Quarks und Leptonen

Quarks und Leptonen in der Teilchenphysik
— Alles eine Geschmacksfrage? —
Prof. Dr. Thorsten Feldmann
Antrittsvorlesung,
Siegen, 26. Januar 2012
Th. Feldmann (Uni Siegen)
Quarks und Leptonen . . .
Siegen, Januar 2012
1 / 22
Inhalt:
Etwas Lehrreiches . . .
Etwas Unterhaltsames . . .
Etwas Spannendes . . .
“Ich hoffe, für jeden
— Kollegen, Studierende, Angehörige, Freunde, . . . —
ist etwas dabei !”
Th. Feldmann (Uni Siegen)
Quarks und Leptonen . . .
Siegen, Januar 2012
2 / 22
Teilchen?
(gesehen am Siegener Giersberg)
(“nicht alles, was hinkt, ist ein Vergleich”)
Th. Feldmann (Uni Siegen)
Quarks und Leptonen . . .
Siegen, Januar 2012
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Teilchen?
Kollisionsraten am L ARGE H ADRON C OLLIDER:
∼ 100 Mio. pro Sekunde
CERN Budget 2011: ∼ 1 Milliarde CHF
⇒ 85 Millionen EUR pro Sekunde
32 CHF pro Sekunde
(Bäcker-Tarif)
(CERN-Tarif)
(gesehen am Siegener Giersberg)
(“nicht alles, was hinkt, ist ein Vergleich”)
Th. Feldmann (Uni Siegen)
Quarks und Leptonen . . .
Siegen, Januar 2012
3 / 22
Teilchen?
Kollisionsraten am L ARGE H ADRON C OLLIDER:
∼ 100 Mio. pro Sekunde
CERN Budget 2011: ∼ 1 Milliarde CHF
⇒ 85 Millionen EUR pro Sekunde
32 CHF pro Sekunde
(Bäcker-Tarif)
(CERN-Tarif)
(gesehen am Siegener Giersberg)
(“nicht alles, was hinkt, ist ein Vergleich”)
Th. Feldmann (Uni Siegen)
Quarks und Leptonen . . .
Siegen, Januar 2012
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Leptonen und Quarks
— Was bisher geschah —
Elektrisch geladene “Leptonen”:
Elektron (e − )
Entdeckung: J. J. Thomson (1897)
Myon (µ− )
Entdeckung: C. D. Anderson (1936)
Tau-Lepton (τ − )
Entdeckung: M. L. Perl et al. (1975-78)
Dazugehörige Anti-Teilchen: e + , µ+ , τ +
Th. Feldmann (Uni Siegen)
Quarks und Leptonen . . .
Siegen, Januar 2012
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Leptonen und Quarks
— Was bisher geschah —
Elektrisch neutrale “Leptonen”:
Elektron-Neutrino (νe )
Vorhersage∗ : W. Pauli (1930)
Nachweis: Cowan/Reines (1956)
Myon-Neutrino (νµ )
Entdeckung: J. Steinberger,
M. Schwartz, L. Lederman (1962)
Tau-Neutrino (ντ )
Nachweis: Donut-Experiment (2000)
Dazugehörige Anti-Teilchen: ν̄e , ν̄µ , ν̄τ
Th. Feldmann (Uni Siegen)
Quarks und Leptonen . . .
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Leptonen und Quarks
— Was bisher geschah —
um 1960:
Kernmaterie besteht aus Protonen und Neutronen
zahlreiche weitere “hadronische” Teilchen (Baryonen, Mesonen)
Quarkmodell (“eightfold way”)
M. Gell-Mann, Y. Ne’eman (1961-64)
“3 Quarks for Muster Mark”:
(up, down, strange)
Partonmodell:
J. Bjorken, R. Feynman (1969)
Quarks als elementare Teilchen
in tief-inelastischen Streuprozessen
(Friedman, Kendall, Taylor 1970)
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Quarks und Leptonen . . .
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Leptonen und Quarks
— Was bisher geschah —
“Quarks” mit elektrischer Ladung (+2/3) |e|:
Up-Quark (u)
Ein Konstituent in Proton, Neutron, Pion . . .
Charm-Quark (c)
Postuliert∗ : Glashow, Iliopoulos, Maiani (1970)
Entdeckung: B. Richter, S.C.C. Ting (1974)
Top-Quark (t)
Postuliert∗ : Kobayashi, Maskawa (1973)
Entdeckung: Tevatron@Fermilab (1995)
Dazugehörige Anti-Teilchen: ū, c̄, t̄
Th. Feldmann (Uni Siegen)
Quarks und Leptonen . . .
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4 / 22
Leptonen und Quarks
— Was bisher geschah —
“Quarks” mit elektrischer Ladung (−1/3) |e|:
Down-Quark (d)
Ein Konstituent in Proton, Neutron, Pion . . .
Strange-Quark (s)
(in Hadronen mit “strangeness”)
Bottom-Quark (b)
Postuliert∗ : Kobayashi, Maskawa (1974)
Entdeckung: Lederman et al. (1978)
Dazugehörige Anti-Teilchen: d̄, s̄, b̄
Th. Feldmann (Uni Siegen)
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Die fundamentalen Kräfte in der Teilchenphysik
Elektromagnetische Wechselwirkung:
I
I
Wirkt auf alle elektrisch geladenen Teilchen
(Coulomb-Kraft, Lorentz-Kraft).
Licht als elektromagnetische Welle
(genauso Radio, Röntgen, Mikrowellen, γ-Strahlung, . . . )
Quantentheorie → Quantenelektrodynamik (QED):
I
Austausch/Abstrahlung von masselosen “Photonen”
−→
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Die fundamentalen Kräfte in der Teilchenphysik
Schwache Wechselwirkung:
I
I
Wirkt auf alle Quarks und Leptonen (geladene und neutrale Ströme)
Induziert u.a. den β-Zerfall von Kernen
(n → pe− ν̄e bzw. d → ue− ν̄e ).
Quantentheorie:
I
I
Austausch von massiven “W ± und Z 0 -Bosonen”
Vereinheitlichung mit QED bei hohen Energien/kurzen Abständen:
Glashow-Weinberg-Salam–Modell
−→
Th. Feldmann (Uni Siegen)
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Die fundamentalen Kräfte in der Teilchenphysik
Starke Wechselwirkung:
I
I
I
I
Wirkt nur auf Quarks (und indirekt auf Hadronen)
Hält Protonen und Neutronen im Atomkern zusammen.
Induziert α-Zerfall von Atomkernen.
Bindet Quarks und Gluonen in Hadronen → Confinement.
Quantentheorie: Quantenchromodynamik (QCD)
I
I
Austausch von masselosen “Gluonen” (g)
“Asymptotische Freiheit” (verschwindende Wechselwirkungsstärke)
von Quarks und Gluonen bei hohen Energien
−→
Th. Feldmann (Uni Siegen)
(QCD–Partonmodell
Quarks und Leptonen . . .
Siegen, Januar 2012
√
)
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Die fundamentalen Kräfte in der Teilchenphysik
“Higgs-Mechanismus”:
I
Theoretische Erklärung der
Massen von Quarks, Leptonen und W , Z -Bosonen
I
I
zu verifizieren/falsifizieren am LHC
vgl. Sonderkolloquium
zum TAG DER W ELTMASCHINE
Gravitation:
I
irrelevant für Teilchenphysik (unter gewöhnlichen Bedingungen)
Fgravitation : Felmg. ' 10−36
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5 / 22
Das “Periodensystem” der Teilchenphysik
(anno 2012)
SU(3)C × SU(2)L × U(1)Y
U
∼ (3, 2)1/3
D L
ν
∼ (1, 2)−1
E L
1. Familie
u
d L
νe
e L
2. Familie
c
s L
νµ
µ L
3. Familie
t
b L
ντ
τ L
UR ∼ (3, 1)4/3
uR
cR
tR
DR ∼ (3, 1)−2/3
dR
sR
bR
ER ∼ (1, 1)−2
eR
µR
τR
Quantenzahlen (Symmetrien) bestimmen Wechselwirkungen.
Links- (L) und Rechtshändige (R) Teilchen unterschieden!
(Paritätsverletzung in der schwachen Wechselwirkung)
Th. Feldmann (Uni Siegen)
Quarks und Leptonen . . .
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Das “Periodensystem” der Teilchenphysik
(anno 2012)
SU(3)C × SU(2)L × U(1)Y
U
∼ (3, 2)1/3
D L
ν
∼ (1, 2)−1
E L
1. Familie
u
d L
νe
e L
2. Familie
c
s L
νµ
µ L
3. Familie
t
b L
ντ
τ L
UR ∼ (3, 1)4/3
uR
cR
tR
DR ∼ (3, 1)−2/3
dR
sR
bR
ER ∼ (1, 1)−2
eR
µR
τR
Quantenzahlen (Symmetrien) bestimmen Wechselwirkungen.
Links- (L) und Rechtshändige (R) Teilchen unterschieden!
(Paritätsverletzung in der schwachen Wechselwirkung)
Th. Feldmann (Uni Siegen)
Quarks und Leptonen . . .
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6 / 22
Das “Periodensystem” der Teilchenphysik
(anno 2012)
SU(3)C × SU(2)L × U(1)Y
U
∼ (3, 2)1/3
D L
ν
∼ (1, 2)−1
E L
1. Familie
u
d L
νe
e L
2. Familie
c
s L
νµ
µ L
3. Familie
t
b L
ντ
τ L
UR ∼ (3, 1)4/3
uR
cR
tR
DR ∼ (3, 1)−2/3
dR
sR
bR
ER ∼ (1, 1)−2
eR
µR
τR
Quantenzahlen (Symmetrien) bestimmen Wechselwirkungen.
Links- (L) und Rechtshändige (R) Teilchen unterschieden!
(Paritätsverletzung in der schwachen Wechselwirkung)
Th. Feldmann (Uni Siegen)
Quarks und Leptonen . . .
Siegen, Januar 2012
6 / 22
Das “Periodensystem” der Teilchenphysik
(anno 2012)
SU(3)C × SU(2)L × U(1)Y
U
∼ (3, 2)1/3
D L
ν
∼ (1, 2)−1
E L
1. Familie
u
d L
νe
e L
2. Familie
c
s L
νµ
µ L
3. Familie
t
b L
ντ
τ L
UR ∼ (3, 1)4/3
uR
cR
tR
DR ∼ (3, 1)−2/3
dR
sR
bR
ER ∼ (1, 1)−2
eR
µR
τR
Quantenzahlen (Symmetrien) bestimmen Wechselwirkungen.
Links- (L) und Rechtshändige (R) Teilchen unterschieden!
(Paritätsverletzung in der schwachen Wechselwirkung)
Th. Feldmann (Uni Siegen)
Quarks und Leptonen . . .
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6 / 22
Zwischenfazit:
Th. Feldmann (Uni Siegen)
Quarks und Leptonen . . .
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7 / 22
Zwischenfazit:
Experimentelle Beobachtung
Materie, Kräfte & Symmetrien
Th. Feldmann (Uni Siegen)
Quarks und Leptonen . . .
Siegen, Januar 2012
7 / 22
Zwischenfazit:
Experimentelle Beobachtung
Materie, Kräfte & Symmetrien
Quantenmechanik & Spezielle Relativitätstheorie
Th. Feldmann (Uni Siegen)
Quarks und Leptonen . . .
Siegen, Januar 2012
7 / 22
Zwischenfazit:
Experimentelle Beobachtung
Materie, Kräfte & Symmetrien
Quantenfeldtheorie
6
6
Quantenmechanik & Spezielle Relativitätstheorie
Th. Feldmann (Uni Siegen)
Quarks und Leptonen . . .
Siegen, Januar 2012
7 / 22
Zwischenfazit:
Experimentelle Beobachtung
Materie, Kräfte & Symmetrien
AU
Das Standardmodell
AA
K
Quantenfeldtheorie
6
6
Quantenmechanik & Spezielle Relativitätstheorie
Th. Feldmann (Uni Siegen)
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7 / 22
Teilchenphysik kompakt:
1422 Seiten mit Tabellen, Abbildungen, Erklärungen
[online: http://pdg.lbl.gov/]
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Siegen, Januar 2012
8 / 22
“Flavour-”Physik
(am Beispiel der Quarks)
u
c
t
d
s
b
lW
±
Ohne Higgs-Mechanismus (o.ä.):
I
vollständige Symmetrie zwischen allen Quarksorten (“Flavours”)
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9 / 22
“Flavour-”Physik
(am Beispiel der Quarks)
u
c
t
d
s
b
lW
±
Quarks koppeln mit verschiedener Stärke an Higgs-Feld:
I
I
I
I
Verschiedene Massen: mu ∼ md ms mc mb mt
Verschiedene Kopplungsstärke an W ± -Bosonen (CKM-Mechanismus)
Symmetrie zwischen Quarks und Anti-Quarks (CP) gebrochen!
Aber: Keine flavour-ändernden neutralen Ströme!
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Test des CKM-Mechanismus im SM
Flavour-ändernde Kopplungen → (unitäre) Mischungsmatrix:

Cabibbo-Kobayashi-Maskawa:
VCKM
Vud
=  Vcd
Vtd
Vus
Vcs
Vts

Vub
Vcb 
Vtb
√
CKM-Mechanismus experimentell bestätigt.
(insbesondere durch Experimente an sog. “B-Fabriken” und am Tevatron@Fermilab)
2/3 Nobelpreis für Kobayashi/Maskawa, 2008
Wichtige Resultate:
!
CKM-Elemente hierarchisch angeordnet:
|VCKM | ∼
CP-Verletzung im SM-Quarksektor zu klein, um
Teilchen-Antiteilchen–Asymmetrie im Universum zu erklären.
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Status des CKM-Fits
"Unitaritäts-Dreieck"
p
V V∗ ρ̄2 + η̄ 2 = Vud Vub
∗ cd cb
p
V V∗ (1 − ρ̄)2 + η̄ 2 = V td Vtb∗ cd cb
K 0 − K̄ 0 –Mischung
CP-Asymmetrie in B → J/ψKs
b → c`ν und b → u`ν Zerfälle
(auch B → τ ντ )
Bs0 − B̄s0 und Bd0 − B̄d0 Mischung
B → DK Zerfälle
B → ππ etc.
[http://ckmfitter.in2ps3.fr]
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Flavour-Physik im Lepton-Sektor
Das Standardmodell sieht keine rechtshändigen Neutrinos vor:
I Neutrinos sind im SM strikt masselos.
I Leptonflavour ist erhalten.
I Massenhierarchie für geladene Leptonen: m m m
e
µ
τ
Experimente zu Neutrino-Oszillationen (solar, atmosphärisch, Reaktor):
I Neutrinos haben doch (winzige) Masse !
I (PMNS) Mischungsmatrix im Leptonsektor
(mit teilweise großen Mischungswinkeln)
Minimale Erweiterung des Standardmodells:
I Neutrinomassen und -mischung
(“See-Saw”–Mechanismus)
I Flavour-Übergänge für geladene Leptonen unmessbar klein.
z.B. Verzweigungsverhältnis für µ− → e− γ:
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Quarks und Leptonen . . .
∼ 10−54
< 10−11(13)
(SM+)
(Exp.)
Siegen, Januar 2012
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Experimentelle Schranken an
Lepton-Flavour–Verletzung
aus [A. Hoecker, arXiv:1201.5093]
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Quarks und Leptonen . . .
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13 / 22
Offene Fragen im SM — Neue Physik?
Exp. Bestätigung des Higgs-Mechanismus !?
Ursprung der Massen-Hierarchien für Quarks und Leptonen?
Ursprung der unterschiedlichen Mischungsmatrizen ?
Fundamentaler Ursprung der Neutrino-Massen ?
Warum gibt es genau 3 Familien ?
Was ist die Natur der sog. “Dunklen Materie” im Universum?
Teilchen-Antiteilchen–Asymmetrie im Universum (quantitativ) ?
...
Mögliche Erweiterungen des SM:
mehr als 3 Familien?
→ τ 0 , ντ0 , t 0 , b0
Supersymmetrie
→ Squarks und Sleptonen (u.a.)
mehr Raumzeit-Dimensionen
→ “Kaluza-Klein”-Anregungen
...
Th. Feldmann (Uni Siegen)
Quarks und Leptonen . . .
Siegen, Januar 2012
14 / 22
Aktuelle theoretische Forschung in der Flavourphysik
(Uni Siegen und anderswo)
Starke Wechselwirkung in hadronischen Flavour-Übergängen:
I
I
Eigenschaften von hadronischen Formfaktoren etc.
nicht-störungstheoretische Methoden und “Quark-Hadron–Dualität”
Systematische QCD-Näherungsmethoden / Effektive Feldtheorien:
I
I
“Heavy-Quark Effective Theory” (HQET)
“Soft-Collinear Effective Theory” (SCET)
Phänomenologische Interpretation der Daten (SM oder NP?):
I
I
I
I
“Nicht-leptonische” B-Meson–Zerfälle
“Semi-leptonische” und “radiative“ b-Hadron–Zerfälle
D-Meson–Zerfälle
Leptonflavour ändernde Übergänge
Flavour-Effekte von “Neuer Physik”
I
I
I
I
Das Prinzip der minimalen Flavour-Verletzung (MFV)
Dynamisch gebrochene Flavoursymmetrien
Modelle mit 4 Familien von Quarks und Leptonen
...
Th. Feldmann (Uni Siegen)
Quarks und Leptonen . . .
Siegen, Januar 2012
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Beispiel: Seltener Zerfall B → K ∗ µ+ µ−
u.a.
[P. Koppenburg, LHCB-Talk-2011-178]
• Vorwärts-Rückwärts–Asymmetrie (AFB ) der Myonen
als Funktion ihrer invarianten Masse q 2 .
• Gute Übereinstimmung mit theoretischen Vorhersagen im SM
(hadronische Unsicherheiten heben sich zum großen Teil auf)
[Ali et al., Phys.Rev. D61 (2000)],
[Beneke, TF, Seidel, Nucl.Phys. B612 (2001), Eur.Phys.J. C41 (2005)],
Update: [Bobeth et al., arXiv:1105.0376]
Th. Feldmann (Uni Siegen)
Quarks und Leptonen . . .
Siegen, Januar 2012
16 / 22
Beispiel: Seltene Zerfälle Bs → µ+ µ− und Bd → µ+ µ−
Annahme: Neue schwere Quarks und Leptonen
mit Massen ∼ O(300 − 600 GeV).
Neue Mischungswinkel und CP-Phasen
[Buras/Duling/TF/Heidsieck/Promberger, JHEP 1009 (2010) 106] u.a.
andere NP-Modelle (Abb. D. Straub)
SM mit 4 Familien (anno 2010)
Neueste Schranken an Verzweigungsverhältnisse von LHCb:
+ −
−8
+ −
−9
Br(Bs → µ µ ) < 1.2(1.4) · 10
Br(Bd → µ µ ) < 2.6(3.2) · 10
Th. Feldmann (Uni Siegen)
Quarks und Leptonen . . .
[arxiv:1112.1600]
@ 90%(95%) CL
@ 90%(95%) CL
Siegen, Januar 2012
17 / 22
Beispiel: Seltene Zerfälle Bs → µ+ µ− und Bd → µ+ µ−
Annahme: Neue schwere Quarks und Leptonen
mit Massen ∼ O(300 − 600 GeV).
Neue Mischungswinkel und CP-Phasen
[Buras/Duling/TF/Heidsieck/Promberger, JHEP 1009 (2010) 106] u.a.
andere NP-Modelle (Abb. D. Straub)
SM mit 4 Familien (anno 2010)
Neueste Schranken an Verzweigungsverhältnisse von LHCb:
+ −
−8
+ −
−9
Br(Bs → µ µ ) < 1.2(1.4) · 10
Br(Bd → µ µ ) < 2.6(3.2) · 10
Th. Feldmann (Uni Siegen)
Quarks und Leptonen . . .
[arxiv:1112.1600]
@ 90%(95%) CL
@ 90%(95%) CL
Siegen, Januar 2012
17 / 22
Beispiel: Seltene Zerfälle Bs → µ+ µ− und Bd → µ+ µ−
Annahme: Neue schwere Quarks und Leptonen
mit Massen ∼ O(300 − 600 GeV).
Neue Mischungswinkel und CP-Phasen
[Buras/Duling/TF/Heidsieck/Promberger, JHEP 1009 (2010) 106] u.a.
andere NP-Modelle (Abb. D. Straub)
SM mit 4 Familien (anno 2010)
Neueste Schranken an Verzweigungsverhältnisse von LHCb:
+ −
−8
+ −
−9
Br(Bs → µ µ ) < 1.2(1.4) · 10
Br(Bd → µ µ ) < 2.6(3.2) · 10
Th. Feldmann (Uni Siegen)
Quarks und Leptonen . . .
[arxiv:1112.1600]
@ 90%(95%) CL
@ 90%(95%) CL
Siegen, Januar 2012
17 / 22
Beispiel: Radiative LFV Zerfälle im SM mit 4 Familien
τ → µγ vs. τ → eγ:
Beitrag von ν4 zu µ → eγ:
µ
e
+
νi
W
W
µ
+
e
W
νi
γ
γ
(analog für τ → µγ, τ → eγ)
(Parameter-Scan für Masse und Mischung von ν4 )
Vorhersage für jeden einzelnen Kanal
in naher Zukunft experimentell erreichbar.
Aber jeweils nur für einen der beiden Kanäle.
[aus: Buras/Duling/TF/Heidsieck/Promberger, JHEP 1009 (2010) 104]
Th. Feldmann (Uni Siegen)
Quarks und Leptonen . . .
Siegen, Januar 2012
18 / 22
Beispiel: CP-Asymmetrie in D 0 → π + π − , K + K −
← LHCb aktuell!
[arXiv:1112.0938]
Γ[D 0 →K + K − ]−Γ[D̄ 0 →K + K − ]
Γ[D 0 →π + π − ]−Γ[D̄ 0 →π + π − ]
dir
∆aCP
≡ Γ[D 0 →K + K − ]+Γ[D̄ 0 →K + K − ] − Γ[D 0 →π+ π− ]+Γ[D̄ 0 →π+ π− ]
'
∓ fstrong (QCD)
|
{z
}
'5?
Th. Feldmann (Uni Siegen)
·
fweak (CKM)
|
{z
}
' 0.001
(SM)
Quarks und Leptonen . . .
Siegen, Januar 2012
19 / 22
Beispiel: CP-Asymmetrie in D 0 → π + π − , K + K −
← LHCb aktuell!
[arXiv:1112.0938]
Γ[D 0 →K + K − ]−Γ[D̄ 0 →K + K − ]
Γ[D 0 →π + π − ]−Γ[D̄ 0 →π + π − ]
dir
∆aCP
≡ Γ[D 0 →K + K − ]+Γ[D̄ 0 →K + K − ] − Γ[D 0 →π+ π− ]+Γ[D̄ 0 →π+ π− ]
'
∓ fstrong (QCD)
|
{z
}
∼1
Th. Feldmann (Uni Siegen)
·
fweak (CKM)
|
{z
}
' 0.005 ?
(NP)
Quarks und Leptonen . . .
Siegen, Januar 2012
19 / 22
Fazit nach LHC, Super-B, . . . ?
Experimentelle Beobachtung
Materie, Kräfte & Symmetrien
AU
Das Standardmodell
AA
K
Quantenfeldtheorie
6
Quantenmechanik
Th. Feldmann (Uni Siegen)
6
&
Spezielle Relativitätstheorie
Quarks und Leptonen . . .
Siegen, Januar 2012
20 / 22
Fazit nach LHC, Super-B, . . . ?
Experimentelle Beobachtung PP
P
Neue Teilchen/Kräfte ?
Materie, Kräfte & Symmetrien
)
AU
Das NEUE Standardmodell
AA
K
Quantenfeldtheorie
6
Quantenmechanik
Th. Feldmann (Uni Siegen)
P
q
P
HH
Y
H
H
Neue Konzepte ?
6
&
Spezielle Relativitätstheorie
Quarks und Leptonen . . .
Siegen, Januar 2012
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Zusammenfassung
Quarks und Leptonen in der Teilchenphysik
Quarks und Leptonen als fundamentale Bausteine der Materie.
Massen, sowie Kopplungen VUD als freie Parameter.
(aus Higgs-Mechanismus, ansonsten theoretisch unerklärt!)
CKM-Parameter präzise vermessen
√ (u.a. B-Fabriken),
im Einklang mit Standardmodell.
LHC(b) liefert auch hervorragende Daten zur Flavourphysik !
(−→ Super-B-Fabriken . . . )
Effekte von möglicher “Neuer Physik”
in seltenen Zerfällen von Quarks und Leptonen ?!
(← direkte Suche am LHC)
— Alles eine Geschmacksfrage? —
Th. Feldmann (Uni Siegen)
Quarks und Leptonen . . .
Siegen, Januar 2012
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Zusammenfassung
Quarks und Leptonen in der Teilchenphysik
(gesehen in Cambridge)
— Alles eine Frage von “Flavour” ! —
Th. Feldmann (Uni Siegen)
Quarks und Leptonen . . .
Siegen, Januar 2012
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Danksagung
Mein Dank gilt:
Allen Mitgliedern von TP1 für eine exzellente wissenschaftliche
und kollegiale Forschungsumgebung.
Daniela Lehmann und Sven Faller für die Hilfe bei der
Organisation des Nachkolloquiums.
Den Kollaborateuren bei diversen Forschungsprojekten für ihren
Enthusiasmus, Beharrlichkeit und zahlreiche spannende Ideen.
Den Studierenden und Promovierenden für ihre physikalische
Neugier und kritisches Hinterfragen.
Und ganz besonders:
Meiner Frau, Miyuki, für die Gelassenheit und Geduld gegenüber
den Eigenheiten eines theoretischen Physikers.
Th. Feldmann (Uni Siegen)
Quarks und Leptonen . . .
Siegen, Januar 2012
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