Polytrope Zustandsänderung Sowohl isotherme als auch isentrope Zustandsänderungen werden in Maschinen nie streng erreicht. Reale Kompressions- und Expansionsprozesse lassen sich aber oft recht gut durch allgemeine Hyperbeln darstellen, deren Exponent zwar n ≠ κ ist, im Verlauf der Zustandsänderung aber als konstant angesehen werden kann. pv n = p1v1n = p2 v2 n = konst. (2.65) Die bisher betrachteten Zustandsänderungen können also auch als Sonderfälle der polytropen Zustandsänderung mit dem entsprechenden Wert für n angesehen werden: Isobare Zustandsänderung pv 0 = konst. n=0 Isochore Zustandsänderung pv ∞ = konst. n=∞ Isotherme Zustandsänderung pv1 = konst. pvκ = konst. n =1 n =κ Isentrope Zustandsänderung 18.11.2009 Micha Löffler / Michael Rausch Seite 1 Polytrope Zustandsänderung Betrachtung der Steigungen im p,V-Diagramm: pv = const. ⇒ n p=v −n ⋅ const. ⇒ isobar n=0 dp / dv = 0 isochor n=∞ dp / dv → ∞ n =1 n =κ dp / dv = − p / v isotherm isentrop dp const. pv n p = − n n +1 = − n n +1 = − n dv v v v p n<0 dp / dv = −κ p / v polytrop mit 1 < n < κ ⇒ zwischen isotherm und isentrop polytrop mit n > κ ⇒ zwischen isentrop und isochor n = 0 (Isobare) n=∞ (Isochore) κ< n<∞ n = 1 (Isotherme) 1<n<κ n = κ (Isentrope) V polytrop mit n < 0 ⇒ dp / dv > 0 18.11.2009 Micha Löffler / Michael Rausch Seite 2 Polytrope Zustandsänderung Bei uns verwendeter Spezialfall: reversibel polytroper Prozess: Es wird gleichzeitig reversibel Arbeit verrichtet und Wärme übertragen. Interpretation der Zustandsänderungen für Expansionsprozesse: n=κ: kein Wärmeübergang (rev. ad.) n>κ: Wärmeabfuhr (p fällt steiler ab als rev. ad. bzw. isentrop) n<κ: Wärmezufuhr p n<0 dV > 0 n = 0 (Isobare) 1 < n < κ : p fällt weniger als isentrop 18.11.2009 κ< n<∞ n = 1 (Isotherme) 1<n<κ n = κ (Isentrope) V n=1: Es wird soviel Wärme zugeführt, dass ZÄ trotz Arbeitsverrichtung isotherm ist n<1: Es wird mehr Wärme zugeführt als Arbeit verrichtet ⇒ T steigt n<0: Es wird soviel Wärme zugeführt, dass trotz Arbeitsverrichtung sowohl Temperatur als auch Druck ansteigen (wie Aufgabe B03!) Micha Löffler / Michael Rausch n=∞ (Isochore) Seite 3 Polytrope Zustandsänderung Bei uns verwendeter Spezialfall: reversibel polytroper Prozess: Es wird gleichzeitig reversibel Arbeit verrichtet und Wärme übertragen. Interpretation der Zustandsänderungen für Kompressionsprozesse: n=κ: kein Wärmeübergang (rev. ad.) n>κ: Wärmezufuhr (p steigt steiler an als rev. ad. bzw. isentrop) n<κ: Wärmeabfuhr p n<0 dV < 0 n = 0 (Isobare) 1 < n < κ : p steigt weniger als isentrop 18.11.2009 κ< n<∞ n = 1 (Isotherme) 1<n<κ n = κ (Isentrope) V n=1: Es wird soviel Wärme abgeführt, dass ZÄ trotz Arbeitsaufnahme isotherm ist n<1: Es wird mehr Wärme abgeführt als Arbeit aufgenommen ⇒ T sinkt n<0: Es wird soviel Wärme abgeführt, dass trotz Arbeitsaufnahme sowohl Temperatur als auch Druck abnehmen Micha Löffler / Michael Rausch n=∞ (Isochore) Seite 4 Polytrope Zustandsänderung Welche Arten von Verdichtungs- und Entspannungsprozessen lassen sich in der Praxis realisieren? z Isotherme Zustandsänderungen sind nur theoretisch und in sehr langsamen Prozessen realisierbar. z Bei sehr schnellen Zustandsänderungen lässt sich annähernd ein adiabater Verlauf erreichen. Welche Prozesse sind technisch besonders relevant? z Kompression im Verdichter: Idealfall ist isotherm. ( n = 1) z Expansion in der Turbine: Idealfall ist reversibel adiabat. ( n = κ ) 18.11.2009 Micha Löffler / Michael Rausch Seite 5 Polytrope Zustandsänderung In der Praxis ist man leider immer von dem Idealprozess entfernt: z Bei der Kompression lässt sich die Isotherme nicht verwirklichen, weil sich die Temperatur durch die Kompression erhöht und sich dies durch die simultane Wärmeabfuhr nicht vollständig ausgleichen lässt. Außerdem Irreversibilitäten im Fluid ⇒ n > 1 z Bei der Expansion in einer Turbine wird immer ein Teil der Arbeit dissipiert, wenn der Prozess adiabat verläuft ⇒ n < κ Deswegen ist oft der Bereich 1 < n < κ technisch interessant. Auch Prozesse mit Irreversibilitäten (Reibung) lassen sich durch eine polytrope Zustandsänderung beschreiben. ( wt12 s )rev. pol . Polytrope Verdichtung, Wirkungsgrad: η pol .,V = ≤1 (3.53) wt12 Polytrope Expansion, Wirkungsgrad: Achtung: 18.11.2009 η pol .,T = wt12 ( wt12 s )rev. pol . ≤1 (3.54) Hierbei lassen sich die Arbeiten nicht im h,s-Diagramm veranschaulichen (vertikale Strecken beinhalten auch q12). Micha Löffler / Michael Rausch Seite 6 Polytrope Zustandsänderung Zusammenfassung: Um einen realen, mit Volumenänderungsarbeit verbundenen Prozess näherungsweise zu berechnen, haben wir folgende Möglichkeiten: z der Prozess entspricht näherungsweise einer einfachen Zustandsänderung: Î isobar, isotherm, reversibel adiabat z der Prozess ist näherungsweise adiabat, aber irreversibel: Î Konzept des isentropen Wirkungsgrades (Skript, Kap. 3.6.4.1) z der Prozess ist zusätzlich mit Wärmeübertragung gekoppelt: Î reversibel polytrope Zustandsänderung z der Prozess ist mit Wärmeübertragung verbunden und stark irreversibel: Î polytroper Wirkungsgrad. Dazu aber weitere Angaben (Messwerte, etc.) nötig. 18.11.2009 Micha Löffler / Michael Rausch Seite 7