r - CCP14

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Strömung realer Flüssigkeiten
Laminare Strömung
Herleitung des Hagen-Poiseuilleschen Gesetzes
Stokessches Gesetz
Strömung in einem Rohr
Druckkraft
r
Reibungskraft
l
Die Druckkraft ist im Gleichgewicht mit der Reibungskraft
Parabelförmiges Geschwindigkeitsprofil im Rohr
p1
r
p2
dr
Zur Herleitung: Die Reibungskraft der Mantelfläche bei Bewegung des
Zylinderrings aus Flüssigkeit mit Geschwindigkeit v ist gleich der Druckkraft
auf die Stirn-Fläche des Rings (vgl. http://www.unituebingen.de/uni/pki/skripten/mechanik.html Abschnitt Hydro- u.
Aerodynamik…)
Das Hagen-Poiseuillesche Gesetz
Einheit
dV
I
dt
   p1  p 2  4
I
R
8   l
1
m3/s
1 m3/s
Definition der
Volumenstromstärke
Die
Volumenstromstärke in
einem Rohr nimmt mit
der vierten Potenz des
Radius zu
Kräfte bei laminarer Strömung
Einheit
dv
F   A
dr
1N
Reibungskraft bei laminarer
Strömung
F    r 2   p1  p2 
1N
Druckkraft auf die
Deckfläche des Zylinders
mit Radius r·
A  2   r  l
1 m2
Fläche des Zylindermantels
der Länge l
Die Druckkraft überwindet die Reibungskraft zwischen
dem Zylindermantel und dessen Nachbarschicht
Ansatz: In jedem Ring ist die Reibungs- gleich der
Druckkraft
dv
  2    r  l     r 2   p1  p2 
dr
p1  p2
dv  
 r  dr
2   l
1N
Die Reibungs- ist
entgegengesetzt gleich
der Druckkraft
Differentialgleichung für
1 m/s
v, r
p1  p2
Integration von innen
dv



r

dr
v i 0 2   l i i 1 m/s nach außen
0
v(r )
r
p1  p2 2
v(r )  v0  
r
4   l
p1  p 2
v0 
 R2
4   l
1 m/s
Geschwindigkeit mit
Integrationskonstante v0
Die Integrations1 m/s konstante folgt aus der
Bedingung v(R) = 0
Geschwindigkeitsprofil im Rohr bei Strömung mit
viskoser Reibung
p1  p2 2 2
v(r ) 
(R  r )
4   l
p1
R
r
dr
Parabelförmiges
1 m/s
Geschwindigkeitsprofil
p2
Berechnung der Volumenstromstärke
dV
I
dt
dV  2    r  dr  v(r )  dt
1
m3/s
1 m3
Definition der
Volumenstromstärke
Fluss durch einen Kreisring
mit Radius r und Dicke dr
in der Zeit dt
I Kreisring  2    r  v(r )  dr 1 m3/s Volumenstromstärke durch
den Kreisring
Integration der Volumenstromstärke
R
I   2    r  v(r )  dr
0
p1  p 2
I  2  
4   l
R
R 2

3
   R  r  dr   r  dr 
0
0

   p1  p 2  4
I
R
8   l
1 m3/s
Integration über
den Radius
Die
1 m3/s Geschwindigkeit
eingesetzt
Volumen1 m3/s stromstärke im
Rohr
• Die Volumenstromstärke im Rohr nimmt mit der vierten
Potenz des Radius zu
Vergleich mit dem Fluss von elektrischem Strom
U1
U2
Fläche A
l
Elektrischer Strom I
Strom nach dem Ohmschen Gesetz
Einheit
U
I
R
1A
Ohmsches Gesetz
l
R 
A
1Ω
Widerstand
ρ
1 Ωm
Spezifischer Widerstand
l
1m
Länge des Leiterstücks
A
1 m2
Querschnittsfläche
1A
Strom durch ein
Leiterstück
U1  U 2
2
I
 r
 l
Vergleich zwischen elektrischen und Materie
„Strömen“
Einheit
U1  U 2
I
  R2
 l
   p1  p 2  4
I
R
8   l
1
1A
Elektrischer Strom nach
dem Ohmsches Gesetz
m3/s
Strom eines viskosen
Mediums
Analogie:
• Spannung und Druck
• Spezifischer Widerstand und Viskosität
Unterschied:
• Beim elektrischen Strom ist in einem zylindrischen Draht
die Geschwindigkeit der Ladungsträger über den ganzen
Quereschnitt konstant, es gibt kein parabelförmiges Profil
• Folge: Elektrischer Stromfluss steigt mit R2, nicht mit R4
Zusammenfassung
Das Hagen-Poiseuillesche Gesetz beschreibt die
laminare Strömung viskoser Medien in Rohren
• Das Geschwindigkeitsprofil ist parabelförmig
• Die Volumenstromstärke ist proportional zur
vierten Potenz des Radius
– Im Gegensatz zum elektrischen Stromfluss, der mit r2
zunimmt
finis
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