegung bleiben würde, in Übereinstimmung mit der inneren
elektromagnetischen LC-Struktur bleiben würde, die zum Photon im 3-Räume Modell auferlegt wird [8].
Haben wir nicht gerade newtonsche Mechanik mit maxwellscher elektromagnetischer Theorie in einer
ziemlich überzeugenden Weise verbunden? Mit Gleichung (38), haben wir jetzt eine sehr spezielle Gleichung uns
zur Verfügung stehenden, die zu zwei mehr sehr speziellen Formen abnimmt, die Gleichungen (45) und (47) sind,
die zusammen das ganze Spektrum von Geschwindigkeiten aller existierenden elektromagnetischen Partikeln
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umfassen, die mit einander zusammengestoßen werden können. Gleichung (45) zeigt ein Elektron in Ruhe, während
Gleichung (38) ein Elektron vertritt, das sich bei jeder möglichen relativistischen Geschwindigkeit bewegt, und
schließlich, Gleichung (47) vertritt ein Photon mit jeder Energie-Menge, das sich immer mit Lichtgeschwindigkeit
"c" bewegt.
XI.
ALLGEMEINE RELATIVISTISCHE GESCHWINDIGKEITSGLEICHUNG VON WELLENLÄNGEN
Der Leser kann bemerkt haben, dass wenn wir den quadratischen kinetischen Energie-Ausdruck auflösten,
und Gleichung (33) vereinfachte, um Gleichung (34) zu erlangen, dass dieser quadratischen Ausdruck aufgelöst zu
nur zwei Wellenlänge außer der Querbeschleunigung-Kontante, die das Produkt von Konstanten "h" und "c" ist, das
manchmal als "H" in 3-Räume modellabhängig Papieren [9] symbolisiert wird. Lassen Sie uns nun die magnetischen
Darstellungen auf der gleichen Form umwandeln, den zweiten quadratischen Ausdruck lösen und vereinfachen. Aus
Gleichung (34) erhalten wir:
(hc)2 4λ  λ C 
4λ C λ 2 hc λ C  hc 2λ 
2

v 2 das ist
c2
(hc)2 4λ  λ C 
 4λ 2  4λλ C  λ C 2
4λ C λ 2 (hc)2 
2
4λ 2 λ C






v2
c2
(50)
vereinfachend, erlangen wir schließlich einen sehr interessante relativistische Geschwindigkeitsgleichung,
die nur die Wellenlänge der Träger-Energie und die des Elektrons verlangt:
4λλ C  λ C
2λ  λ C 
2
2

v2
c2
(51)
Wenn wir jetzt Gleichung (51) der allgemeinen Form erforderlich geben, um der relativistischen
Geschwindigkeitskurve für das Elektron nachzuspüren, erlangen wir:
f(x)  c
4ax  a 2
2x  a
(52)
Lassen Sie uns jetzt Gleichung (52), der Funktion der Wellenlänge des Träger-Photons ist, zu Gleichung
(38), der Funktion der Energie des Überbringer-Photons ist, vergleichen. Wir beobachten die Identität der Struktur
von beide Gleichungen, wenn auch sie Funktion von umgekehrt verwandten Variablen sind, die eine Identität ist, die
beiden Gleichungen genau dieselbe relativistische Geschwindigkeitskurve für das Elektron berechnen ließ.
Zusätzlich zu Gleichung (39) kann Gleichung (51) auch dienen, um das Elektron g Faktor zu berechnen.
(Sieh Papier [5]). Aber im Gegensatz zu Gleichung (39), die nur vom 3-Räume Modell abgeleitet werden kann,
Gleichung (51) kann auch von der speziellen Relativitätstheorie abgeleitet werden.
Abbildung 2: Relativistische Geschwindigkeitskurve von Energie-Wellenlänge
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Ein Vergleich der Graphen der Abbildung 1 und 2 bestätigt visuell die Umkehrrelation.
XII.
ABLEITUNG DER SPEZIELLEN RELATIVITÄTSTHEORIE RELATIVISTISCHE MASSE
GLEICHUNG UND DER LORENTZFAKTOR VON EINEM 3-RÄUME-MODELL GLEICHUNG
Wir werden jetzt die berühmte Spezielle Relativitäts relativistische Gleichung (E=m0c2) aus Gleichung
(51) ableiten. Aber wir müssen zuerst die vier Variablen in dieser Gleichung isolieren:
vc
4λλ C  λ C
2
2λ  λ C 2
v  c 1
c
4λ
4λ 2
2λ  λ C 2
2

 4λλ C  λ C  4λ 2
2
2λ  λ C 2
 2λ
 c 1  
 2λ  λ C
2λ  λ C 2  4λ 2
2λ  λ C 2
c
(53)
2

1
  c 1 
2
 2λ  λ C 



 2λ 
(54)
und schließlich:
v  c 1
(55)
1
λ 

1  C 
2λ 

2
Nun, aus der Definition der Energie die aus der Arbeit von Marmet abgeleitet wird [2], können wir
darstellen:
E  hf 
e2
2 ε 0 αλ
(56)
Was bedeutet, dass die Energie, die über die Ruhemasse des Elektrons in Bewegung kann dargestellt
werden durch:
E
e2
e2 1

2ε 0 αλ 2ε 0 α λ
(57)
und dass die Energie die in die Ruhemasse des Elektrons enthalten ist, kann dargestellt werden durch:
m0c2 
e2
e2 1

2ε 0 αλ C 2ε 0 α λ C
(58)
Wir können leicht beobachten, dass aller Ausdrücke in beiden Gleichungen Konstanten sind, mit Ausnahme
der Wellenlängen. Was hier für uns interessant ist, ist, dass die Konstanten-Ausdrücke in beiden Gleichungen (57)
und (58) identisch sind. Dies bedeutet, dass man die Wellenlängen-Ausdrücke der Gleichung (55) durch zueinander
reduzierbaren Sätze dieser Konstanten ohne Veränderung der Wert der Gleichung multiplizieren und dividieren
kann. Lassen Sie uns also aus der Gleichung (55) gehen:
v  c 1
1
 λC 
1 

2λ 

2
 c 1
1
(59)
 2ε 0 αλ C e 
1 

e 2 4ε 0 αλ 

2
2
Wenn wir ersetzen nun die entsprechenden linken Mitglieder der Gleichungen (57) und (58) in Gleichung
(59), erhalten wir:
v  c 1
(60)
1

1 E
1 

2
2 
m
0c

2
Wir haben vorher gesehen, daß nur die Hälfte der Energie, die zusätzlich zu die Ruhemasseenergie eines
Teilchens in Bewegung ist, zur relativistischen Zunahme in Masse dieser Partikel beiträgt, also lassen Sie uns
umformulieren Gleichung (60) nach dieser Tatsache:
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v  c 1
1

E 2 
1 


m 0 c 2 

2
 c 1
1
(61)
 m0c  E 2 


 m c2

0


2
2
Eine endgültige Vereinfachung Schritt zeigt nun, dass die Geschwindigkeit des Teilchens aus einem
Verhältnis ins Quadrat der Ruhemasseenergie über die Relativistischemasseenergie des Teilchens berechnet werden
kann:
2
 m0c2

 m c2 
  c 1   0 2 
v  c 1  
2
 m0c  E 2 
 mc 
2
(62)
Aber wir wissen auch, dass mc2 auf die Gesamtenergie der momentanen relativistischen Masse des
Teilchens entspricht, was bedeutet, dass mc2 = E. Also, wenn wir diesen Wert in Gleichung (62) ersetzen, erhalten
wir:
 m c2
v  c 1   0
 E



2
(63)
Ins Quadrat setzend und Gleichung (63) umordnend, erhalten wir:
 m0c
 m c2 
v2
 1   0  und 
2
E
c


 E
2
2
2

v2
  1 2

c

(64)
m0c2
(65)
Die Quadratwurzel extrahieren, so erhalten wir schließlich:
m0c2
v2
 1  2 und
E
c
2
E
v
c2
die zu (γmc2=E) löst, da wir jetzt den Lorentz-Faktor in Gleichung (65) identifizieren können:
γ
1
1
1
(66)
2
v
c2
Und wir erhalten schließlich die bekannte Spezielle Relativitätsgleichung, die jetzt von der neu gegründeten
relativistische Gleichung (51) abgeleitet ist, die streng von Elektromagnetismus gezogen wurde:
(67)
E  γ m0c2
Eine zuvor veröffentlichte Artikel [4] beschrieb, wie man Gleichung (51) aus der traditionellen Gleichung
(67) von Spezieller Relativitätstheorie retro-herleiten können, was bedeutet, dass wir nahtlos SR mit Maxwell mittels
des LC-Gleichungen-Satzes des 3-Räume Modells [9] verbinden können, wie auch in zwei getrennten Papieren [1]
und [3] definiert.
XIII.
SCHLUSSFOLGERUNG
Wie gezeigt, zeigt das 3-Räume-Modell vier neue Gleichungen (Gleichungen (39), (41), (43) und (44) in
Abschnitt IX), die separat die Berechnung der drei Variablen ermöglichen, die alle möglichen Zustände der freien
Bewegung für massive Teilchen bestimmen.
Außerdem, offenbart Abschnitt X eine ganz besondere Gleichung (38), die auf zwei weitere sehr spezielle
Formen reduziert, die sind (45) und (47), die zusammen das gesamte Spektrum aller vorhandenen
elektromagnetischen Teilchen-Geschwindigkeiten abdecken. Darstellung (45) der Gleichung zeigt ein Elektron in
Ruhe, während Darstellung (38) ein Elektron darstellt, das an jeder möglichen relativistische Geschwindigkeit
bewegt, während schließlich Darstellung (47) ein Photon von jeder Energie bei "c" immer in Bewegung darstellt.
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LITERATUR
[1]. Michaud A (2013). The Mechanics of Electron-Positron Pair Creation in the 3-Spaces Model, International
Journal of Engineering Research and Development, e-ISSN: 2278-067X, p-ISSN: 2278-800X. Volume 6,
Issue 10. pp. 36-49.
[2]. Marmet P (2003). Fundamental Nature of Relativistic Mass and Magnetic Fields, International IFNA-ANS
Journal, No. 3 (19), Vol. 9. Kazan University, Kazan, Russia.
[3]. Michaud A (2013). The Expanded Maxwellian Space Geometry and the Photon Fundamental LC
Equation, International Journal of Engineering Research and Development, e-ISSN: 2278-067X, p-ISSN:
2278-800X. Volume 6, Issue 8. pp. 31-45.
[4]. Michaud A (2007), Field Equations for Localized Individual Photons and Relativistic Field Equations for
Localized Moving Massive Particles, International IFNA-ANS Journal, No. 2 (28), Vol. 13. pp. 123-140,
Kazan State University, Kazan, Russia.
[5]. Michaud A (2013). On the Electron Magnetic Moment Anomaly. International Journal of Engineering
Research and Development. e-ISSN: 2278-067X, p-ISSN: 2278-800X. Volume 7, Issue 3. pp. 21-25.
[6]. Michaud A (2004). Expanded Maxwellian Geometry of Space. 4th Edition. SRP Books.
[7]. Kaufmann W (1903). Über die Elektromagnetische Masse der Elektronen, Kgl. Gesellschaft der
Wissenschaften Nachrichten, Mathem.-Phys. Klasse, 1903, S. 91-103.
[8]. Michaud A. (2016). On de Broglie's Double-Particle Photon Hypothesis. J Phys Math 7: 153.
doi:10.4172/2090-0902.1000153.
[9]. Michaud A. (2011). The 3-Spaces Model, General Science Journal.
Andere Papiere vom selben Autor
http://www.gsjournal.net/Science-Journals/Essays/View/2460
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