Nichtlineare Dielektrika lineare Dielektrika nichtlineare Dielektrika Ingenierurkeramik II 2. Nichtlineare Dielektrika 1 Nichtlineare Dielektrika • grosse Dielektrizitätskonstante • spontane Polarisation unterhalb Tc • • kristallographischen Phasenumwandlung Dipole wechselwirken und richten sich in Bezirken (Domänen) parallel aus → Polarisation • elektrisches Feld kann die Dipole (die Domänen) in bestimmte Richtungen ausrichten P → Ferroelektrika Ingenierurkeramik II E 2. Nichtlineare Dielektrika 2 BaTiO3-Bariumtitanat - der Prototyp ferroelektrischer Keramiken Ba, Pb und Sr weiten wegen ihrer Grösse das kfz-Gitter auf → das Ti4+-Ion ist an der unteren Grenze der Stabilität in der oktaedrischen Position, d.h. das Ti4+-Ion (r[Ti4+] = 0.61Å) ist fast zu klein für diese Oktaederlücke (Radienverhältnis: ri : ra = 0.414 - 0.732). Die kubische Elementarzelle von Bariumtitanat. Ba-Ionen sitzen auf den Ecken der Einheitszelle, Ti im Zentrum des Sauerstoffoktaeders. Ingenierurkeramik II Hier ri : ra = 0.44 2. Nichtlineare Dielektrika 3 Einheitszelle von PZT Ingenierurkeramik II 2. Nichtlineare Dielektrika 4 • • BaTiO3-Bariumtitanat 2 Folge des zu kleinen Ti4+: Bei hoher T starke Bewegung des Ti4+-Ion um die Gleichgewichtsposition: → kubische Symmetrie. Keine Polarisation! • Bei T<130°C → zwei Minima im Potentialtopf des Ti4+-Ions. → Einheitszelle wird teragonal verzerrt. Polarisation! Phasenumwandlungen: kubisch → tetragonal → orthorhombisch → rhomboedrisch Ingenierurkeramik II 2. Nichtlineare Dielektrika 5 BaTiO3-Bariumtitanat-3 Ingenierurkeramik II 2. Nichtlineare Dielektrika 6 Kopplung der Dipole → Nettodipolmoment eines Bereichs → Domäne. Diese spontane Polarisation P, d.h. Ausrichten der Dipole ohne äussere Einwirkungen, kann nur entlang bestimmter kristallographischer Richtungen auftreten. Ingenierurkeramik II 2. Nichtlineare Dielektrika 7 90°- und 180°-Domänen Bei BaTiO3 richten sich die Dipole in der: • tetragonalen Phase spezifisch entlang jeder [100]-Achse aus → nur 90°- und 180°Domänen bilden sich aus. • orthorhombischen Phase in 12 gleichwertige Sättigungspolarisationsrichtungen entlang <110>. • rhomboedrische Phase parallel zu den <111>-Richtungen. Ingenierurkeramik II 2. Nichtlineare Dielektrika 8 Das CurieWeiss Gesetz: Einfluss der T auf die Polarisation von BaTiO3 Oberhalb TC verliert sich die spontane Polarisation. Die thermische Bewegung wirkt gegen die Ordnung der Dipole und die einzelnen Dipolmomente werden kleiner. Die spontane Polarisation verschwindet wieder. Ingenierurkeramik II 2. Nichtlineare Dielektrika 9 Beschreibung der Ferroelektrika „Polarisationskatastrophe“. Bei einer Polarisationskatastrophe nimmt das von der Polarisation hervorgerufene lokale elektrische Feld schneller zu als die elastische Rückstellkraft für ein Ion im Kristall und führt dadurch zu einer asymmetrischen Verschiebung der Ionen. P= (er-1) e0 E (1.10) P= E locSNi ai P (1.14) mit Eloc= E+P/3e0 und SNi ai= N ao Na 0 Für: 1 3e 0 Ingenierurkeramik II E Na 0 Na 0 1 3e 0 Na 0 geht e0 e r 1 Na 0 1 3e 0 2. Nichtlineare Dielektrika 10 Einfluss der T auf die spontane Polarisation Oberhalb Tc, also im paraelektrischen Zustand, gilt in der Nähe der Umwandlungstempeeratur das Curie-Weiss-Gesetz: Relative Permitivity C er T TC Tc Temperature °C Übergang vom ferroelektrischen in den paraelektrischen Zustand. Ein Ferroelektrika ist oberhalb Tc ein lineares und unterhalb Tc ein nichtlineares Dielektrikum. Ingenierurkeramik II 2. Nichtlineare Dielektrika 11 Dielektrizitätskonstante für den paraelektrischen Zustand Ingenierurkeramik II 2. Nichtlineare Dielektrika 12 Mischkristalle 1 Durch Mischkristallbildung unter den Perowskiten können die verschiedenen Umwandlungstemperaturen über grosse Bereiche verschoben werden: (BaTiO3-PbTiO3). kub. tetr. morphotrophe Phasengrenze BaTiO3 PbTiO3 Morphotrope Phasengrenze (fast unabhängig von T) bei 45% PbTiO3 Ingenierurkeramik II 2. Nichtlineare Dielektrika 13 Mischkristalle 2: BaTiO3 Ingenierurkeramik II 2. Nichtlineare Dielektrika 14 Ferroelektrische Oxide Zusammensetzung LiNbO3 NaNbO3 KNbO3 Pb(0.5Sc0.5Nb)O3 Pb(0.33Mg0.67Nb)O3 Pb(0.33Zn0.67Nb)O3 LiTaO3 PbTa2O6 Pb(0.5Fe0.5Ta)O3 SrBi2Ta2O9 Sm(MoO4)3 Eu2(MoO4)3 Pb5GeO11 SrTeO3 Ingenierurkeramik II Tc [°C] Ps [mC/cm2] 1210 -200 435 90 -8 140 665 260 -40 335 197 180 178 485 2. Nichtlineare Dielektrika 71 12 30.3 3.6 24 24 50 10 28 5.8 0.24 0.14 4.6 3.7 bei T [°C] 23 -200 250 18 -170 125 25 25 170 25 50 25 25 312 15 Einfluss eines äusseren elektrischen Feldes Bei T>Tc : grosse Auslenkung für das Ti4+-Ion im äusseren elektrischen → Feld: Kristall wird polarisiert. Bei Feld E=0 springt das Ti4+-Ion wieder in seine zentrosymmetrische Lage → Polarisation =0: paraelektrisch Polung eines Ferroelektrischen Werkstoffes: Bei T<Tc : spontane Ausrichtung der Dipolmomente. Ein äusseres Feld E richtet die kann die Domänen durch Verschieben der Domänenwände aus. In der tetragonalen Phase ist die Umpolarisation von 90°- und 180°-Domänen möglich. Im Falle des Umklappens einer 180°-Domäne braucht das Ti4+-Ion nur von der einen stabilen Lage in die andere zu springen. Die Elementarzelle verändert sich nicht. Das Ausrichten von 90°-Domänen bedingt aber auch eine Umorientierung der tetragonalen Einheitszelle um 90°, d.h. die ursprüngliche cAchse wird zur a-Achse gestaucht, während eine a-Achse auf die Länge der cAchse gestreckt werden muss. Ingenierurkeramik II 2. Nichtlineare Dielektrika 16 Einfluss eines äusseren elektrischen Feldes-2 • • Nach der Herstellung eines Ferroelektrischen Bauteils sind die Orientierungen der Polarisationen aller Domänen gleichverteilt. Das Bauteil zeigt daher kein makroskopisches Dipolmoment. Durch anlegen eines elektrischen Feldes können die vorgefertigten Dipolmomente der einzelnen Domänen in Feldrichtung ausgerichtet werden. Die Ausrichtung erfolgt durch Umklappprozesse und dann gegen die thermische Bewegung (siehe zeitliches und thermisches Problem der Orientierungspolarisation). Ingenierurkeramik II 2. Nichtlineare Dielektrika 17 Einfluss eines äusseren elektrischen Feldes-3 Ferroelektrische Hysterese Ingenierurkeramik II 2. Nichtlineare Dielektrika 18 Antiferroelektrika: PbZrO3 PbZrO3 Benachbarte Ketten von Elementarzellen antiparallel zueinander orientiert. Es bestehen zwei antiparallel polarisierte Untergitter und die makroskopisch gemessene Polarisation ist Null Für E>Ek Ek Ingenierurkeramik II 2. Nichtlineare Dielektrika 19 Ferroelektrische Keramik a) b) Der Einkristall (a) lässt sich vollständig in der Richtung des äusseren Feldes polarisieren. Dies erlaubt eine stärkere Polarisation des Einkristalles. Im Vergleich zur Keramik (b), bei der eine statistische Verteilung der Körner vorliegt. Ingenierurkeramik II 2. Nichtlineare Dielektrika 20 Spontane Polarisation von Perowskiten Einkristall Ps [mC/cm2] BaTiO3 27 PbTiO3 75 KNbO3 30 LiTaO3 50 Keramik Ps [mC/cm2] BaTiO3 8 PZT56 47 PZT93 35 PLZT 45 Ingenierurkeramik II 2. Nichtlineare Dielektrika Pb2FeNbO6 16 21 Einfluss der Korngrösse Bei Korngrössen von 1mm oder weniger sind die Körner verzwillingt, eindomänig und neigen zunehmend zur kubischen Symmetrie (paraelektrisch): die Phasenumwandlung kubischtetragonal wird unterdrückt. Unterhalb einer Grösse von ca. 1mm werden die ferroelektrischen Anomalien fast völlig unterdrückt. Mit steigender Korngrösse wird andererseits das Gefüge zu starr; beim Polarisieren entstehen Spannungen, und die Domänen gehen nach Abschalten des Feldes teilweise in ihre Ausgangslagen zurück. Keramiken mit grossen Körnern lassen sich daher schwerer polarisieren. Ingenierurkeramik II 2. Nichtlineare Dielektrika 22 Eigenschaften ferroelektrischer keramischer Werkstoffe • Hohe Dielektrizitätskonstante • Relativ geringe dielektrische Verluste • Hohe Piezoelektrizitätskonstante • Rel. hoher elektrischer Widerstand • Feuchtigkeitsempfindlichkeit • Elektromagnetische Kopplung • Hohe pyroelektrische Koeffizienten • Teilweise optische Transparenz • Hohe elektrooptische Koeffizienten Ingenierurkeramik II 2. Nichtlineare Dielektrika 23 Zusammenfassung • • • • Bariumtitanat (und viele andere Perowskite) → spontane Polarisation Tc. Bei Perowskiten einstellbar durch Mischkristallbildung. >Tc: kubische paraelektrische Phase Durch E-Feld lässt sich das Material polarisieren. Beim Abschalten des Feldes verschwindet die Polarisation wieder. Es sind keine Dipole vorhanden. Curie-Weiss-Gesetz <Tc:spontane Verschiebung der Ladungsschwerpunkte entlang bestimmter kristallographischer Achsen statt. Es bilden sich Dipole. Die Polarisationrichtungen der einzelnen Domänen sind statistisch verteilt. Makroskopisch ist keine Polarisation festzustellen. Durch ein äusseres E-Feld werden die Domänen ausgerichtet. Es bleibt eine Nettopolarisation nach Abschalten des Feldes erhalten. Das Material ist ferroelektrisch. Umpolarisierung von 90°-Domänen führt zu inneren Spannungen im polykristallinen Werkstoff. • In polykristallinen Werkstoffen (Keramiken) wird die maximale Polarisation des Einkristalls aufgrund der statistischen Ausrichtung der Körner nur teilweise erreicht. • Bei feinkörnigen Keramiken werden die Körner eindomänig und zunehmend wird die Phasenumwandlung kubisch-tetragonal unterdrückt. Die ferroelektrischen Anomalien werden fast vollständig unterbunden. Ingenierurkeramik II 2. Nichtlineare Dielektrika 24 Piezomaterialien Ingenierurkeramik II 2. Nichtlineare Dielektrika 25