Modelle zur Beschreibung von Schwellwertphänomenen in Nervenmembranen Fitzhugh-Nagumo-Gleichungen Katrin Schmietendorf Vortrag im Rahmen der Veranstaltung Numerische Methoden für Dynamische Systeme SoSe 2008 Katrin Schmietendorf Fitzhugh-Nagumo 25. Juni 2008 Aufbau und Funktionsweise von Neuronen Aufbau einer Nervenzelle Neuron: auf Erregungsleitung spezialisierte Zelle Dendriten: Empfang von Signalen anderer Nervenzellen, Kontakt über Synapsen Abbildung: Aufbau einer Nervenzelle Katrin Schmietendorf Axon: Übertragung des Signals an Synapsen → andere Zellen, einige µm bis 1m Länge Fitzhugh-Nagumo 25. Juni 2008 Aufbau und Funktionsweise von Neuronen Zur Funktionsweise einer Nervenzelle Zelle hält über Zellmembran elektr. Spannungsdifferenz aufrecht, Ruhezustand: Membranaußenseite (+), -innenseite (-) Reiz oberhalb eines bestimmten Schwellwertes → Umkehrung der Spannung, sog. Aktionspotential (∼ 100mV, ∼ 1ms) Alles-oder-nichts-Verhalten Ladungstransport via Ionenströmen (Na+ , K+ , Cl− , ...) Katrin Schmietendorf Fitzhugh-Nagumo 25. Juni 2008 Aufbau und Funktionsweise von Neuronen Das Hodgkin-Huxley-Modell Das Hodgkin-Huxley-Modell Alan Lloyd Hogkin, Andrew Fielding Huxley 1952 zentrales Modell der Neurophysiologie Basis: Experimente am Riesenaxon des Tintenfisches Abbildung: Tintenfisch [1] 1963 NP für Medizin Elektrisches Modell, Kabelmodell Ionenströme werden durch Membranpotential bestimmt (Ionenkanäle) Modellation der Ströme mithilfe spannungsabhängiger Membranwiderstände Membrankapazität ∼ Kondensator Katrin Schmietendorf Fitzhugh-Nagumo 25. Juni 2008 Aufbau und Funktionsweise von Neuronen Das Hodgkin-Huxley-Modell Hodgkin-Huxley-Gleichungen I = C V̇ + gNa m3 h(V + 115) + gK n4 (V − 12) + gL (V + 10, 5989) ṁ = (1 − m)αm (V ) − mβm (V ) ḣ = (1 − h)αh (V ) − hβh (V ) ṅ = (1 − n)αn (V ) − nβn (V ) V: Membranpotentialdifferenz I: Membranstromdichte C: Membrankapazität m, h: Natriumaktivität bzw. Inaktivität n: Kaliumaktivität gi : elektr. Leitfähigkeiten α, β: empirisch bestimmte Funktionen Katrin Schmietendorf Fitzhugh-Nagumo 25. Juni 2008 Das BVP-Modell Das BVP- oder Fitzhugh-Nagumo-Modell vereinfachte Version des HH-Modells: Van-der-Pol-Oszillator: ẍ + c(x 2 − 1)ẋ + x = 0 , c>0 mithilfe Liénards-Transformation y= x3 ẋ + −x c 3 folgt ẋ = c(y + x − Katrin Schmietendorf x3 ) 3 Fitzhugh-Nagumo ẏ = − x c 25. Juni 2008 Das BVP-Modell BVP-Modell ẋ = c(y + x − x3 + z) 3 1 ẏ = − (x − a + by ) c 1 − 23 b < a < 1, 0 < b < 1, b < c 2 x,y: Aktivität/Renitenz z: Reizintensität ∼ I (HH-Glg.en) BVP-Modell: zwei Zustandsvariablen x,y anstelle von V,m,n,h im HH-Modell → Verhalten im Phasenraum darstellbar repräsentiert Klasse von nichtlinearen Systemen, welche anregbares, oszillatorisches Verhalten und Schwellwertphänomene zeigen können → Verständnis des HH-Modells Katrin Schmietendorf Fitzhugh-Nagumo 25. Juni 2008 Das BVP-Modell Phasenraumdiagramm des BVP-Modells Abbildung: x-y-Phasenraumdiagramm BVP-Modell Zustände im (x,y)-Phasenraum = physiologische Zustände einer Nervmembran Katrin Schmietendorf Fitzhugh-Nagumo 25. Juni 2008 Das BVP-Modell x- und y-Nullklinen: aus ẋ = 0 bzw. ẏ = 0 folgt: y = −x + x3 −z 3 ; y= a−x b Schnittpunkt der Nullklinen → stabiler Ruhepunkt P(1,2;-0,625) Analysemethode: Betrachtung zweier Subsysteme y verändert sich im Vergleich zu x wesentlich langsamer y konstant gehalten → reduziertes System mit einer Zustandsvariablen x Phasenlinie durch Ruhepunkt: drei Schnittpunkte mit x-Nullkline rechts: stabiler Ruhepunkt P Mitte: instabil → Schwellwertphänomen links: stabiler angeregter Punkt Katrin Schmietendorf Fitzhugh-Nagumo 25. Juni 2008 Das BVP-Modell QTP-(quasi threshold phenomena)Separatrix:, Phasenpunkt wandert weder zu Activ noch direkt zu P, benachbarte Pfade divergieren ∧ Anregung = Verschieben des Phasenpunktes über die Separatrix von rechts nach links (kathodischer Schock) Absolutely Refractory: Phasenpunkt über Separatrix → Überqueren unmöglich Relatively Refractory: benötigter Reiz z größer als für P Enhanced/Depressed: → benötigtes z kleiner/größer als für P Katrin Schmietendorf Fitzhugh-Nagumo 25. Juni 2008 Das BVP-Modell Abbildung: x-y-Phasenraumdiagramm BVP-Modell Katrin Schmietendorf Fitzhugh-Nagumo 25. Juni 2008 Das BVP-Modell Zum Programm Zum Programm Verfahren: Finite Differenzen ẋ = x3 xi+1 − xi = c(yi + xi − i + zi ) ∆t 3 ⇒ xi+1 = xi + ∆tc(xi + yi − xi3 + zi ) 3 entsprechend: ∆t (xi − a + byi ) c Grund: später Erweiterung der BVP-Gleichungen yi+1 = yi − Katrin Schmietendorf Fitzhugh-Nagumo 25. Juni 2008 Das BVP-Modell Zum Programm Spezialfall: Van-der-Pol-Oszillator 2 1.5 1 0.5 y a=0.7 b=0.8 c=3 x(0)=0.5 y(0)=-11/24 0 -2.5 -2 -1.5 -1 -0.5 0 0.5 1 1.5 2 2.5 -0.5 -1 -1.5 -2 x Abbildung: x-y-Phasendiagramm; a=b=z=0, c=1,5 Katrin Schmietendorf Fitzhugh-Nagumo 25. Juni 2008 Das BVP-Modell Zum Programm Spezialfall: Van-der-Pol-Oszillator 3 x(t) 2 x(t) 1 0 0 5 10 15 20 25 -1 -2 -3 t Abbildung: x(t)-Diagramm; a=b=z=0, c=1,5 Katrin Schmietendorf Fitzhugh-Nagumo 25. Juni 2008 Das BVP-Modell Zum Programm Aktionspotenzial 1 0.5 a=0.7 b=0.8 c=3 y x(0)=-0.6 y(0)=-0.625 0 -2 -1.5 -1 -0.5 0 0.5 1 1.5 2 2.5 -0.5 -1 x Abbildung: x-y-Phasendiagramm a=0,8 b=0,7 c=3 x(0)=-0,6 y(0)=-0,625 Katrin Schmietendorf Fitzhugh-Nagumo 25. Juni 2008 Das BVP-Modell Zum Programm Abbildung: x-y-Phasenraumdiagramm BVP-Modell Katrin Schmietendorf Fitzhugh-Nagumo 25. Juni 2008 Das BVP-Modell Zum Programm Aktionspotenzial x(t) y(t) 2 1.5 1 x(t), y(t) 0.5 0 0 5 10 15 20 -0.5 -1 a=0.7 b=0.8 c=3 x(0)=-0.6 y(0)=-0,625 -1.5 -2 t Abbildung: x(t),y(t)-Diagramm a=0,8 b=0,7 c=3 x(0)=-0,6 y(0)=-0,625 Katrin Schmietendorf Fitzhugh-Nagumo 25. Juni 2008 Das BVP-Modell Zum Programm Anregung unterhalb des Schwellwertes 1 0.5 a=0.7 b=0.8 c=3 y x(0)=0.9 y(0)=-0,625 0 -1.5 -1 -0.5 0 0.5 1 1.5 2 2.5 -0.5 -1 x Abbildung: x-y-Phasendiagramm a=0,8 b=0,7 c=3 x(0)=0,9 y(0)=-0,625 Katrin Schmietendorf Fitzhugh-Nagumo 25. Juni 2008 Das BVP-Modell Zum Programm Abbildung: x-y-Phasenraumdiagramm BVP-Modell Katrin Schmietendorf Fitzhugh-Nagumo 25. Juni 2008 Das BVP-Modell Zum Programm Anregung unterhalb des Schwellwertes x(t) y(t) 2 1.5 1 x(t), y(t) 0.5 0 0 5 10 15 20 -0.5 -1 a=0.7 b=0.8 c=3 x(0)=0.9 y(0)=-0,625 -1.5 -2 t Abbildung: x(t),y(t)-Diagramm a=0,8 b=0,7 c=3 x(0)=0,9 y(0)=-0,625 Katrin Schmietendorf Fitzhugh-Nagumo 25. Juni 2008 Das BVP-Modell Zum Programm 1 0.5 a=0.7 b=0.8 c=3 y x(0)=0.6 y(0)=-0,625 0 -1.5 -1 -0.5 0 0.5 1 1.5 2 2.5 -0.5 -1 x Abbildung: x-y-Phasendiagramm a=0,8 b=0,7 c=3 x(0)=0,6 y(0)=-0,625 Katrin Schmietendorf Fitzhugh-Nagumo 25. Juni 2008 Das BVP-Modell Zum Programm Abbildung: x-y-Phasenraumdiagramm BVP-Modell Katrin Schmietendorf Fitzhugh-Nagumo 25. Juni 2008 Das BVP-Modell Zum Programm x(t) y(t) 2 1.5 1 x(t), y(t) 0.5 0 0 5 10 15 20 -0.5 -1 a=0.7 b=0.8 c=3 x(0)=0.6 y(0)=-0,625 -1.5 -2 t Abbildung: x(t),y(t)-Diagramm a=0,8 b=0,7 c=3 x(0)=0,6 y(0)=-0,625 Katrin Schmietendorf Fitzhugh-Nagumo 25. Juni 2008 Das BVP-Modell Zum Programm Pulszüge Anregung z=konst. → Ruhezustand instabil → Pulszüge x(t) y(t) 2 1.5 1 x(t), y(t) 0.5 0 0 5 10 15 20 25 30 35 40 -0.5 -1 a=0.7 b=0.8 c=3 z=-0.4 -1.5 -2 x(0)=-1 y(0)=0.8 t Abbildung: x-y-Phasendiagramm a=0,8 b=0,7 c=3 z=-0,4 Katrin Schmietendorf Fitzhugh-Nagumo 25. Juni 2008 Das BVP-Modell Zum Programm 1.5 y 1 0.5 a=0.7 b=0.8 c=3 z=-0.4 x(0)=-1 y(0)=0.8 0 -2 -0.5 -1.5 -1 -0.5 0 0.5 1 1.5 2 2.5 x Abbildung: x(t),y(t)-Diagramm a=0,8 b=0,7 c=3 z=-0,4 Katrin Schmietendorf Fitzhugh-Nagumo 25. Juni 2008 Pulspropagation 1D ut = uxx + (α − u)(u − 1)u − v = ∆u + f (x, y ) vt = (βu − γv + δ) → Reaktions-Diffusionsgleichungen Kopplung von Anregbarkeit und Diffusion → viele Propagationsphänomene z. B. Herz besitzt als anregbares System travelling waves als Lösungen Katrin Schmietendorf Fitzhugh-Nagumo 25. Juni 2008 Pulspropagation Zum Programm Zum Programm 1D: ∆u = ui+1 − 2ui + ui−1 2∆x 2 uij = uij−1 + dt u̇ vij = vij−1 + dt v̇ u̇ = ∆ + (α − uij−1 )(uij−1 − 1) − vij−1 v̇ = (βuij−1 − γvij−1 + δ) Katrin Schmietendorf Fitzhugh-Nagumo 25. Juni 2008 Pulspropagation Zum Programm VIELEN DANK FÜR DIE AUFMERKSAMKEIT! Katrin Schmietendorf Fitzhugh-Nagumo 25. Juni 2008 Pulspropagation Zum Programm Literaturangabe Richard Fitzhugh: Impulses and Physiological States in Theoretical Models of Nerve Membrane, Biophysical Journal Vol. I, 1961 [Fitz 61] Richard Fitzhugh: Mathematical Models of Threshold Phenomena in the Nerve Membrane, Bullentin of Mathematical Biophysics Vol. 17, 1955 Richard Fitzhugh: Thresholds and Plateaus in the Hodgkin-Huxley Nerve Equation, The Journal of General Physiology Vol. 43, 1960 www.sinnesphysiologie.de [1] Katrin Schmietendorf Fitzhugh-Nagumo 25. Juni 2008