Zusammenfassung: Wigner-Eckart-Theorem Clebsch-GordanReihe: Def. vonTensor - Algebraische Version, (via infinitesimaler Rotation): Clebsch-GordanReihe für Tensoren: Wigner-EckartTheorem: Geometrie Dynamik 4. Symmetrien in der Quanten-Mechanik (Sakurai, Kap. 4) 4.1 Symmetrien, Erhaltungssätze, Entartungen 4.1.1 Symmetrien in klassischer Physik: Falls invariant unter Falls invariant unter Euler-Lagrange-Gl: kanonischer Impuls erhalten: Hamiltonsche Formulierung: Hamiltonsche Bewegungsgleichung: 4.1.2 Symmetrien in d. Quantenmechanik: sei unitärer Operator ("Symmetrie-Op.") Schreibe infinitesimale Version als: Sei unter invariant : Heisenberg's Bewegungsgleichung: Beispiele: -Eigenkets bleiben unter Zeitentwicklung -Eigenkets: G ist erhalten Invarianz unter Sei dann Translationen 4.1.3 Entartungen: Sei und ist auch Energie-Eigenket mit gleichem Eigenwert: Falls sind und "entartet" Beispiel: Rotationen Eigenbasis v. sind alle entartet Rotation mischt entartete Basisvektoren: zB: Zentralpotential: zusätzliches E-oder -fache Entartung bricht Entartung, verursacht (2j+1)-fache Energie-Aufspaltung (Details: Kapitel 5) 4.2 Diskrete Symmetrien: Parität (=Rauminversion) (Sakurai, 4.2) 4.2.1 Definition v. unitärem Paritätsop. mit gilt für alle (x, anti-vertauschen) Ortseigenket beliebiger Phasefaktor per Konvention nochmalige Anwendung: ist hermitesch, mit Eigenwerten 4.2.2 Impuls: Forderung: Operator-Identität: für infinitesimale p, antivertauschen: 4.2.3 Drehimpuls: Check: Translation+Parität = Parität +(-Translation) 4.2.4 Rotationen für 3D Rotationen gilt: Fordere dasselbe für infinitesimale und vertauschen: das gilt insbesondere auch für Spin: Definitionen: "Polarvektoren" sind ungerade unter Parität "Axial-" (oder "Pseudo-)Vektoren sind gerade unter Parität "Skalare" sind gerade unter Parität "Pseudoskalare sind ungerade unter Parität 4.2.5 Wellenfunktionen: Betrachte spinloses Teilchen: WF von paritätsinvertiertem Ket: sei Paritätseigenket: entsprechende WF ist gerade/ungerade unter Pariträt: Beispiel: KugelflächenFunktionen: alle Mitglieder des Multiplets haben dieselbe Parität: (folgt aus expliziter Form von Y ) 4.2.5 Theorem Sei Dann sind die nicht-entarteten Energie-Eigenkets auch Paritäts-Eigenkets. Beweis: Gegeben: Betrachte ParitätsEigenket, mit Eigenwerten Check: nicht entartet. ist auch Energie-Eigenket mit demselben Aber ist nicht-entartet: ist Paritäts-Eigenket (siehe S8.3), mit Eigenwerten Bemerkung: Für schwache Wechselwirkung gilt "Paritätsverletzung", denn hängt zB ab von Beispiel: aber also nicht Konsistent mit Theorem, denn und Eigenket sind entartet. Eigenkets: Check: Wellenfunktionen: Beispiel: Unendlich tiefer Topf: Wellenfunktionen sind Paritätseigenfktn: Beispiel: ansonsten für n=ungerade für n = gerade Doppemuldenpotential- selber lesen (Sakurai, Abschnitt 4.2) 4.2.6 Paritätsauswahlregel: Beweis: Matrixelemente von Paritäts-ungeraden Operatoren zwischen zwei Paritätseigenzuständen sind nur dann wenn diese unterschiedliche Parität haben. 0, A sei Paritäts-ungerade, und seien zwei Paritätseigenkets, mit Dann: oder entweder Bereits bekannt aus der Wellenmechanik: falls und dieselbe Parität haben 4.3 Gittersymmetrie als diskrete Symmetrie: selber lesen (Sakurai, 4.3) 4.4 Zeitumkehrinvarianz: "Bewegungsumkehr" (Sakurai, 4.4.1 Klassisch: Wenn Lösung ist von Newton 2: dann ist Maxwell-Gl, und Lorentz-Kraft: sind invariant unter: auch eine Lösung: Stop bei und Umkehr 4.4.2 Schrödinger-Gl: ist keine Lösung, wegen 1.ste Ordnung Zeitabltng: ist eine Lösung von zunächst: also ist eine Lösung von Expliziter Check mittels Energie-Eigenket: 4.4.3 Bemerkungen zu Symmetrie-Operatoren Falls unitär ist: Allgemein reicht es allerdings, zu fordern: was auch folgende Möglichkeit zuläßt: 4.4.4 Definition einer "anti-unitären" Transformation: mit und Betrachte SymmetrieOperation: folgende "Zerlegung" ist immer möglich: anti-unitärer Operator unitärer "komplexKonjugator" Wirkung von K: Entwicklung von in einer Basis: Für Basiskets gilt: Wirkung von K ist basisabhängig: In -Basis: In -Basis: denn Basistransformation: keine komplexen Zahlen vorhanden : Check: erfüllt Berechne Wirkung auf Bra lieber via Wirkung auf Ket: ( nicht definiert) Skalarprodukt: die Eigenschaften eines anti-unitären Operators? 4.4.5 ZeitumkehrOperator Zeitumkehr- anti-unitärer Zeitumgekehrter Zustand (genauer: Bewegungsumgekehrter Zustand) Wir erwarten: Zeitentwicklung von Zeitentwicklung von zeitumgekehrtem Forderung, falls Bewegung symmetrisch unter Zeitumkehr verläuft: etc. gilt für beliebige Kets: kann nicht unitär sein: Wäre dann folgte aus Für Energieeigenket: Für freies Teilchen würde das bedeuten: ist auch Eigenenergie! Das ist unsinnig, denn Spektrum wäre nicht von unten begrenzt. anstatt erwartetem würde liefern: Postulat: ist anti-unitär. Folgerung: falls Bewegung symmetrisch unter Zeitumkehr abläuft, gilt: dann: Bemerkung: und nicht Formale Eigenschaften von Matrixelementen linearer Operatoren: Identität: Beweis: Für hermitesche Sei dann gilt: Sei denn ist nicht A ist "gerade/ungerade" unter Zeitumkehr, falls entsprechende und Erwartungswerte: Beispiel: Impuls Forderung: Eigenwertgleichung: Folglich identifizieren wir: Analoges Beispiel: Ortsoperator Forderung: Invarianz der Vertauschungsrelation: Analog: Invarianz der Drehimpulsrelationen erfordert (S21.4) folgt auch aus Zeitumkehrsymmetrie von Rotationen: Forderung