Anhang A Beweise der Lemmata 1.1 und 1.2 Wir beweisen nun die in Kapitel 1 angegebenen Lemmata 1.1 und 1.2. Beweis von Lemma 1.1. a) Seien v; w : J ! C zwei Losungen von l u = 0 auf J ; wir zeigen, da W (v; w) : J ! C eine konstante Funktion ist. Wegen v; v0 ; w; w0 2 ACloc (J ) ist W (v; w) 2 ACloc (J ) fast uberall in J dierenzierbar mit (W (v; w))0 (x) = (vw0 v0 w)0 (x) = v0 (x)w0 (x) + v(x)w00 (x) v00 (x)w(x) v0 (x)w0 (x) = v(x) (x) 2 2 (x) w(x) (x) 2 2 (x) v(x)w(x) = 0 fur fast alle x 2 J: Daraus folgt zusammen mit W (v; w) 2 ACloc (J ), da W (v; w) in J konstant ist. b) Es gilt fur zwei Losungen v; w : J ! C von l u = 0 auf J : ! ! ! v w v w W (v; w) = det v0 0 6= 0 () v0 ; w0 linear unabhangig w () v; w linear unabhangig. 2 Beweis von Lemma 1.2. a) Zu zeigen ist zunachst: u : J ! C ist Losung von lu = f auf J () es gibt c1; c2 2 C mit Zx u(x) = c1y1(x) + c2y2(x) + y1(x)y2W(t)(y ;yy2()x)y1(t) f (t) dt (x 2 J ): x0 1 2 Seien zur Abkurzung W := W (y1; y2) 6= 0 ; R := 22 : Da nach Voraussetzung y1 ; y2 ein Fundamentalsystem von l u = 0 auf J ist, gilt insbesondere yj ; yj0 2 ACloc (J ) C (J ); j = 1; 2, und wegen 2 L1loc (J ) und 2 2 C (J ) L1loc (J ) ist R 2 L1loc (J ). 115 (i) "(=": Es gelte Z x y1(x)y2(t) y2(x)y1(t) f (t) dt (x 2 J ); W (y1; y2) x0 mit c1 ; c2 2 C und fest gewahltem x0 2 J . Wir zeigen: u; u0 2 ACloc(J ); Zx 0 0 u0(x) = c1y10 (x) + c2y20 (x) + y1(x)y2W(t)(y ;yy2()x)y1(t) f (t) dt (x 2 J ); x0 1 2 u00(x) + R(x)u(x) = f (x) fur fast alle x 2 J: Aufgrund von f 2 L1loc (J ); yj 2 C (J ) fur j = 1; 2 ist yj f 2 L1loc (J ) und Z x yj f J ! C; x 7! W 2 ACloc(J ) (j = 1; 2); x0 zusammen mit yj 2 ACloc (J ) fur j = 1; 2 folgt nach (A.1) u 2 ACloc(J ): Daher ist u fast uberall in J dierenzierbar mit (siehe (A.1)) 8 Z x y2 f > 0 0 0 0 > u (x) = c1y1(x) + c2y2(x) + y1(x) W + y1(x) y2(xW)f (x) > x0 > > Z > x > < y20 (x) yW1f y2(x) y1(xW)f (x) x0 (A.2) > Z Z > > 0 (x) + c y 0 (x) + y 0 (x) x y2 f y 0 (x) x y1 f > = c y 1 1 2 2 1 2 > x0 W x0 W > > : (fast alle x 2 J ): (A.1) u(x) = c1y1(x) + c2y2(x) + Da die rechte Seite von (A.2) lokal absolut stetig und lokal integrierbar auf J ist, gibt es in der A quivalenzklasse von u0 2 L1loc (J ) einen Reprasentanten, fur den (A.2) fur alle x 2 J gilt. Daher folgt u0 2 ACloc(J ); und u0 ist in J fast uberall dierenzierbar mit (siehe (A.2)) 8 Z x y2 f > 00 00 00 00 > u (x) = c1y1 (x) + c2y2 (x) + y1 (x) W + y10 (x) y2(xW)f (x) > x0 > > Z > x > < y200(x) yW1f y20 (x) y1(xW)f (x) x0 (A.3) > Z x y00(x)y2(t) y00(x)y1(t) > > 1 2 00 00 > f (t) dt f (x) = c1 y1 (x) + c2 y2 (x) + > W x0 > > : (fast alle x 2 J ): 116 Mit (A.1), (A.3) und l yj = 0 auf J , j = 1; 2, veriziert man durch Einsetzen sofort u00(x) + R(x)u(x) = f (x) (fast alle x 2 J ): Der Zusatz uber u0 in der Behauptung wurde in (A.2) und der nachfolgenden Argumentation, da (A.2) fur alle x 2 J gilt, bereits bewiesen. (ii) "=)": Sei u 2 ACloc(J ) mit u0 2 ACloc(J ) und u00(x) + R(x)u(x) = f (x) (fast alle x 2 J ): (A.4) Sei x0 2 J fest gewahlt. Wir zeigen, da c1 ; c2 2 C existieren mit ( ) Z x ( ) u( )(x) = c1y1( )(x) + c2y2( )(x) + y1 (x)y2(t) W y2 (x)y1(t) f (t) dt (x 2 J; = 0; 1): x0 Dazu transformieren wir (A.4) in ein Dierentialgleichungssystem 1. Ordnung vermoge u1 := u ; u2 := u0 : Damit ist (A.4) aquivalent zu ! ! ! ! ! u1(x) 0 u2(x) 0 1 u1(x) 0 = = + u2(x) R(x)u1(x) f (x) R(x) 0 u2(x) f (x) (A.5) (fast alle x 2 J ): Das zugehorige homogene Dierentialgleichungssystem besitzt nach Voraussetzung die Fundamentalmatrix ! y1(x) y2(x) (x) := 0 (x 2 J ); y1(x) y20 (x) und wegen det (x) = W 6= 0 fur alle x 2 J ist die Matrix (x) fur alle x 2 J invertierbar. Mit Hilfe der "Variation der Konstanten"geben wir zunachst eine spezielle Losung des inhomogenen Systems (A.5) an: ! ! Zx u1(x) 0 1 = (x) (t) dt (x 2 J ): u2(x) f (t ) x0 Die allgemeine Losung von (A.5) lautet deshalb ! ! ! Zx u1(x) 0 c 1 1 = (x) dt (x 2 J ) c2 + (x) x0 (t) u2(x) f (t ) mit c1 ; c2 2 C. Dabei ist nun ! ! ! Zx Zx 1 0 y20 (t) y2(t) 0 1 (x) (t) dt = (x) det (t) dt f (t ) y10 (t) y1(t) f (t ) x0 x0 117 Zx 1 = (x) x0 W 0 Rx y2f y ( x ) 1 W B x0 B@ = B x y10 (x) xR yW2f 0 ! y2 ( t ) f ( t ) dt y1(t)f (t) 1 x R y1 f y2(x) x W C 0 CC x R y20 (x) x yW1f A (x 2 J ); 0 so da 0 1 0 1 0 1 B Rx y1(x)y2(t)Wy2(x)y1(t) f (t) dt C u (x) c y (x) + c2y2(x) CC @ 1 A=@ 1 1 A + BB xRx0 0 0 @ 0 0 y ( x ) y ( t ) y ( x ) y ( t ) 2 1 1 2 u2(x) c1y1(x) + c2y2(x) f (t) dt A W (x 2 J ); x0 und es folgt: Z x y1( )(x)y2(t) y2( )(x)y1(t) f (t) dt W x0 b) Nach a) besitzt jede Losung von l u = f auf J die Gestalt Z x y1( )(x)y2(t) y2( )(x)y1(t) ( ) ( ) ( ) f (t) dt u (x) = c1y1 (x) + c2y2 (x) + W x0 mit geeigneten c1 ; c2 2 C. Dann gilt also u( )(x) = c1y1( )(x) + c2y2( )(x) + (x 2 J; = 0; 1): (x 2 J; = 0; 1) u(x0) = c1y1(x0) + c2y2(x0) = a; u0(x0) = c1y10 (x0) + c2y20 (x0) = b genau dann, wenn c1 ; c2 das folgende lineare Gleichungssystem losen: (A.6) y1(x0) y2(x0) y10 (x0) y20 (x0) ! Wegen ! ! c1 a = : b c2 ! y1(x0) y2(x0) = W (y1 ; y2 ) 6= 0 det 0 y1(x0) y20 (x0) c nach Voraussetzung gibt es genau ein c1 2 C2 , welches (A.6) lost. Daher existiert 2 genau eine Losung u von l u = f auf J mit u(x0 ) = a; u0 (x0 ) = b. 2 118 Anhang B Hankelfunktionen Hankelfunktionen H(1) , H(2) der Ordnung 2 C (auch Zylinderfunktionen dritter Art genannt) sind linear unabhangige Losungen der Besselschen Dierentialgleichung d2u + 1 du + 1 2 u = 0 auf C n f0g; 2 C fest: dz 2 z dz z2 Sie sind als Funktion von z fur festes analytisch in C n f0g und besitzen folgende Eigenschaften: Sei 2 C fest gewahlt. Dann gilt fur j = 1; 2: 1 d n (j) n (j) (B.1) z dz z H (z ) = z H n(z ) (z 2 C n f0g; n 2 N) (siehe Magnus-Oberhettinger-Soni [17, S. 67] oder auch Watson [31, S. 74]), H (j)(z ) = e( (siehe [17, S. 66] bzw. [31, S. 74]), (B.2) 1)j 1 i H(j)(z ) ( z 2 C n f 0 g) d H (2)(z ) H (2)(z ) d H (1)(z ) = 4i W (H(1); H(2))(z ) := H(1)(z ) dz dz z (B.3) ( z 2 C n f 0 g) (siehe [17, S. 68], [31, S. 76]), 8 > (1) zeni = sin(1 n) H (1) (z ) e i sin n H (2) (z ); > H > sin sin > < (B.4) (2) zeni = sin(1 + n) H (2) (z ) + ei sin n H (1) (z ) > H > sin sin > > : ( z 2 C n f 0 g; n 2 Z ) (siehe [17, S. 68], [31, S. 75]), H(1)(z ) = H(2)(z ) ; H(2)(z ) = H(1)(z ) (siehe [17, S. 66]). (B.5) 119 ( z 2 C n f 0 g) Ferner benotigen wir in Kapitel 2 zur asymptotischen Abschatzung der Funktionen v1 ; v2 die asymptotischen Darstellungen der Hankelfunktionen fur 2 f 13 ; 23 g. Nach Watson [31, S. 197f.] gilt fur 2 f 13 ; 23 g: Es gibt c1 ; c2 > 0, so da gilt: (B.6) 8 s > 2 ei(z 2 4 ) (1 + (z )) > (1) (z ) = H > 1 > z < fur z 2 C n f0g; + arg z 2 ; mit > 0; > > > 1 > : mit j 1(z )j c1 jz j ; wobei c1 nur von und ; aber nicht von z abhangt; (B.7) 8 s > 2 e i(z 2 4 ) (1 + (z )) > (2) (z ) = H > 2 > z < fur z 2 C n f0g; 2 + arg z ; mit > 0; > > > 1 > : mit j 2(z )j c2 jz j ; wobei c2 nur von und ; aber nicht von z abhangt: Fur H(1) gilt daher insbesondere (B.8) s 8 > < H(1)(z ) = 2 ei(z 2 4 ) 1 + O 1 z z > : (gleichmaig in 0 arg z ): (jz j ! 1; 0 arg z ) Die Darstellung (B.7) fur H(2) ist jedoch fur arg z = nicht mehr gultig. Um trotzdem eine gleichmaige Abschatzung fur 0 arg z zu erhalten, wie in Kapitel 2 benotigt, verwenden wir zusatzlich (B.4): Sei 0 < < 2 und z 2 C n f0g mit arg z 2 . Es ist dann arg(z e i ) , und mit (B.4) gilt H(2)(z ) = H(2) (z e i)ei = sin(2) H(2) z e i + ei H(1) z e i sin() = 2 cos() H(2) z e i + ei H(1) z e i : Wegen arg(z e i ) und 0 < < 2 sind (B.6) und (B.7) anwendbar, und wir erhalten s 2 e i2 e i( z 2 4 ) (1 + (z e i )) (2) H (z ) = 2 cos() z 2 s 2 e i2 ei( z 2 4 ) (1 + (z e i )) i +e 1 z 120 s 2 e = z i(z 2 +2 cos() i e ) 4 (1 + 1(z e i)) i( z 2 s ) 4 (1 + 2(z e )) i 2 e i(z 2 4 ) 1 + (z e i ) + 2 cos() i e2iz (1 + (z e i )) 1 2 z d.h. es ist speziell fur z 2 C n f0g, 0 arg z , mit (B.7) und dem letzten Ergebnis = H (2)(z ) = s 2 e z mit i(z 2 ) 4 (1 + 3(z)) 8 < 0 arg z ; 2 (z ); ( z ) = 3 : 1(z e i) + 2 cos() i e2iz (1 + 2(z e i)); arg z : Ist nun 0 arg z , so gilt wegen je2iz j = e 2Im z 1 und (B.6), (B.7) 8 > c2 jz1j ; 0 arg z > < j 3 (z )j > 1 > : c1 jz j + j2 cos()j 1 + c2 jz1j ; arg z C 9 > > = > > ; fur jz j A; 0 arg z mit geeigneten C > 0, A > 0, d.h. es ist (B.9) s 8 > < H(2)(z ) = 2 e i(z 2 4 ) 1 + O(1) z > : (gleichmaig in 0 arg z ): (jz j ! 1; 0 arg z ) Diese Abschatzung ist, auf 0 arg z eingeschrankt betrachtet, gegenuber (B.7) zwar grober, aber sie gilt gleichmaig in 0 arg z und ist ausreichend zur Herleitung der gewunschten Ergebnisse. 121 Symbolverzeichnis Symbol Erklarung N Menge der naturlichen Zahlen 1; 2; 3; : : : Z Menge der ganzen Zahlen R Menge der reellen Zahlen C Menge der komplexen Zahlen z die zu z 2 C konjugiert-komplexe Zahl Re (z ); Im (z ) Realteil, Imaginarteil von z o(f (z )); O(f (z )) Landau-Symbole [c] spezielles Landau-Symbol (c 2 C) AC (I ) Menge der auf dem Intervall I absolut stetigen Funktionen Menge der auf I lokal absolut stetigen Funktionen ACloc(I ) C (I ) Menge der auf I stetigen Funktionen Menge der auf I n-mal stetig dierenzierbaren Funktionen (n 2 N) C n (I ) Menge der auf I (Lebesgue-) integrierbaren Funktionen L 1 (I ) Menge der auf I lokal integrierbaren Funktionen L1loc(I ) Menge der auf I quadratisch integrierbaren Funktionen L2(I ) Menge der auf I mit dem Gewicht k quadratisch integrierbaren L2k (I ) Funktionen H Hilbertraum L2j2 j ([0; 1)) mit dem Skalarprodukt (; ) (; ) Skalarprodukt in L2j2 j ([0; 1)) orthogonales Komplement in H der Menge M H M? Hankelfunktionen der Ordnung 2 C n f0g H(1); H(2) W (u; v) Wronskifunktion von u und v ujM Einschrankung von u auf die Menge M Charakteristische Funktion der Menge M 1M 122 Symbol D (T ) W (T ) T 1 T ( T ) (T ) p(T ) c (T ) (T ) p(T ) c(T ) L L 1 l T C (T ; T +1) C;1(T ; T +1) C;p(T ; T +1) Sk Erklarung Denitionsbereich des Operators T Wertebereich von T der zu T inverse Operator der zu T adjungierte Operator Resolventenmenge von T Spektrum von T Punktspektrum von T Kontinuierliches Spektrum von T (T ) := (T ) n f0g p(T ) := p(T ) n f0g c(T ) := c(T ) n f0g der zum gegebenen Eigenwertproblem gehorende Dierentialoperator Resolvente von L im Punkt 2 Ordnung der Nullstelle x von 2 , 2 f1; : : : ; mg Typ der Nullstelle x , T 2 fI; II; III; IV g Verbindungsmatrix Relevante Teilmatrix von C (T ; T +1 ) Relevante Teilmatrix von C (T ; T +1 ) Sektor in C n f0g, k 2 Z 123 Literaturverzeichnis [1] Beals, R.: Indenite Sturm-Liouville Problems and Half-Range Completeness. J. Di. 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