Unifying All Classical Force Equations
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Von der klassischen Mechanik zur relativistischen Mechanik via Maxwell André Michaud Dieser Artikel ist Teil von Electromagnetic Mechanics of Elementary Particles veröffentlicht von Scholar's Press wird von folgenden Popularisierungsarbeit gezogen Expanded Maxwellian Geometry of Space Click here for English version Cliquer ici pour version française Haga clic aquí para versión en español Zusammenfassung Es kann gezeigt werden, dass die newtonsche nicht-relativistische Gleichung zu vollem relativistischem Status höher eingestuft werden kann, mittels Integrierung des magnetischen Aspekts von massiven Elementarteilchen, der von die Hypothese von Louis de Broglie auf der inneren Struktur von lokalisierten Photonen hergeleitet wurde, und von der bemerkenswerter Erforschung von Paul Marmet bezüglich der Beziehung zwischen dem magnetischen Aspekt der bewegenden Elektronen und dem Beitrag dieses magnetischen Aspekts zur Elektronruhemasse und relativistischer Masse, die er die "magnetische Masse" nannte, die erlaubt, den magnetischen Aspekt der Elektronruhemasse von seiner Geschwindigkeit-verwandten relativistischen Massenzuwachs zu unterscheiden. Das Resultat dieser Synthese ist einen vollstandigen relativistischen Gleichungen-Satz, eine von denen die erste seiend, Geschwindigkeitsberechnung aller existierenden Elementarteilchen zu erlauben, von Photonen sich mit Lichtgeschwindigkeit bewegend, bis zu relativistischen Geschwindigkeiten und Massen aller massiven Partikeln, im letzten Fall, von Totalruhe bis asymptotisch nahe der Lichtgeschwindigkeit, und verwandten unbegrenzte Masse. Die englische Version dieses Artikels ist für Veröffentlichung am 1. März 2013 angenommen gewesen und ist in der Website der International Journal of Engineering Research and Devdlopment jetzt verfügbar: International Journal of Engineering Research and Development e-ISSN: 2278-067X, p-ISSN: 2278-800X. Volume 6, Issue 4 (March 2013), PP. 01-10. Hier ist seine Übersetzung in die deutsche Sprache: V O N D E R K L A S S I S C H E N M E C H A N I K Z UR R E L A T I V I S T I S CH E N M E CH A N I K V I A M A X W E L L Von der klassischen Mechanik zu der relativistischen Mechanik via Maxwell André Michaud SRP Inc Service de Recherche Pédagogique Québec Canada Zusammenfassung:- Es kann gezeigt werden, dass die newtonsche nicht-relativistische Gleichung zu vollem relativistischem Status höher eingestuft werden kann, mittels Integrierung des magnetischen Aspekts von massiven Elementarteilchen, der von die Hypothese von Louis de Broglie auf der inneren Struktur von lokalisierten Photonen hergeleitet wurde, und von der bemerkenswerter Erforschung von Paul Marmet bezüglich der Beziehung zwischen dem magnetischen Aspekt der bewegenden Elektronen und dem Beitrag dieses magnetischen Aspekts zur Elektronruhemasse und relativistischer Masse, die er die "magnetische Masse" nannte, die erlaubt, den magnetischen Aspekt der Elektronruhemasse von seiner Geschwindigkeitverwandten relativistischen Massenzuwachs zu unterscheiden. Das Resultat dieser Synthese ist einen vollstandigen relativistischen Gleichungen-Satz, eine von denen die erste seiend, Geschwindigkeitsberechnung aller existierenden Elementarteilchen zu erlauben, von Photonen sich mit Lichtgeschwindigkeit bewegend, bis zu relativistischen Geschwindigkeiten und Massen aller massiven Partikeln, im letzten Fall, von Totalruhe bis asymptotisch nahe der Lichtgeschwindigkeit, und verwandten unbegrenzte Masse. Stichwörter:- relativistischen Gleichungen, klassischen Gleichungen, Marmet, Maxwell, magnetische Masse I. ANTEIL DES MAGNETISCHEN ASPEKTS EINES ELEKTRONS ZU SEINER MASSE Physiker Paul Marmet machte eine bemerkenswerte Entdeckung bezüglich der Beziehung zwischen dem magnetischen Aspekt von Elektronen und dem Teil, dass dieser magnetische Aspekt zur Elektronruhemasse und relativistischen Masse beiträgt. In einem 2003 veröffentlichten Artikel [2], erhielt Paul Marmet die folgende Definition des Stromes, durch Quantisierung der Elektronenladung in Biot-Savart-Gleichung, und tut mit dem Zeitelement weg, als er "dt" mit "dx/v" ersetzt, da die Geschwindigkeit des Stromes in jedem gegebenen Moment konstant ist: I dQ d(Ne) d(Ne)v dt dt dx (1) wo "e" die Einheitsladung des Elektrons vertritt, und "N" die Anzahl der Elektronen in einem Ampere vertritt. Nehmen wir zur Kenntnis, dass, obwohl in seinem Artikel, Marmet eine persönliche Hypothese ausstellt, die für Diskussion selbstverständlich anfällig ist, der erste Teil, von Abschnitt 1 bis Abschnitt 7, ist eine lupenreine mathematische Beweisführung, deren Verwicklungen ein enormer Fortschritt sind, um weiter das Verstehen der elektromagnetischen Struktur von Elementarteilchen vorzubringen. Der Leser soll auch bewußt sein, dass wegen eines AbschriftFehlers im veröffentlichten Papier, das B Feld die genaue Intensität verbunden mit der Momentangeschwindigkeit wohlüberlegt hat, im Hinblick auf die Tatsache, dass nur eine Ladung eingeschlossen wird, den Marmet deutlich übrigens erklärt, seine Gleichung (7) sollte wie folgt formuliert werden: Bi μ 0 e- v 4 π r2 Ersetzend des resultierenden Wertes von "I" in der folgenden Skalarversion der Biot-Savart-Gleichung erlaubt, den Zeitfaktor von dieser Gleichung auch zu beseitigen: Page 2 André Michaud V O N D E R K L A S S I S C H E N M E C H A N I K Z UR R E L A T I V I S T I S CH E N M E CH A N I K V I A M A X W E L L dB μ 0I μ v sin( θ ) dx 0 2 sin( θ ) d (Ne) 2 4π r 4π r (2) Ohne ins Detail seiner Ableitung einzutreten, die in seinem Papier sehr deutlich angelegt wird ([2], Gleichungen (1) zu (26)), lassen Sie uns nur erwähnen, dass die Endstufe dieser Entwicklung in kugelförmiger Integrierung der magnetischen Elektronenergie besteht, deren Dichte mathematisch gehalten wird, um sich radial von "re" als minimale Grenze bis zu Unbegrenztheit als eine maximale Grenze zu ändern. μ 0e2 v 2 π M 2π sin( θ ) d θ r 2 dr 2 2 4 2(4 π) c r 0 re (3) Der klassische Elektronradius (re = 2.817940285E-15 m) ist die obligatorische Unteregrenze in solche eine Integration zu Unendlichkeit, aufgrund der einfachen Tatsache, dass Integrierung näher r = 0 mehr Energie ansammeln würde, als experimentelle Realität erlaubt. Nach Integrierung erhalten wir schließlich: μ 0e2 v2 me v2 M 2 c2 8π re c 2 (4) welcher sehr genau der Totalmasse des Magnetfeldes eines Elektrons entspricht, das sich an Geschwindigkeit "v" bewegt. Er entdeckte aus dem gleichen Grunde, dass jede Erhöhung der "magnetische Masse" eines Elektrons eine direkte Funktion des Quadrats seines Momentangeschwindigkeit ist, während gleichzeitig seine Ladung unverändert bleibt. Wenn diese Geschwindigkeit gering ist in Bezug auf die Geschwindigkeit des Lichtes, wird die folgende klassische Gleichung erlangt, die erlaubt, den Beitrag des magnetischen Bestandteils zur Ruhemasse des Elektrons deutlich zu bestimmen. Dieser Beitrag entspricht einer diskreten LC Schwingung dieser Energie zwischen magnetostatisch Raum und normalem Raum im gegenwärtigen Modell, wie in einem getrennten Papier geklärt ([1], Abschnitt 8): μ 0e2 v 2 me v 2 8π re c 2 2 c2 (5) die eine Gleichung ist, wo "re" der klassische Elektronradius ist (2.817940285E-15 m), und "e" die Ladung des Elektrons ist (1.602176462E-19 C), und aus deren geschlossen werden kann, dass das invariant Magnetfeld des Elektrons in Ruhe der folgenden Masse entspricht: M0 m0 μ 0e2 2 8π re (6) der genau Hälfte die Ruhemasse eines Elektrons ist, während die andere Hälfte als seiend seine "elektrische" Masse gesehen werden konnte, da das Elektron eine elektromagnetische Partikel ist [1]. Passend zum Unterschied zwischen Gleichungen (4) und (6) auf, beobachten wir, dass M - M0 das relativistische Masseninkrement verbunden mit Momentangeschwindigkeit "v" vertritt. Wir nehmen auch zur Kenntnis, dass die kinetische Energie, die verlangt wird, um die Verschiebebewegung des Elektrons an dieser Geschwindigkeit zu stützen, abwesend von der Gleichung ist. Nahe Analyse und Berechnung offenbaren jedoch, dass die Menge der Verschiebebewegungskinetischenenenergie erforderlich, um ein Elektron mit magnetischer Masse "M" an Geschwindigkeit "v" anzutreiben, genau gleich ist, zur Energie die im Geschwindigkeit-zusammenhängenden relativistischen Momentanmasseninkrement M - M0 gefangen ist. Das bedeutet, daß die Totalmenge der Energie, die auf ein Elektron in Ruhe gestellt werden muß, um es an jeder Geschwindigkeit zu bewegen, als eine Menge kinetischer Translationsenergie die Translational bleibt, plus eine gleiche Menge kinetischer Energie die definiert werden muß, die sich augenblicklich zum relativistischen Masseninkrement verbunden mit dieser Geschwindigkeit verwandelt: E total = E Translationsenergie + E relativistisches Masseninkrement (7) Da Energie in Bewegung kann nicht vom Elektromagnetismus dissoziiert werden, es vermutet, daß ein elektrisches Bauteil ist de facto im Zusammenhang mit der Hälfte der Energie, die im Kontext "magnetisch" ist, und der einzige Weg es eingeführt werden kann, ist, daß diese magnetische Energie zwischen diesem magnetischen Zustand und einem elektrischen Zustand wechselt, mit der Frequenz, die zu dieser Energiemenge zugeordnet werden kann: André Michaud Page 3 V O N D E R K L A S S I S C H E N M E C H A N I K Z UR R E L A T I V I S T I S CH E N M E CH A N I K V I A M A X W E L L E total E translational E electric cos2 (ω t) E magnetic sin 2 (ω t) (8) Diese Form schlägt sofort die folgende LC Beziehung vor, die die innere Struktur der tragenden Energie eines Elektrons in Bewegung zu vertreten kann, seine zweite Hälfte einschließend, die in elektromagnetischer LC Schwingung entsprechend seinem magnetischen relativistischen Masseninkrement ist: 2 hc e 2 L i (9) E cos2 (ω t) λ λ sin 2 (ω t) 2λ 2C λ 2 wo λ ist die Wellenlänge verbunden zu diese Menge elektromagnetischer Energie in Bewegung, und wo die folgenden klassischen Gleichungen werden verwendet, um Kapazität und Induktivität während eines LC-Zyklus berechnen: E E(max) q2 2C E B(max) L i2 2 (10) Ebenso befremdend es auch erscheinen mag, der Beweisführung von Marmet scheint anzudeuten, dass nur die magnetische Hälfte der Masse des Elektrons an Beschleunigung beteiligt wird, und dass die andere Hälfte, die in diesem Modell zur ständig innerhalb des elektrostatischen Raumes lokalisierten unidirektionale kinetische Energie entspricht, dann keine Rolle haben würde, um während der Beschleunigung eines Elektrons zu spielen! Aber selbstverständlich sind Dinge nicht so einfach, und wie wir wissen, Energie auf einige Weisen vertreten werden kann. Jedoch, von der klaren Schlußfolgerung von Marmet geführt, und die LC Beziehungen, die für das Photon und das Elektron in getrennten Papieren [1] und [3] gegründet wurden, werden wir jetzt erforschen, wie die Energie eines Elektrons in Bewegung als ein Verhältnis der unidirektionale kinetische energie vertreten werden kann, die seine Bewegung erhält (Energie gelegte innerhalb des normalen Raumes in der 3-Raüme-Hypothese), und die invariant unidirektionale kinetische energie die Teil seiner Ruhemasse ist (Energie gelegte innerhalb des elektrostatischen Raumes), über eine Vertretung der magnetischen Energie, die den momentan Geschwindigkeitsabhängige relativistische magnetische Masse der Partikel zusammensetzt (Energie gelegte innerhalb des magnetostatishen Raumes). Wir werden so ein Verhältnis alle unidirektionalen Energien über alle magnetischen Energien erlangen, die im Elektron in Bewegung beteiligt wird. II. DIE NEWTONSCHE NICHT-RELATIVISTISCHE KINETISCHE GLEICHUNG Wir werden unsere Ableitung von der elementaren kinetischen newtonschen Gleichung anfangen: 2 1 (11) E K mv 2 oder, in Zusammenhang : E K m v m m v 2 2 2 Wo "m/2" "mm" (Marmetsche "magnetische Masse") gleich sein würde. Bemerken Sie, dass wir ebenso weitergegangen sein könnten, "2Ek" zu "mv2" gleichsetzend, aber den Fokus auf die Magnetischemasse von Marmet zu behalten, werden wir die Elektronruhemasse durch zwei hier eher teilen. III. DER MAGNETISCHE BESTANDTEIL DER MASSE DES ELEKTRONS Andererseits gründeten wir in einem vorherigen Papier ([1], Abschnitt VIII, Gleichung (26)) die LC Gleichung für das Elektron in Ruhe von die des Photons, die Letztere in einem getrennten Papier [3] geklärt worden zu sein, welcher sehr deutlich den magnetischen Bestandteil der Masse des Elektrons identifiziert: e'2 L Ci C 2 hc 2 2 E mec2 cos (ω t) sin 2 (ω t) 2λ C Y 4C C X 2 Z (12) Als Gleichung (12) gegründet wurde (sieh Papier [1]), es wurde klar, dass die unidirektionale Energie, die in elektrostatischen Raum (Y-Raum) vorhanden war, sich beläuft, auf die Hälfte der Gesamtenergie, die die invariant Ruhemasse des Elektrons bilden. Dies lässt die Energiemenge, die zwischen magnetostatischen Raum (Z-Raum) und normalen Raum (X-Raum) schwingt, die andere Hälfte der invarianten Elektronenruhemasse zu bilden. Lassen Sie uns folglich Gleichung (12) zu einer inertialen momentanen Form reduzieren, die die Energie, die in elektrostatischen Raum und die, die am Höchstbetrag im magnetostatischen Raum ist (folglich Null im Normalraum ist): Page 4 André Michaud V O N D E R K L A S S I S C H E N M E C H A N I K Z UR R E L A T I V I S T I S CH E N M E CH A N I K V I A M A X W E L L LC iC 2 hc E mec 2λ C Y 2 Z 2 (13) Wo Index ( C) selbstverständlich auf das Elektron Compton Wellenlänge verweist. Obwohl das Magnetfeld des Elektrons hier behandelt wird, als ob es mathematisch am Höchstbetrag statisch in magnetostatischen Raum war, um deutlicher die Beziehung zwischen dem Elektron und seinem Träger-Photon zu machen, muß der Leser denken, dass seine LC-Schwingung zwischen magnetostatischen und normalen Räumen dennoch permanent aktiv an der Frequenz der der Elektronruhemasse-Energie bleibt [1]. Der gleiche Zustand wird selbstverständlich für das Magnetfeld des Elektronträgerphotons wahr sein, welches zwischen magnetostatischen und elektrostatischen Räumen an seiner eigenen Frequenz auch permanent LCschwankt [3]. Dieses Träger-Photon ist eigentlich die zusätzliche Energie, die wir ein wenig weiter auf einführen werden (Gleichung (18)), dass das Elektron an die zugehörige Geschwindigkeit antreibt. Die Konsequenz des Unterschiedes zwischen der Frequenz der Energie der Elektronruhemasse, und dass der Energie seines Träger-Photons (die "Zitterbewegung" genannt war), wird in ([6], Abschnitte 25.11.1 und 25.11.2) erforscht. IV. DIE MAGNETISCHE ELEKTRONRUHEMASSE Da Masse kann berechnet werden, durch die Energie, die diese Masse bildet, mit dem Quadrat der Lichtgeschwindigkeit teilend: me E c2 (von E=mc2) (14) Wir können selbstverständlich auch die magnetische Ruhemasse des Elektrons berechnen, sich durch das Quadrat der Geschwindigkeit des Lichtes die magnetische Energie dividierend, die wir von Gleichung (13) bekommen: L i E m m 2 C 2C 2c 2c V. 2 (15) DIE KLASSISCHE KINETISCHE ELEKTRONENERGIE ALS EIN ENERGIEVERHÄLTNIS Jetzt ersetzend, diese Form der magnetischen Masse, die wir mit Gleichung (15) erlangten, in der newtonschen kinetischen Gleichung (11), die ausgebildet wurde, um für die magnetische Masse von Marmet Rechnung zu tragen, erhalten wir: 2 EK mm v2 LC iC 2 v 2 c2 (16) Die Geschwindigkeitensverhältnisse isolierend, erlangen wir die folgende Form: 2 EK LC iC v2 2 c2 (17) d.h. eine Form, die mit derjenigen identisch ist, die von Marmet bestimmt war, und daß wir wie Gleichung (5) gestellt haben. VI. VERHÄLTNIS DER KINETICHEN UNIDIREKTIONALEN ENERGIE ÜBER DIE MAGNETISCHE ENERGIE DES ELEKTRONS IN BEWEGUNG Wir wissen auch, dass die kinetische Unidirektionalesenergie, die mit der newtonschen Gleichung berechnet werden kann, nicht Teil der Energie ist, die die Ruhemasse des Elektrons zusammensetzt. Folglich ist es extra kinetische Energie im Überschuss zu der Menge aus der, die die invariant Ruhemasse-Energie des Elektrons gemacht ist. Aber im 3-Räume Modell, die einzige Form der kinetischen Energie, die eine Geschwindigkeit in normalem Raum aufrechterhalten kann, ist in einem neuen Papier als Teil der LC-Gleichung für das Photon definiert worden ([3], Gleichung (16)), das ist, die Bezeichnung (hc/2λ) der folgenden Gleichung: André Michaud Page 5 V O N D E R K L A S S I S C H E N M E C H A N I K Z UR R E L A T I V I S T I S CH E N M E CH A N I K V I A M A X W E L L e2 L i2 hc cos 2 (ω t) E 2 2λ X 4C Y 2 sin 2 (ω t) Z (18) d.h., eine Gleichung, dass wir jetzt zu ihrer momentan Version reduzieren werden, die einerseits einschließt, die kinetische Unidirektionalesenergie, die in normalem Raum gelegt ist, und andererseits auch diejenige, die am Höchstbetrag in magnetostatischem Raum gelegt ist (folglich Null im elektrostatishen Raum), gerade wie taten wir mit LC-Gleichung (12) für die Energie des Elektrons in Ruhe. E hc L i 2 2λ 2 (19) Lassen Sie uns "Ek" in Gleichung (17) mit dem Ausdruck ersetzen, der der kinetischen unidirektionalen Energie (hc/2) eines Photons in Gleichung (19) entspricht: 2 hc L C i C v 2 2λ 2 c2 (20) Lassen Sie uns jetzt Gleichung (20) der Form eines Verhältnisses der kinetischen Unidirektionalen Energie auf die magnetische Elektronenergie geben, die gegen das Verhältnis der quadrierten Geschwindigkeiten sein wird: hc 2λ 2 (L C i C 2) VII. v2 c2 (21) KORREKTUR DER UNAUSGEGLICHENEN ELEKTROMAGNETISCHEN VERSION DER NEWTONSCHEN GLEICHUNG Also, wir beobachten sofort, dass Gleichung (21) als eine Potenz von eins Energie-Verhältnis herauskommt, das gegen ein Verhältnis der Geschwindigkeit der Partikel über die Geschwindigkeit des Lichtes ins Quadrat erhoben ist, was mathematisch unhaltbar scheint, aber das zu Aufmerksamkeit von Newton nicht möglicherweise gekommen sein könnte, weil die Kenntnis in seiner Zeit unbekannt war, daß Masse zur Ruhenergie eines Teilchens gleichwertig ist, die durch den Quadrat der Geschwindigkeit des Lichtes geteilt ist. Aber von der Kenntnis die seit Newton angesammelt wurde, werden wir jetzt erforschen, wie diese Beziehung berichtigt werden kann, um mathematisch korrekt zu werden. Jedoch, bevor wir weitergehen, müssen wir die Identität der mathematisch unausgeglichener Gleichung (21) mit der anfänglichen newtonschen kinetischen Energie-Gleichung (11) bestätigen. Wir werden zu diesem Zweck eine Energie-Menge benutzen, die sehr gut in grundlegender Physik bekannt ist, die die Energie ist, die an den Ruhe-Orbit des klassischen Bohr Atoms induziert wird. Also, mittels der bekannten Parameter des Bohr Atoms, lassen Sie uns erstens nachprüfen, wenn wir noch dieselbe klassische Geschwindigkeit für das Elektron mit Gleichung (21) erlangen, die wir mit Gleichung (11) erlangen. Lassen Sie uns zuerst, die verschiedenartigen Variablen der Gleichung berechnen. Produkt "hc" ist selbstverständlich das Produkt von zwei Fundamentalkonstanten, die, die Geschwindigkeit des Lichtes (c=299792.458 m/s) und die plancksche Konstante (h=6.62606876E-34 J•s) sind: hc= 1.98644544 E-25 J·m (22) Wir werden auch die zusammenhängende Energie benutzen, die am Bohr Radius induziert wird, d. h., 4.359743805 E-18 J. Also, die zugehörige Wellenlänge, die verwendet werden muß, ist: B=hc/E=4.556335256 E-8 m (23) Sieh Papier ([3], Abschnitt 6.4, Gleighung (12)) für Berechnung der Induktanz (L) einer Energie. Wir werden für diesen Berechnungen das Elektron Compton Wellenlänge benutzen, welche ist C = 2.426310215 E-12 m, und auch die Feinstrukturkonstante (α = 7.297352533E-3) und die magnetische Feldkonstante des Vakuums (0 = 1.256637061E-6): LC μ 0 αλ C 2.817940285 E - 22 Henry 8π 2 (24) Sieh dasselbe Papier, Gleichung (14), für Berechnung des Stromes eng verbunden zu dieser Induktanz für das Elektron, wo "e" die Elementarladung des Elektrons ist (1.602176462E-19 Coulomb): Page 6 André Michaud V O N D E R K L A S S I S C H E N M E C H A N I K Z UR R E L A T I V I S T I S CH E N M E CH A N I K V I A M A X W E L L iC 2πec 17045 .08865 Amperes αλ C (25) Wenn auch die Coulomb-Gleichung offenbart, dass die Energie induziert durch die Coulomb-Kraft an der Bohr-Ruhe-Bahn 4.359743805E-18 j (27.2 eV) ist, das Energieniveau, das in der klassischen Mechanik berücksichtigt wird, um die nicht-relativistische Geschwindigkeit eines Elektrons auf den Bohr Ruhe-Umlaufbahn zu berechnen, traditionell immer die Ionisationsenergie des Elektrons auf dieser Bahn war, die nur eine Hälfte der Energie entspricht, die mit der Coulomb-Gleichung berechnet werden kann, d.h. EK=2.179871902E-18 J (13.6 eV). Also, es wird dieses letzte Energie-Niveau sein, dass wir benutzen werden, um die nichtrelativistische Geschwindigkeit des Elektrons mittels der Newtonschen kinetischen Energie-Gleichung (11) zu berechnen, sowie der Ruhemasse des Elektrons, d.h. me=9.10938188E-31 kg. Die Geschwindigkeit in Ausgleichen (21) und (11) isolierend, erhalten wir: v c iC H 2187691.25 2 m/s , und v λ BLC 2E K 2187691.25 2m/s me (26) der sehr genau die klassische Geschwindigkeit des Elektrons auf der Bohrschen Umlaufbahn ist, die wir jetzt mit einer elektromagnetischen Version der klassischen kinetischen Newton-Energie-Gleichung (21), sowie mit seiner klassischen Gleichung (11), berechnet haben. Wieder Gleichung (21) berücksichtigend, lassen Sie uns die Verwicklungen analysieren. Wir beobachten dass, trotz die absolute Wellenlänge (B) einer Energie von 4.359743805E-18 J benutzt zu haben, die die nicht freigebbar kinetische Energie ist, die permanent durch die Coulomb-Kraft an der Bohrschen Umlaufbahn induziert wird; diese Energie erlaubt, die genaue klassische Geschwindigkeit des Elektrons mit Gleichung (26) zu erlangen, die von Gleichung (21) hergeleitet wurde, obwohl die klassische kinetische Gleichung (11), und auch die verwandelte kinetische Gleichung (20) abgeleitet von Elektromagnetismus, nur Hälfte dieser Energie benützen wurde, um die klassische Geschwindigkeit zu berechnen, die sich erweist, der Unidirektional-Teil der Energie, die an der Bohrschen Umlaufbahn induzierten ist, die 13.6 eV ist: E hc mv 2 2.17987190 2 E 18 Joules 2λ B 2 (27) Bevor weiter fortfahren, lassen Sie uns erinnern, dass im Verhältnis der Gleichung (21), die hier für Bequemlichkeit widerholt wird, die unidirektionale kinetische Energiemenge (hc/2λ) von der magnetischen Energiemenge (LCiC2/2) deutlich getrennt wird: hc 2λ v2 2 c2 (L C i C 2) (21) Wir beobachten sofort, dass in dieser Gleichung die magnetische Energie (LCiC2/2) des Elektrons definitionsgemäß unveränderlich bleibt, da es das Quadrat der unveränderliche Lichtgeschwindigkeit "c" entgegengesetzt wird, die selbst konstant ist, während seine tragende Energie (hc / 2 ) scheint in Bezug auf das Quadrat seiner Geschwindigkeit "v" veränderlich zu sein, die variabel ist. Aber wir wissen auch von Gleichung (18) für die Energie eines Photons, dass als seine unidirektionale kinetische Energie (hc/2) ändert sich, seine magnetische Energie (Li2/2) wird sich in gleichem Verhältnis ändern! Es muß realisiert werden, dass zur Zeit des Newtons experimentell nachweisbare Geschwindigkeiten so niedrig waren, in Bezug auf die minimalen Geschwindigkeiten die die geringfügigste Zunahme in relativistischer Masse offenbart hätten, dass das für ihn unmöglich war, sogar solch eine Möglichkeit zu verdächtigen. Außerdem waren elektrische Ladungen und elektrostatische Induktion noch total unbekannt. Lassen Sie uns jetzt die Hypothese machen, dass die Unidirektionalemenge der kinetischen Energie (hc/2) die mit kinetischer Gleichung des Newtons berechnet werden kann, würde Teil einer Art "Träger-Photons" sein, das zum Elektron vereinigt würde, und dass die meßbare Geschwindigkeit des Elektrons beschränkt sein würde, aufgrund der Tatsache, dass sich dieses Träger-Photon nicht schneller bewegen konnte, wegen des Handikaps die Elektronruhemasse tragen zu müssen, zusätzlich seinen eigenen elektromagnetischen Bestandteil (Li2/2) auch tragen zu müssen. Annehmen, dass solch ein Träger-Photon dieselbe LC elektromagnetische Schwingung zeigen würde, die die "normale" elektromagnetische Photonen im 3-Räume Modell [8] charakterisiert, folglich könnte es auch durch André Michaud Page 7 V O N D E R K L A S S I S C H E N M E C H A N I K Z UR R E L A T I V I S T I S CH E N M E CH A N I K V I A M A X W E L L die gleiche LC Gleichung beschrieben werden, so können wir die folgende Gleichung aufstellen, um dieses TrägerPhoton zu beschreiben: E hc e 2 2 2λ 4C λ 2 2 L i cos (ω t) λ λ sin 2 (ω t) 2 (28) und ihre Trägheitsform 2 hc L λ i λ (29) 2λ 2 wir können so den "magnetischen" Bestandteil dieses Träger-Photons isolieren, wie taten wir für das Elektron (Gleichung (15)), der zur kinetischen Unidirektionalenergie-Menge ergänzend ist, die der Geschwindigkeit entspricht, die mit Gleichung (26) berechnet wird, und die Hypothese machen, dass wenn wir diese "magnetische energy" hinzufügen, die für den Träger-Photon postuliert wird, zu die des Elektrons in Gleichung (21), wir konnten möglicherweise mehr im Einklang mit dem Abschluss von Marmet werden. Also, lassen Sie uns das angenommene fehlende Hälfte der Energie des Träger-Photons hinzufügen, die Teil der Gleichung (29) ist, zu Gleichung (21), der gibt: Eλ (L C i C 2 hc 2λ v2 2 2 2) (L λ i λ 2) c (30) Wir können jetzt beobachten, dass die magnetische Masse des Elektrons künftig mit der Geschwindigkeit zunehmen wird, obwohl wir noch ein Potenz von eins Energie-Verhältnis haben, das zu einem Verhältnis ins Quadrat von Geschwindigkeiten ausgeglichen zu werden. Wir haben jetzt die vollstandige Energie der in unsere Gleichung eingeschlossenen Träger-Photons. Jetzt, wieder Gleichung (13) in Bezug auf Gleichung (30) nachdenkend, beobachten wir, dass die "innere" kinetische unidirektionale Energie der Elektronruhemasse (die elektrostatische ist), die in Gleichung (13) gegenwärtig ist, und der "hc/2λC" ist, in Gleichung (30) nicht vertreten wird, aber sicher eingeschlossen werden muß, da es Hälfte aus der Ruhemasse des Elektrons zusammensetzt. Also, lassen Sie uns es in unsere Gleichung in einer Weise einschließen, die die gegenwärtige Beziehung nicht ändern wird, d.h. es hinzufügend zu, und dann es abziehend von, die unidirektionale Energie des Träger-Photons: hc 2λ hc 2λ C hc 2λ C (L C i C 2) (L λ i λ 2) 2 2 v2 c2 (31) Diese Selbstannullieren-Einfügung kann auf den ersten Blick total unbrauchbar scheinen, aber lassen Sie uns nachdenken, dass das Übersetzungsverhältnis ins Quadrat auf der rechten Seite der Gleichung offenbart, dass eine Beziehung ins Quadrat auf der Energie-Seite beteiligt werden muß, und das zeigt an, dass das sich anscheinend selbstannullierende Hälfte der Elektronenergie, die statisch Gefangener in elektrostatischem Raum ist [1], eine Rolle in Bestimmung der tatsächlichen Geschwindigkeit wegen ihrer Trägheit spielen muß. Wir können jetzt die irrelevanten Zweiteilungen vereinfachen, und seit dem experimentellen Beweis, die erstens durch Kaufmann [7] gebracht wurde, der zeigt, dass die vollstandige Masse eines Elektrons an querlaufender Wechselwirkung beteiligt wird, werden wir den Wert der Energie der Vertretung seines magnetischen Bestandteils (LCiC2) verdoppeln, um diese Tatsache in Betracht zu nehmen, und werden ähnlich mit seinem kinetischen Bestandteil (hc/λC) handeln, um Gleichgewicht aufrechtzuerhalten. hc λ 2hc λ C 2hc λ C v 2 2 2 2 c (2LC i C ) (L λ i λ ) (32) Schließlich war Marmet endgültig mathematisch demonstrierter Schluß (seine Gleichung (23)) "die magnetische Energie steigt als das Quadrat der Elektrongeschwindigkeit um individuelle Elektronen, gerade wie seine relativistische Masse steigt an". Deutlich gemacht bedeutet das, dass die Zunahme in magnetischer Masse auch quadratisch gemacht werden muß. Also, als eine Endberührung, lassen Sie uns das kinetisch zu magnetischem Energie-Verhältnis zu Zweiten Potenz nehmen, um schließlich in Harmonie mit dem bereits Potenz-Zwei Geschwindigkeitsverhältnis zu werden. hc λ 2hc λ C 2 2hc λ C 2 (2L Page 8 i C ) (L λ i λ ) 2 C 2 2 v2 c2 (33) André Michaud V O N D E R K L A S S I S C H E N M E C H A N I K Z UR R E L A T I V I S T I S CH E N M E CH A N I K V I A M A X W E L L VIII. ALLGEMEINE RELATIVISTISCHE GESCHWINDIGKEITSGLEICHUNG VON TRÄGERENERGIE Die kinetische Energie quadratischer Ausdruck aufgelöst, und die kinetische Energie-Vertretung vereinfacht zu haben, erlangen wir jetzt die folgende Gleichung. (hc) 2 4λ λ C λ C λ 2 (2L C i C ) (L λ i λ ) 2 2 2 v2 c2 (34) Einige Testdurchläufe mit jeglichen Wert von "" werden zeigen, dass diese Gleichung eine relativistische Geschwindigkeiten-Kurve identisch mit der von der berühmten Spezielle Relativitäts Gleichung ziehen wird. Lassen Sie uns diesen Schluß für die weithin bekannte Energie-Menge nachprüfen, die an der Bohr-RuheUmlaufbahn induziert wird, um das Verfahren deutlich zu gründen. Zuerst brauchen wir die Werte den "L" und "i" Parameter für die magnetische Induktanz der Energie des Träger-Photons, deren Wellenlänge (λB= 4.556335256 E-8 m) bestimmten wir mit Gleichung (23): μ αλ (35) L λ 0 2 λ 5.291772086 E 18 Henry 8π und iλ 2π ec 0.90767404 9 Ampere λλα (36) Da wir bereits die Induktanz-Werte für die magnetische Elektronenergie ("LC" and "iC") mit Gleichungen (24) und (25) vom Elektron Compton Wellenlänge (C=2.426310215 E-12 m) berechnet haben, sind wir jetzt bereit weiterzugehen. Die Geschwindigkeit in Gleichung (34) isolierend, erhalten wir jetzt: v hc 2 4λ λ C λ C λ (2L C i C L λ i λ ) 2 2 2 2 2,187,647. 561 m/s (37) die die genaue relativistische Geschwindigkeit ist, die zur Bohr-Ruhe-Umlaufbahn-Energie vereinigt wird. Gleichung (37) ist jedoch ziemlich kompliziert. Aber sie kann enorm vereinfacht werden, wenn wir die Induktanz-Parameter mit ihren Definitionen ersetzen (Gleichungen (24), (25), (35) und (36)), und sie die allgemeine Form geben, die für die grafische Darstellung der relativistischen Geschwindigkeiten Kurve für das Elektron benötigt wird. Wir endlich erhalten: f(x) c 4ax x 2 2a x (38) Abbildung 1: Relativistische Geschwindigkeitskurve aus ändernden Träger-Energie. André Michaud Page 9 V O N D E R K L A S S I S C H E N M E C H A N I K Z UR R E L A T I V I S T I S CH E N M E CH A N I K V I A M A X W E L L In Beziehung mit Gleichung (38), die auch wie folgt geschrieben werden kann: 4EK K 2 (39) 2E K wo "E" die Ruhemasse-Energie der Partikel ist (E=moc2), und "K" ist die kinetische Energie, die hinzugefügt werden muß, um relativistische Geschwindigkeit "v" zu erlauben. Wir müssen auch die entsprechende relativistische Masse berechnen. Das kann selbstverständlich durch Verwenden des traditionellen Lorentz Faktors erreicht werden: vc m0c mr (40) c2 - v2 Aber diese Methode verlangt, dass die Geschwindigkeit der Partikel im voraus bekannt sein, der nicht der Fall im gegenwärtigen 3-Räume Modell ist, wie wir sehen werden. Gleichung (39) ist besonders wichtig, berücksichtigend, dass es auch erlaubt, das Elektron g Faktor von Grundbegriffe zu berechnen (weil Gleichung (39) von die LC-Gleichung für das Elektron gezeichnet wird, die in vollstandiger Vereinbarung mit den Gleichungen von Maxwell ist), im Vergleich mit dem gegenwärtigen willkürlichen Wert des Elektrons g Faktor, der ein total ad hoc Wert ist (Sieh getrenntes Papier [5]). IX. RELATIVISTISCHE MASSE VON TRÄGER-ENERGIE Dieses Modell erlaubt auch, die Geschwindigkeit einer Partikel direkt von der kinetischen Energie zu bestimmen, die wir wünschen hinzuzufügen, um seine Ruhemasse anzutreiben: mr m0 K 2 c2 (41) Nachprüfung wird zeigen, dass beide Gleichungen (40) und (41) genau dieselbe relativistische Masse wie der spezielle Relativitätstheorie Gleichung versorgen, aber in einer viel einfacheren Weise, mit Gleichung (41): mr m0c 2 c -v 2 m0 K 2 c2 (42) Also, von Gleichung (42) können wir jetzt die verbundene kinetische Energie direkt berechnen, selbst wenn wir nur die relativistische Geschwindigkeit einer Partikel wissen: c K 2m 0 c 2 1 c2 - v2 that is K 2m 0 c 2 γ 1 (43) Wechselweise, von Gleichung (41), kann kinetische Energie "K" bei jeder bekannten relativistischen Masse erlangt werden, wenn wir auch die Ruhemasse der Partikel kennen: K 2 c 2 (mr m 0 ) (44) Also, haben wir zur Verfügung vier neue Gleichungen, (39), (41), (43) und (44), die gesondert erlauben, die drei Variablen zu berechnen, die alle möglichen Zustände der freien Bewegung für massive Partikel bestimmen. Folglich, konnten sie als gehörend einer relativistischen Version der Newtonischen Mechanik logisch gesehen werden, welche sich in diesem Modell auf einen Subsatz der elektromagnetischen Mechanik von Partikeln beläuft, die gegründet war, wie die Raumgeometrie in solch einer Weise ausgebreitet wurde, dass die Lösung zur Hypothese von de Broglie, auf dem permanent lokalisierten elektromagnetischen Photon, willfährig mit den Gleichungen von Maxwell wird [8]. Nehmen Sie zur Kenntnis, dass die Gleichung der speziellen Relativitätstheorie für relativistische kinetische Energie ist K m 0 c 2 γ 1 . Jedoch, versorgt diese Gleichung nur die unidirektionale kinetische Energie, die verlangt wird, die verwandte relativistische Masse zu veranlassen, sich an Geschwindigkeit "v" zu bewegen, aber es die zusätzliche kinetische Energie vom Träger-Photon nicht bereitstellt, die sich augenblicklich zum zusammenhängenden relativistischen Massenzuwachs verwandelt, entgegen Gleichung (43) des gegenwärtigen Modells. Page 10 André Michaud V O N D E R K L A S S I S C H E N M E C H A N I K Z UR R E L A T I V I S T I S CH E N M E CH A N I K V I A M A X W E L L Sollte das nicht für eine relativistische kinetische Energie-Gleichung normal sein, alle kinetische Energie zu versorgen, die muß für eine Partikel in Ruhe (m0) hinzugefügt werden, um sich an Geschwindigkeit "v" zu bewegen, da es, nicht nur die Unidirektionale Energie einschließen soll, die stützen die Geschwindigkeit der vergrößerten Masse, aber auch die extra kinetische Energie, die sich zu seinem relativistischen Masseninkrement verwandelt? Das ist genau warum Gleichung (43) die Menge der kinetischen Energie verdoppelt, die durch die Standard-SpezielleRelativitätstheorie kinetische Energie-Gleichung versorgt wird, so daß alle extra kinetische Energie, die für die Ruhemasse verlangt wird, relativistische Geschwindigkeit "v" zu erreichen, vertreten wird. Eigentlich haben wir jetzt den Beweis, dass die Standardgleichung der speziellen Relativitätstheorie für kinetische Energie als " K 2m0 c 2 γ 1 " formuliert werden soll. X. RELATIVISTISCHE GLEICHUNG GÜLTIG FÜR PHOTONEN UND MASSIVEN PARTIKELN Aber wollen wir jetzt zur Gleichung (38) zurückgehen, und sehen, was geschieht, wenn wir zu Null die Energie reduzieren, die durch das Träger-Photon versorgt wird, (durch "x" zu Null setzend): 4ax x 2 0 02 0 c c 0 2a x 2a 0 2a f(x) c (45) Wir beobachten, dass Geschwindigkeit (f(x)=v) zu Null fallen wird, die genau ist, was geschieht, wenn keine Energie zu einem Elektron über seine Ruhemasse-Energie versorgt wird. Wieder Gleichung (38) berücksichtigend, wollen wir sehen, was geschieht, wenn wir die Ruhemasse-Energie des Elektrons zu Null reduzieren (durch "a" zu Null setzend): f(x) c 4ax x 2 0 x2 x2 x c c c c 2a x 0x x x (46) In diesem Fall beobachten wir, dass nur die Energie des Träger-Photons in der Gleichung bleibt, die das Verhältnis der Unidirektionalehälfte der Energie des Photons (hc/2λ) ist, über sein magnetisches Hälfte (L λi λ2/2), und dass die Gleichung reduziert sich auf: hc 2λ v x x (L λ i λ 2 2) c (47) Nachprüfung mit jedem Wert von "" wird zeigen, dass Geschwindigkeit "v" jetzt systematisch "c" gleich sein wird, d. h. die Geschwindigkeit des Lichtes: hc 2λ 299,792,45 8 m/s (48) vc 2 (L λ i λ 2) was zeigt, dass die Träger-Energie, die zusätzlich zu die Ruhemasse-Energie eines Elektrons ist, sich selbst in derselben Weise wie das eines frei-bewegenden elektromagnetischen Photons strukturiert [8], und ist eigentlich ein elektromagnetisches Photon, dessen Geschwindigkeit nur aufgrund der Tatsache verlangsamt wird, dass es die inerte Energie der Elektronruhemasse tragen muß, zusätzlich zu seiner eigenen inerten elektromagnetischen Masse. Wenn wir jetzt wieder zu Gleichung (47) die allgemeine Form der newtonschen kinetischen Gleichung geben (modelliert nach Gleichungen (16) und (17): hc L i 2 c 2 L i 2 2 d.h. (49) E mmc2 2 c 2 2λ 2 c 2c somit beweisen wir, durch Ähnlichkeit, dass die Energie eines Photons, daß sich mit Lichtgeschwindigkeit bewegt, wirklich als eine magnetische Masse dargestellt werden kann (tatsächlich ein lokalisiertes LCschwingendes Quanten elektromagnetischer Energie), die auf die Hälfte seiner Energie entspricht, und die mit der Lichtgeschwindigkeit durch die andere Hälfte seiner Energie angetrieben werden würde, die in Verschiebebewegung d. h. in unidirektionale bewegung bleiben würde, in Übereinstimmung mit der inneren elektromagnetischen LC-Struktur bleiben würde, die zum Photon im 3-Räume Modell auferlegt wird [8]. Haben wir nicht gerade newtonsche Mechanik mit maxwellscher elektromagnetischer Theorie in einer ziemlich überzeugenden Weise verbunden? Mit Gleichung (38), haben wir jetzt eine sehr spezielle Gleichung uns zur Verfügung stehenden, die zu zwei mehr sehr speziellen Formen abnimmt, die Gleichungen (45) und (47) sind, die zusammen das ganze Spektrum von Geschwindigkeiten aller existierenden elektromagnetischen Partikeln André Michaud Page 11 V O N D E R K L A S S I S C H E N M E C H A N I K Z UR R E L A T I V I S T I S CH E N M E CH A N I K V I A M A X W E L L umfassen, die mit einander zusammengestoßen werden können. Gleichung (45) zeigt ein Elektron in Ruhe, während Gleichung (38) ein Elektron vertritt, das sich bei jeder möglichen relativistischen Geschwindigkeit bewegt, und schließlich, Gleichung (47) vertritt ein Photon mit jeder Energie-Menge, das sich immer mit Lichtgeschwindigkeit "c" bewegt. XI. ALLGEMEINE RELATIVISTISCHE GESCHWINDIGKEITSGLEICHUNG VON WELLENLÄNGEN Der Leser kann bemerkt haben, dass wenn wir den quadratischen kinetischen Energie-Ausdruck auflösten, und Gleichung (33) vereinfachte, um Gleichung (34) zu erlangen, dass dieser quadratischen Ausdruck aufgelöst zu nur zwei Wellenlänge außer der Querbeschleunigung-Kontante, die das Produkt von Konstanten "h" und "c" ist, das manchmal als "H" in 3-Räume modellabhängig Papieren [9] symbolisiert wird. Lassen Sie uns nun die magnetischen Darstellungen auf der gleichen Form umwandeln, den zweiten quadratischen Ausdruck lösen und vereinfachen. Aus Gleichung (34) erhalten wir: (hc)2 4λ λ C 4λ C λ 2 hc λ C hc 2λ 2 v 2 das ist c2 (hc)2 4λ λ C 4λ 2 4λλ C λ C 2 4λ C λ 2 (hc)2 2 4λ 2 λ C v2 c2 (50) vereinfachend, erlangen wir schließlich einen sehr interessante relativistische Geschwindigkeitsgleichung, die nur die Wellenlänge der Träger-Energie und die des Elektrons verlangt: 4λλ C λ C 2λ λ C 2 2 v2 c2 (51) Wenn wir jetzt Gleichung (51) der allgemeinen Form erforderlich geben, um der relativistischen Geschwindigkeitskurve für das Elektron nachzuspüren, erlangen wir: f(x) c 4ax a 2 2x a (52) Lassen Sie uns jetzt Gleichung (52), der Funktion der Wellenlänge des Träger-Photons ist, zu Gleichung (38), der Funktion der Energie des Überbringer-Photons ist, vergleichen. Wir beobachten die Identität der Struktur von beide Gleichungen, wenn auch sie Funktion von umgekehrt verwandten Variablen sind, die eine Identität ist, die beiden Gleichungen genau dieselbe relativistische Geschwindigkeitskurve für das Elektron berechnen ließ. Zusätzlich zu Gleichung (39) kann Gleichung (51) auch dienen, um das Elektron g Faktor zu berechnen. (Sieh Papier [5]). Aber im Gegensatz zu Gleichung (39), die nur vom 3-Räume Modell abgeleitet werden kann, Gleichung (51) kann auch von der speziellen Relativitätstheorie abgeleitet werden. Abbildung 2: Relativistische Geschwindigkeitskurve von Energie-Wellenlänge Page 12 André Michaud V O N D E R K L A S S I S C H E N M E C H A N I K Z UR R E L A T I V I S T I S CH E N M E CH A N I K V I A M A X W E L L Ein Vergleich der Graphen der Abbildung 1 und 2 bestätigt visuell die Umkehrrelation. XII. ABLEITUNG DER SPEZIELLEN RELATIVITÄTSTHEORIE RELATIVISTISCHE MASSE GLEICHUNG UND DER LORENTZFAKTOR VON EINEM 3-RÄUME-MODELL GLEICHUNG Wir werden jetzt die berühmte Spezielle Relativitäts relativistische Gleichung (E=m0c2) aus Gleichung (51) ableiten. Aber wir müssen zuerst die vier Variablen in dieser Gleichung isolieren: vc 4λλ C λ C 2 2λ λ C 2 v c 1 c 4λ 4λ 2 2λ λ C 2 2 4λλ C λ C 4λ 2 2 2λ λ C 2 2λ c 1 2λ λ C 2λ λ C 2 4λ 2 2λ λ C 2 c (53) 2 1 c 1 2 2λ λ C 2λ (54) und schließlich: v c 1 (55) 1 λ 1 C 2λ 2 Nun, aus der Definition der Energie die aus der Arbeit von Marmet abgeleitet wird [2], können wir darstellen: E hf e2 2 ε 0 αλ (56) Was bedeutet, dass die Energie, die über die Ruhemasse des Elektrons in Bewegung kann dargestellt werden durch: E e2 e2 1 2ε 0 αλ 2ε 0 α λ (57) und dass die Energie die in die Ruhemasse des Elektrons enthalten ist, kann dargestellt werden durch: m0c2 e2 e2 1 2ε 0 αλ C 2ε 0 α λ C (58) Wir können leicht beobachten, dass aller Ausdrücke in beiden Gleichungen Konstanten sind, mit Ausnahme der Wellenlängen. Was hier für uns interessant ist, ist, dass die Konstanten-Ausdrücke in beiden Gleichungen (57) und (58) identisch sind. Dies bedeutet, dass man die Wellenlängen-Ausdrücke der Gleichung (55) durch zueinander reduzierbaren Sätze dieser Konstanten ohne Veränderung der Wert der Gleichung multiplizieren und dividieren kann. Lassen Sie uns also aus der Gleichung (55) gehen: v c 1 1 λC 1 2λ 2 c 1 1 (59) 2ε 0 αλ C e 1 e 2 4ε 0 αλ 2 2 Wenn wir ersetzen nun die entsprechenden linken Mitglieder der Gleichungen (57) und (58) in Gleichung (59), erhalten wir: v c 1 (60) 1 1 E 1 2 2 m 0c 2 Wir haben vorher gesehen, daß nur die Hälfte der Energie, die zusätzlich zu die Ruhemasseenergie eines Teilchens in Bewegung ist, zur relativistischen Zunahme in Masse dieser Partikel beiträgt, also lassen Sie uns umformulieren Gleichung (60) nach dieser Tatsache: André Michaud Page 13 V O N D E R K L A S S I S C H E N M E C H A N I K Z UR R E L A T I V I S T I S CH E N M E CH A N I K V I A M A X W E L L v c 1 1 E 2 1 m 0 c 2 2 c 1 1 (61) m0c E 2 m c2 0 2 2 Eine endgültige Vereinfachung Schritt zeigt nun, dass die Geschwindigkeit des Teilchens aus einem Verhältnis ins Quadrat der Ruhemasseenergie über die Relativistischemasseenergie des Teilchens berechnet werden kann: 2 m0c2 m c2 c 1 0 2 v c 1 2 m0c E 2 mc 2 (62) Aber wir wissen auch, dass mc2 auf die Gesamtenergie der momentanen relativistischen Masse des Teilchens entspricht, was bedeutet, dass mc2 = E. Also, wenn wir diesen Wert in Gleichung (62) ersetzen, erhalten wir: m c2 v c 1 0 E 2 (63) Ins Quadrat setzend und Gleichung (63) umordnend, erhalten wir: m0c m c2 v2 1 0 und 2 E c E 2 2 2 v2 1 2 c (64) m0c2 (65) Die Quadratwurzel extrahieren, so erhalten wir schließlich: m0c2 v2 1 2 und E c 2 E v c2 die zu (γmc2=E) löst, da wir jetzt den Lorentz-Faktor in Gleichung (65) identifizieren können: γ 1 1 1 (66) 2 v c2 Und wir erhalten schließlich die bekannte Spezielle Relativitätsgleichung, die jetzt von der neu gegründeten relativistische Gleichung (51) abgeleitet ist, die streng von Elektromagnetismus gezogen wurde: (67) E γ m0c2 Eine zuvor veröffentlichte Artikel [4] beschrieb, wie man Gleichung (51) aus der traditionellen Gleichung (67) von Spezieller Relativitätstheorie retro-herleiten können, was bedeutet, dass wir nahtlos SR mit Maxwell mittels des LC-Gleichungen-Satzes des 3-Räume Modells [9] verbinden können, wie auch in zwei getrennten Papieren [1] und [3] definiert. XIII. SCHLUSSFOLGERUNG Wie gezeigt, zeigt das 3-Räume-Modell vier neue Gleichungen (Gleichungen (39), (41), (43) und (44) in Abschnitt IX), die separat die Berechnung der drei Variablen ermöglichen, die alle möglichen Zustände der freien Bewegung für massive Teilchen bestimmen. Außerdem, offenbart Abschnitt X eine ganz besondere Gleichung (38), die auf zwei weitere sehr spezielle Formen reduziert, die sind (45) und (47), die zusammen das gesamte Spektrum aller vorhandenen elektromagnetischen Teilchen-Geschwindigkeiten abdecken. Darstellung (45) der Gleichung zeigt ein Elektron in Ruhe, während Darstellung (38) ein Elektron darstellt, das an jeder möglichen relativistische Geschwindigkeit bewegt, während schließlich Darstellung (47) ein Photon von jeder Energie bei "c" immer in Bewegung darstellt. Page 14 André Michaud V O N D E R K L A S S I S C H E N M E C H A N I K Z UR R E L A T I V I S T I S CH E N M E CH A N I K V I A M A X W E L L LITERATUR [1]. Michaud A (2013). The Mechanics of Electron-Positron Pair Creation in the 3-Spaces Model, International Journal of Engineering Research and Development, e-ISSN: 2278-067X, p-ISSN: 2278-800X. Volume 6, Issue 10. pp. 36-49. [2]. Marmet P (2003). Fundamental Nature of Relativistic Mass and Magnetic Fields, International IFNA-ANS Journal, No. 3 (19), Vol. 9. Kazan University, Kazan, Russia. [3]. Michaud A (2013). The Expanded Maxwellian Space Geometry and the Photon Fundamental LC Equation, International Journal of Engineering Research and Development, e-ISSN: 2278-067X, p-ISSN: 2278-800X. Volume 6, Issue 8. pp. 31-45. [4]. Michaud A (2007), Field Equations for Localized Individual Photons and Relativistic Field Equations for Localized Moving Massive Particles, International IFNA-ANS Journal, No. 2 (28), Vol. 13. pp. 123-140, Kazan State University, Kazan, Russia. [5]. Michaud A (2013). On the Electron Magnetic Moment Anomaly. International Journal of Engineering Research and Development. e-ISSN: 2278-067X, p-ISSN: 2278-800X. Volume 7, Issue 3. pp. 21-25. [6]. Michaud A (2004). Expanded Maxwellian Geometry of Space. 4th Edition. SRP Books. [7]. Kaufmann W (1903). Über die Elektromagnetische Masse der Elektronen, Kgl. Gesellschaft der Wissenschaften Nachrichten, Mathem.-Phys. Klasse, 1903, S. 91-103. [8]. Michaud A. (2016). On de Broglie's Double-Particle Photon Hypothesis. J Phys Math 7: 153. doi:10.4172/2090-0902.1000153. [9]. Michaud A. (2011). The 3-Spaces Model, General Science Journal. Andere Papiere vom selben Autor http://www.gsjournal.net/Science-Journals/Essays/View/2460 André Michaud Page 15
