Supraleitung - Tieftemperaturphysik

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0. Einleitung
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Supraleitung 1911 entdeckt, seitdem viele neue
Effekte, Theorien, Materialien
Gehört zu den innovativen
Querschnittstechnologien
Anwendungen gewinnen zunehmend an
Bedeutung (Energie und Ökologie)
Weltmarktentwicklung
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http://www.conectus.org/market.html
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http://www.conectus.org/market.html
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4
Magnetresonanztomografie (MRT)
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[P. Komarek]
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[RWE]
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Vectorview
Neuromag
(Helsinki,
Finnland)
[Biomagnetisches Zentrum Jena]
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Einführung
Historische Entwicklung
Charakteristische Eigenschaften
Materialien: Strukturen und
Eigenschaften
Materialentwicklung
Herstellungstechnologien
Anwendungsbeispiele
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W. Buckel, R. Kleiner
Supraleitung
Wiley-VCH, Weinheim, 6. Aufl., 2004; 7. Aufl., 2012
J. F. Annett
Supraleitung, Suprafluidität und Kondensate
Oldenbourg, München, 2011
P. Komarek
Hochstromanwendungen der Supraleitung
Teubner, Stuttgart, 1995
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10
P .J. Lee (Ed.), Engineering Superconductivity,
Wiley, New York, 2001
R.N. Bhattacharya, M. P. Paranthaman (Eds.), High
Temperature Superconductors, Wiley‐VCH,
Weinheim, 2010
X. G. Qiu (Ed.), High-temperature superconductors,
Woodhead, Oxford, 2011
u.v.a.m.
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2003
2013
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2015
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[ Uni Leiden ]
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1911: H. Kamerlingh Onnes und sein Assistent G.
Holst untersuchten den elektrischen Widerstand
bei sehr tiefen Temperaturen im Falle von
Quecksilber, um das Widerstandsverhalten nahe
des absoluten Nullpunktes zu untersuchen, und
entdeckten die Supraleitung (1912 - Begriff des
supraleitenden Zustandes).
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Die ersten Messungen der wichtigsten
physikalischen Eigenschaften von Supraleitern
- das sind die kritische Stromdichte , das kritische
Magnetfeld (Hc) und die Dauerströme (kein
zeitliches Abklingen) - wurden durchgeführt
in Leiden ( H. Kamerlingh Onnes).
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1912: nachdem auch die Supraleitung in Sn und
Pb gefunden wurde, baute G.J. Flim in Leiden
die erste supraleitende Spule
1913: H. K. Onnes gibt die Prognose ab, dass
supraleitende Spulen für Magneten bis zu 10 T
bald zum Einsatz kommen werden (dagegen
sprach das niedrige Hc der SL-I)
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[ A. Carrington]
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Nach dem 1. Weltkrieg verliert Leiden sein Monopol
der Helium-Verflüssigung und weltweit etabliert sich
die Supraleiter-Forschung
1916: F. Silsbee (NBS, USA) findet, dass Ic und Hc
nicht unabhängig sind
1930: W. Meissner, H. Franz (PTR, Berlin) entdecken
die Supraleitung von Nb (9,2 K)
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Typ I -Supraleiter
Innenfeld BI
1933: W. Meissner und R.
Ochsenfeld fanden, dass die
magnetische Flussdichte
(Induktion) aus dem Inneren
eines Supraleiters
herausgedrängt wird. Das heißt
im Inneren eines Supraleiters
wird die magnetische
Suszeptibilität χ= -1. Supraleiter
sind also ideale Diamagneten.
0
BC
Außenfeld BA
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[ A. Carrington]
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Ein Dauermagnet wird
auf einen Supraleiter in
einem Stickstoffbad
gelegt. Abschirmströme
werden erzeugt, die ein
Magnetfeld erzeugen,
welches den
Permanentmagneten
schweben läßt.
(http://www.fys.uio.no
/super/levitation/)
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1934/35: Shubnikov schlug vor, dass in sogenannten
Typ-II-Supraleitern der magnetische Fluss in Form von
einzelnen Flusslinien (auch Vortices, oder FlussSchläuche) beginnt oberhalb eines bestimmten
Magnetfeldes Hc1, des unteren kritischen Feldes , in den
Supraleiter einzudringen. Der Supraleiter ist dann in der
sogenannten Vortexphase, Mischphase oder ShubnikovPhase.
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mittleres Innenfeld
BI
Typ II -Supraleiter
0
BC1
BC2
Außenfeld BA
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Aus der Bohrschen
Quantisierungsbedingung
folgt für einen supraleitenden Ring
bzw. SL umschlossenen NL-Bereich (
z. B. einen Wirbelkern!)
die Flussquantisierung Φ = n Φ0
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Φ0 =
Plancksches Wirkungsquantum
2 Elementarladungen (= Ladung
des Cooperpaares )
Φ0 = 2,07 · 10-15 Vs
= 2,07 · 10-15 T · m2
= 2,07 · 10-3 V · 10-12 s = 2,07 mV · ps
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1935: Die Brüder F. und H. London fanden
phänomenologisch Zusammenhänge zwischen Strom,
elektrischem Feld und magnetischem Feld im Inneren
eines Supraleiters (London Gleichungen). Sie führten
eine Eindringtiefe des statischen Magnetfeldes in den
Supraleiter ein, die sogenannte "LondonEindringtiefe".
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1932/34: W. H. Keesom, J. A.
Kok
messen erstmalig, dass beim
Übergang in den
supraleitenden Zustand eine
unstetige Änderung der
spezifischen Wärmekapazität
erfolgt (damit stand fest, dass es
sich um einen Phasenübergang
2. Ordnung handelt).
Aluminium
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1941: G. Aschermann u.a.
entdecken die Verbindung
NbN mit Tc von 15 K oberhalb
des Tripelpunktes von
Wasserstoff, so dass erstmals
prinzipiell auf flüssiges
Helium als Kühlmittel
verzichtet werden könnte
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1946: J. G. Daunt und K.
Mendelsson fanden erste
Hinweise auf eine Energielücke
im Anregungsspektrum der
Normalleitungselektronen eines
Supraleiters.
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1950: E. Maxwell, C. A. Reynolds
zeigten das Auftreten eines
Isotopeneffektes (auch Isotopieeffekt)
als Abhängigkeit der kritischen
Temperatur Tc von der Masse M
der Isotope eines supraleitenden
Elementes
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1950: H. Fröhlich
schlug eine
Elektron-PhononWechselwirkung
als Mechanismus der
Supraleitung vor und
konnte damit den
Isotopeneffekt erklären.
[INTERNATIONAL INSTITUTE OF BIOPHYSICS ]
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1950: Durch V. L. Ginzburg und L.D.
Landau erfolgte die Entwicklung einer
Theorie der Phasenumwandlungen
zweiter Ordnung:
räumliche Änderungen eines
Ordnungsparameters in Zusammenhang
mit der sogenannten Kohärenzlänge.
Einführung des Ginzburg-Landau
Parameters .
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1954 baut G. B. Yntema (Uni
Illinois) aus Niob-Draht den
ersten supraleitenden Magneten
mit 0,71 T @ 4,2 K
1956: D. A. Buck realisiert ein
Kryotron, SL-Schalter, aus
Niobdraht - Grundbaustein
logischer Schaltungen
Kryotron
[W. Buckel]
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1956: L.N. Cooper bewies
theoretisch, dass jede anziehende
Wechselwirkung zwischen
Elektronen in gebundenen
Elektronenpaaren resultiert,
(sogenannten Cooperpaaren).
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1957: J. Bardeen, L. N. Cooper, J. R.
Schrieffer entwickelten die
mikroskopische Theorie der
Supraleitung (die BCS-Theorie).
Die Vielteilchenwechselwirkung eines
Gases aus Cooperpaaren führt zu einer
Energielücke im Anregungsspektrum
der Normalleitungselektronen
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1957: A. A. Abrikosov
berechnete eine Lösung
der GL-Gleichung - ein
regelmäßiges Gitter
einzelner Flusswirbel
(Vortex, Flussschlauch)
2003:
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1960: S. Autler (MIT) baut einen
supraleitenden Magneten mit 2,5 T @
4,2 K und nutzt eine SL-Spule zur
Erzeugung des Magnetfeldes für einen
Festkörper-Maser
1962: kommerzieller NbTi-Draht
(Westinghouse)
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1960: I. Giaever untersuchte das
Quasiteilchen-Tunneln durch eine
Barriere zwischen Normalleitern
und Supraleitern und zeigte die
Existenz der Energielücke des
Supraleiters.
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1962: B. D. Josephson zeigte
theoretisch, dass auch
Cooperpaare durch eine dünne
Barriere zwischen zwei
Supraleitern tunneln können und
sogenannte "Josephsoneffekte"
hervorrufen
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1963: S. Shapiro gelingt der indirekte
Nachweis des ac Josephsoneffektes
(Shapirostufen)
1965: D. N. Langenberg, D. J. Scalapino, B.
N. Taylor und parallel L.K. Yanson, V.
M. Svistunov, J. M. Dmitrenko gelingt
der direkte Nachweis der
Josephsonstrahlung
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45
1974: J. R. Gavaler, M. A. Janocko,
C. K. Jones erreichen mit der A15Verbindung Nb3Ge das bis dahin
höchste Tc von 23,2 K
Theoretiker „beweisen“ eine
30 K-Grenze für die Supraleitung
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1980 entdecken D. Jerome et al. den ersten
organischen Supraleiter (PF6-TMTSF mit Tc
= 0,9 K)
(TMTSF)2-PF6
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1983 erster supraleitender
Beschleunigerring am Fermi
National Accelerator Lab mit 774
Dipolmagneten (je 6 m ) und 210
Quadrupolmagneten
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1986: K. A. Müller und G.
Bednorz entdeckten oxidische
(keramische) Supraleiter
(Hochtemperatursupraleiter,
HTSL), welche sich durch sehr
hohe kritische Temperaturen
(im allgemeinen oberhalb von
30 K) auszeichneten
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[ A. Carrington ]
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1987: M. K. Wu, ... , C.
W. Chu entdecken
YBa2Cu3O7-x (YBaCuO,
YBCO; Y-123) mit einer
Sprungtemperatur Tc =
92 K, deutlich über der
Siedetemperatur des
Stickstoffs (77,2 K)
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1988:
H. Maeda et al. entdecken
Bi2Ca2Sr2Cu3O10+x (BSCCO,
Bi-2223)
mit Tc = 110 K
S.S.P. Parkin, V.Y.Lee finden
Tl2Ca2Ba2Cu3O10+x (TBCCO,
Tl-2223)
mit Tc = 125 K
[ K. Conder ]
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1991/92: R. Kleiner, P. Müller entdecken
die intrinsischen Josephsoneffekte in
den stark anisotropen HTSL
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1991: A. F. Hebbard et al.;
M. J. Rosseinsky et al. finden
Supraleitung in
alkalidotierten Fullerenen
K3C60 mit Tc = 18 K
Rb3C60 mit Tc = 28 K
[ S. Saito]
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1993: S. N. Putilin, E.V.
Antipov, M. Marezio et
al. finden das Hg-HTSLSystem
A. Schilling et al. Hg1223 mit Tc = 133 K
C. W. Chu et al. unter
Druck von 30 GPa ein Tc
von rund 162 K
[ T. Carrington]
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2001: J. Nagamatsu, N.
Nakagawa, T. Muranaka,
Y. Zanitani, J. Akimitsu
finden, dass die seit den
50er Jahren bekannte und
kommerziell erhältliche
intermetallische
Verbindung MgB2 bei
knapp 40 K supraleitend
wird
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2008 H. Hosono et al.
Tc=26 K
Geschichtete EisenArsen-Verbindungen
Verbindungen der
Stickstoffgruppe (N)
Elektronendotiert
(inzwischen auch
lochdotierte SL)
Mehrere Familien
(1111, 111, 11, 122)
La-1111
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[Johrend, Pöttgen]
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[R. Mitsuhashi et al., Science 2010]
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[arXiv 1412.0460]
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