Die LINOS Gitter
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Gitter Die LINOS Gitter Linsen, Mikrolinsen Arrays, Flüssiglinsen Die LINOS Gitter Achromate Laseroptik Qioptiq bietet eine breite Auswahl an Liniengittern, holographischen Gittern und Transmissionsgittern in verschiedenen Abmessungen und mit unterschiedlichen Gitterkonstanten für Wellenlängenbereiche von UV bis ins nahe Infrarot. Machine Vision Objektive Unsere Qualitätskriterien: Zoom- und Mikroskopoptik •Qualitativ hochwertige Gitter etablierter Hersteller •Hohe thermische Beständigkeit ! Extra: Auf Anfrage sind Schutzbeschichtungen zur Optimierung der Reflektivität im UV, Sichtbaren oder IR erhältlich Ideale Einsatzgebiete: Planoptik Zum Einsatz in Spektrographen und Spektrometern sowohl im Labor als auch für die industrielle Messtechnik. Polarisationsoptik Spiegel 582 Free Call 08 00.678 68 35 Fax +49(0).551 69 35-166 Gitter Gitter Technische Erläuterungen Zur Auswahl eines Gitters 586 587 Liniengitter _________________________________ Liniengitter (Blaze-Wellenlänge 300 nm) Liniengitter (Blaze-Wellenlänge 500 nm) Liniengitter (Blaze-Wellenlänge 1000 nm) 588 589 590 Holographische Gitter________________________ Holographische Gitter für den UV Bereich Holographische Gitter für den sichtbaren Spektralbereich 591 592 Transmissionsgitter __________________________ Gitter Transmissionsgitter für den UV Bereich 593 Transmissionsgitter für den sichtbaren Spektralbereich 593 Transmissionsgitter für den nahen infraroten Spektralbereich 594 [email protected] www.qioptiq-shop.de 583 Linsen, Mikrolinsen Arrays, Flüssiglinsen Technische Erläuterungen Beugungsgitter Achromate Ein Beugungsgitter besteht aus einer Anzahl äquidistanter Rillen in einer reflektierenden Beschichtung, die sich auf einem geeigneten Substrat befindet. Der Abstand zwischen benachbarten Rillen sowie der Winkel, unter dem sich die Rillen in Bezug zum Substrat befinden, beeinflussen sowohl die Dispersion als auch die Effizienz eines Gitters. Wenn die Wellenlänge der einfallenden Strahlung wesentlich größer ist als der Abstand der Rillen, wird keine Beugung auftreten. Falls die Wellenlänge des einfallenden Lichts sehr viel kleiner ist als der Abstand der Rillen, werden die einzelnen Facetten der Rillen als Spiegel wirken und ebenfalls keine Beugung auftreten. Laseroptik Machine Vision Objektive Zoom- und Mikroskopoptik Nach Art und Weise der Herstellung unterscheidet man grundsätzlich zwischen holographischen und Liniengittern. Durch Gravieren von Rillen lassen sich Liniengitter erzeugen. Holographische Gitter werden durch konstruktive Interferenz von Laserstrahlung und mit Hilfe eines fotolithographischen Prozesses erzeugt. Planoptik Linien- und holographische Gitter unterscheiden sich in ihren optischen Eigenschaften. Daher eignen sich beide Typen für spezifische Anwendungen. Polarisationsoptik Gittergleichung Die allgemeine Gittergleichung lautet n ⋅ λ d sin i sin i ' , Spiegel wobei n die Beugungsordnung, λ die Wellenlänge, i den Einfallswinkel und i’ den Beugungswinkel (jeweils gemessen von der Normalen) bedeuten. d wird als Gitterkonstante bezeichnet und gibt den Abstand benachbarter Rillen an. Für eine bestimmte Beugungsordnung und einen bestimmten Einfallswinkel besitzen unterschiedliche Wellenlängen unterschiedliche Beugungswinkel. Dadurch wird polychromatisches Licht, das auf das Gitter fällt, in seine spektralen Bestandteile zerlegt. 584 Free Call 08 00.678 68 35 einfallende Strahlung Gitternormale gebeugte Strahlung (1. Beugungsordnung) Normale zur Gitterreflektierte Strahlung rillenfront i' (0. Beugungsordnung) i i q d Gitterwinkel und -bezeichnungen Die Herstellung von Liniengittern Ein geeignetes Substrat – in der Regel Glas oder Kupfer – wird zunächst poliert bevor es mit einer dünnen Aluminiumlage beschichtet wird. Als nächstes werden die parallelen Rillen mit gleichen Abständen geritzt. Dies ist ein langwieriger Prozess, dem ein sehr exaktes Ausrichten und Testen, das einige Tage in Anspruch nehmen kann, vorausgeht. Die Eigenschaften des Gitters hängen entscheidend von der Genauigkeit der Positionierung der Diamantschneidewerkzeuge ab: sowohl Schneidtiefe als auch Parallelität der Rillen müssen sehr exakt kontrolliert werden. Dazu wird eine Anzahl „Testrillen“ geritzt und das so entstehende Gitter auf Effizienz, Rillenprofil und Streulicht geprüft. Nach jedem Test werden gegebenenfalls minimale mechanische Korrekturen durchgeführt. Es kann dabei bis zu einer Woche dauern, ein optimiertes Rillenprofil mit bestimmten optischen Eigenschaften zu erzeugen. Erst danach wird ein Master-Gitter in ein größeres Substrat geritzt. Da dieser Prozess sehr aufwändig und teuer ist, finden Liniengitter erst eine weite Verbreitung, seit ein effizienter Replikationsprozess zur Verfügung steht. Fax +49(0).551 69 35-166 Die Herstellung von holographischen Gittern Wie bei einem gerillten Gitter beginnt die Herstellung eines holographischen Gitters mit der Auswahl eines geeigneten, polierten Substrats. Für die Herstellung eines holographischen Gitters wird das Substrat jedoch mit einem lichtempfindlichen Material (Fotolack) beschichtet. Das so beschichtete Substrat wird zwischen zwei sich überlappenden Strahlen eines interferenzfähigen Laserstrahls positioniert und belichtet. Die sich überlappenden Strahlen erzeugen eine Reihe paralleler, äquidistanter Interferenzstreifen mit einem sinusförmigen Intensitätsprofil. Dieses Muster belichtet den Fotolack unterschiedlich. Da die Löslichkeit des Fotolacks von der Belichtung abhängt, überträgt der Entwicklungsprozess die unterschiedlichen Intensitäten des Interferenzmusters auf die Oberfläche des Fotolacks. Danach wird das Substrat mit einem reflektierenden Material beschichtet und kann direkt als Gitter verwendet werden oder als Master zur Replikation weiterer Gitter dienen. Da holographische Gitter über einen optischen Prozess hergestellt werden, sind Linienform und -abstand perfekt einheitlich. Holographische Gitter sind daher frei von periodischen oder zufälligen Fehlern, die für Geister- und Streulicht bei Liniengittern sorgen. Holographische Gitter erzeugen daher wesentlich weniger Streulicht als Liniengitter. Gitter Effizienz Blaze-Winkel und Blaze-Wellenlänge Dispersion Die Effizienz eines Gitters hängt hauptsächlich ab von der Form der Rille, dem Einfallswinkel sowie der Reflektivität des Coatings. Die Furchen eines gerillten Gitters besitzen ein Sägezahnprofil, bei dem eine Flanke länger als die andere ist. Der Winkel zwischen der längeren Seite der Furche und der Gitterebene heißt „Blaze-Winkel“. Durch eine Veränderung dieses Winkels kann für einen bestimmten Wellenlängenbereich die Gittereffizienz erhöht werden; die Wellenlänge mit der maximalen Effizienz heisst daher auch „Blaze-Wellenlänge“. Die Winkeldispersion eines Gitters ist das Produkt aus Einfallswinkel und Abstand der Rillen. Sie kann durch Vergrößerung des Einfallswinkels oder durch Verkleinerung des Abstands benachbarter Rillen vergrößert werden. Ein Gitter mit einer hohen Winkeldispersion ermöglicht kompakte optische Systeme mit einer hohen Auflösung. Beugungsordnungen Holographische Gitter besitzen im Vergleich zu Liniengittern eine geringere Effizienz, da hier im Allgemeinen kein Blaze-Winkel erzeugt werden kann. Durch spezielle Prozesse kann jedoch für UV Anwendungen ein Sägezahnprofil mit einer Blaze-Wellenlänge von 250 nm erzeugt werden, so dass holographische Gitter mit hoher Effizienz und geringem Streulichtanteil möglich werden. Auflösungsvermögen Das theoretische Auflösungsvermögen eines Gitters entspricht dem Produkt aus der genutzten Beugungsordnung und der Anzahl der Rillen N, auf die das einfallende Licht trifft: λ N⋅n ∆λ Das tatsächliche Auflösungsvermögen eines Gitters hängt von der Genauigkeit der Herstellungsprozesse ab und liegt bei einem qualitativ hochwertigen Gitter bei 80-90 % des theoretischen Wertes. Vom Auflösungsvermögen des Gitters muss die Auflösung des gesamten optischen Systems unterschieden werden, in dem ein bestimmtes Gitter eingesetzt wird. Hierbei spielen noch weitere mechanische und optische Eigenschaften eine Rolle. Dazu gehören Brennweite, Spaltbreite, die optische Qualität der Komponenten sowie die Justage des Systems. Die Auflösung eines optischen Systems wird üblicherweise angegeben durch das Rayleigh-Kriterium R = λ/Δλ und gemessen durch spektral eng benachbarte Emissions- oder Absorptionslinien, die noch getrennt werden können. Für gegebene Winkel i und i’ sowie bei gegebenem Abstand der Rillen gilt die Gittergleichung für mehr als eine Wellenlänge, was zu mehreren „Beugungsordnungen“ führt. Eine Verstärkung (konstruktive Interferenz) des an benachbarten Rillen gebeugten Lichts tritt auf, wenn die Strahlen einen Phasenunterschied besitzen, der ein ganzzahliges Vielfaches der Wellenlänge beträgt. Die Anzahl der Beugungsordnungen ist durch den Linienabstand (Gitterkonstante) und den Einfallswinkel (< 90°) begrenzt. Für höhere Beugungsordnungen nehmen Beugungseffizienz und Freier Spektralbereich ab, während die Winkeldispersion zunimmt. Eine Überlappung der Beugungsordnungen kann durch geeignete Wahl von Lichtquellen, Detektoren und Filtern kompensiert werden und stellt kein grundlegendes Problem für Gitter dar, die in der Regel bei niedrigen Beugungsordnungen eingesetzt werden. Oberflächennormale einfallender Strahl 1. Ordnung 2. Ordnung 3. Ordnung 0. Ordnung -1. Ordnung Gitter Die absolute Effizienz eines Gitters ist der Prozentsatz des einfallenden monochromatischen Lichts, das in die gewünschte Ordnung gebeugt wird. Im Gegensatz dazu vergleicht die relative Effizienz den Anteil des Lichts, das in die gewünschte Ordnung gebeugt wird mit der eines ebenen Spiegels, der mit demselben Material beschichtet ist wie das Gitter. Eine Kurve, die eine relative Effizienz darstellt, wird daher immer höhere Werte zeigen als die entsprechende Kurve der absoluten Effizienz. Die Kurven in diesem Kapitel stellen immer die absolute Effizienz dar. Der Einfallswinkel spielt bei der Beurteilung der Eigenschaften eines Gitters eine wichtige Rolle. Um zu vergleichbaren Ergebnissen zu kommen wird die Littrow- (oder Autokollimations-) Anordnung als Standard benutzt. Bei dieser Anordnung ist das gebeugte Licht der gewählten Wellenlänge und Beugungsordnung entgegen der Richtung des einfallenden Lichts (i = i’) gerichtet. Diese Anordnung wird häufig beim Tunen von Lasern eingesetzt, während für die meisten anderen Anwendungen eine Winkelabweichung zwischen einfallendem und gebeugtem Strahl günstig ist. Kleinere Abweichungen von der Littrow-Anordnung haben bis auf eine Begrenzung des nutzbaren Wellenlängenbereichs meist einen zu vernachlässigenden Effekt auf die Leistungsfähigkeit des Gitters. Die in diesem Katalog gezeigten Daten beziehen sich stets auf Messungen in Littrow-Anordnung. Beugungsordnungen [email protected] www.qioptiq-shop.de 585 Linsen, Mikrolinsen Arrays, Flüssiglinsen Technische Erläuterungen Achromate Laseroptik Freier Spektralbereich Geister und Streulicht Der Freie Spektralbereich FSB ist definiert als die maximale spektrale Bandbreite, die in einer bestimmten Beugungsordnung ohne spektrale Überlappung mit angrenzenden Beugungsordnungen vorhanden ist. Mit abnehmender Gitterkonstante nimmt der Freie Spektralbereich zu. Mit höheren Beugungsordnungen wird er kleiner. Mit der oberen bzw. unteren Grenze λ1 bzw. λ2 gilt: Unter „Geistern“ versteht man scheinbare Spektrallinien, die ihre Ursache in periodischen Fehlern beim Erzeugen der Gitterrillen haben. Diese Fehler lassen sich durch interferometrische Kontrolle beim Herstellen von Liniengittern minimieren; bei holographischen Gittern tritt dieser Fehler nicht auf. FSB λ 2 − λ1 λ1 / n n= 2 n= 1 Machine Vision Objektive Streulicht entsteht bei Liniengittern durch zufällige Fehler und Unregelmäßigkeiten auf den reflektierenden Oberflächen. Holographische Gitter sind weniger anfällig für Streulicht, weil deren optischer Herstellungsprozess nicht diesen mechanischen Unregelmäßigkeiten unterliegt. 3 n= Transmissionsgitter Zoom- und Mikroskopoptik Transmissionsgitter ermöglichen ein einfaches und kompaktes Optikdesign für Anwendungen mit festen Gittern wie beispielsweise bei Spektrographen. Sie Höhere Beugungsordnungen und Freier Spektralbereich Planoptik Polarisationsoptik Spiegel 586 Free Call 08 00.678 68 35 Fax +49(0).551 69 35-166 sind sehr unempfindlich gegenüber einigen typischen Justagefehlern. Transmissionsgitter besitzen relativ grobe Gitterkonstanten, um hohe Beugungseffizienzen erreichen zu können. Da die Beugungswinkel mit kleineren Gitterkonstanten ansteigen, begrenzen die refraktiven Eigenschaften des verwendeten Materials die Transmission bei höheren Wellenlängen und die Leistung fällt ab. Die Dispersionscharakteristik dieser Gitter ermöglicht den Bau kompakter Systeme und kleiner Detektor Arrays. Transmissionsgitter sind darüberhinaus relativ unempfindlich gegenüber der Polarisation des einfallenden Lichts. Die Beugungseffizienz von Transmissionsgittern ist meist vergleichbar mit der von Reflektionsgittern, die für denselben Spektralbereich optimiert sind. Wir bieten Transmissionsgitter für den ultravioletten Spektralbereich bis zu 235 nm, für den sichtbaren sowie den nahen infraroten Spektralbereich an. Gitter Zur Auswahl eines Gitters Effizienz Im Allgemeinen besitzen Liniengitter eine höhere Effizienz als holographische Gitter. Für Anwendungen wie Fluoreszenzanregung oder strahlungsinduzierte Reaktionen sind Liniengitter zu empfehlen. Die exakten Effizienzkurven finden Sie bei den einzelnen Produkten. Als Abschätzung gilt, dass bei 2/3 bzw. 3/2 der Blaze-Wellenlänge die Effizienz der ersten Beugungsordnung auf etwa die Hälfte abfällt. Blaze-Wellenlänge Streulicht Liniengitter besitzen aufgrund ihres Sägezahnprofils der Rillen ein verhältnismäßig ausgeprägtes Maximum um die Blaze-Wellenlänge, während holographische Gitter sich meist durch einen flacheren Verlauf der Effizienzkurve auszeichnen. Daher bieten sich für Anwendungen, die in einem schmalen Wellenlängenintervall um die BlazeWellenlänge arbeiten, Liniengitter an. Für Anwendungen wie Raman-Spektroskopie, bei denen das Signal-RauschVerhältnis kritisch ist, sind holographische Gitter mit ihrem inhärent geringen Streulichtanteil von Vorteil. Wellenlängenbereich Der Spektralbereich, der von einem Gitter abgedeckt wird, ist abhängig von der Gitterkonstante und somit für gerillte und holographische Gitter mit derselben Konstante gleich. Das theoretische Maximum, bis zu dem ein Gitter arbeitet, liegt beim zweifachen der Gitterperiode; dies setzt voraus, dass einfallendes und gebeugtes Licht unter 90° zur Gitternormalen geneigt sind. Auflösungsvermögen Im Auflösungsvermögen gibt es keinen Unterschied zwischen holographischen und Liniengittern sowie Transmissionsgittern, solange Gitter mit derselben Linienzahl verglichen werden. Holographische Gitter sind jedoch fertigungsbedingt mit größeren Gitterkonstanten als Liniengitter oder Transmissionsgitter erhältlich. Gitter Bei der Auswahl eines Gitters sollten folgende Punkte mit berücksichtigt werden: [email protected] www.qioptiq-shop.de 587 Linsen, Mikrolinsen Arrays, Flüssiglinsen Liniengitter (Blaze-Wellenlänge 300 nm) Achromate Laseroptik • • • • • Substrat: Pyrex® Toleranz der Abmessungen: ± 0.5 mm Dickentoleranz: ± 0.5 mm Planität: <λ/4 Effizienz bei Blaze Wellenlänge: 60 bis 80 % (gemessen in LittrowAnord­nung) • Aluminiumbeschichtet • Freie Apertur: 90 % • Parallelität der Rillen zur Kante: ± 0.5° Gerilltes Gitter; 300 Linien / mm Gerilltes Gitter; 600 Linien / mm Machine Vision Objektive • Liniengitter zum Einsatz in Spek­tralphotometern, Spektrometern und Monochromatoren mit moderater Auflösung bei geringen Kosten, hoher E ffizienz und niedrigem Streulichtan­teil • Pyrex-Substrat für gute thermische Stabilität • Gitterkonstanten von 300 1/mm bis 600 1/mm • Blaze Wellenlänge 300 nm • Weitere Typen auf Anfrage Zoom- und Mikroskopoptik Planoptik Liniengitter (Blaze-Wellenlänge 300 nm) Kantenlänge (mm²) Dicke (mm) Polarisationsoptik Free Call 08 00.678 68 35 Artikel-Nr. Preis in Euro 12.7 x 12.7 6 300 G392100000 54,00 25 x 25 6 300 G392101000 96,00 50 x 50 9.5 300 G392102000 155,00 12.7 x 12.7 6 600 G392103000 54,00 25 x 25 6 600 G392104000 96,00 50 x 50 9.5 600 G392105000 155,00 Spiegel 588 Linien (1 / mm) Fax +49(0).551 69 35-166 Gitter Liniengitter (Blaze-Wellenlänge 500 nm) • Liniengitter zum Einsatz in Spek­tralphotometern, Spektrometern und Monochromatoren mit moderater Auflösung bei geringen Kosten, hoher Effizienz und niedrigem Streulichtan­teil • Pyrex-Substrat für gute thermische Stabilität • Gitterkonstanten von 300 1/mm bis 1800 1/mm • Blaze Wellenlänge 500 nm • Weitere Typen auf Anfrage • • • • • Substrat: Pyrex® Toleranz der Abmessungen: ± 0.5 mm Dickentoleranz: ± 0.5 mm Planität: <λ/4 Effizienz bei Blaze Wellenlänge: 60 bis 80 % (gemessen in LittrowAnord­nung) • Aluminiumbeschichtet • Freie Apertur: 90 % • Parallelität der Rillen zur Kante: ± 0.5° Gerilltes Gitter; 300 Linien / mm Gerilltes Gitter; 600 Linien / mm Gerilltes Gitter; 1200 Linien / mm Gerilltes Gitter; 1800 Linien / mm Kantenlänge (mm²) Dicke (mm) Linien (1 / mm) Artikel-Nr. Preis in Euro 54,00 12.7 x 12.7 6 300 G392106000 25 x 25 6 300 G392107000 96,00 50 x 50 9.5 300 G392108000 155,00 12.7 x 12.7 6 600 G392109000 54,00 25 x 25 6 600 G392110000 96,00 155,00 50 x 50 9.5 600 G392111000 12.7 x 12.7 6 1200 G392112000 54,00 25 x 25 6 1200 G392113000 96,00 155,00 50 x 50 9.5 1200 G392114000 12.7 x 12.7 6 1800 G392115000 54,00 25 x 25 6 1800 G392116000 96,00 50 x 50 9.5 1800 G392117000 155,00 [email protected] www.qioptiq-shop.de Gitter Liniengitter (Blaze-Wellenlänge 300 nm) 589 Linsen, Mikrolinsen Arrays, Flüssiglinsen Liniengitter (Blaze-Wellenlänge 1000 nm) Achromate Laseroptik • Liniengitter zum Einsatz in Spek­tralphotometern, Spektrometern und Monochromatoren mit moderater Auflösung bei geringen Kosten, hoher Effizienz und niedrigem Streulichtan­teil • Pyrex-Substrat für gute thermische Stabilität • Gitterkonstanten von 300 1/mm bis 1200 1/mm • Blaze Wellenlänge 1000 nm • Weitere Typen auf Anfrage Substrat: Pyrex® Toleranz der Abmessungen: ± 0.5 mm Dickentoleranz: ± 0.5 mm Planität: <λ/4 Effizienz bei Blaze Wellenlänge: 60 bis 80 % (gemessen in LittrowAnord­nung) • Aluminiumbeschichtet • Freie Apertur: 90 % • Parallelität der Rillen zur Kante: ± 0.5° Gerilltes Gitter; 300 Linien / mm Gerilltes Gitter; 600 Linien / mm • • • • • Machine Vision Objektive Zoom- und Mikroskopoptik Planoptik Polarisationsoptik Gerilltes Gitter; 1200 Linien / mm Spiegel Liniengitter (Blaze-Wellenlänge 1000 nm) 590 Free Call 08 00.678 68 35 Kantenlänge (mm²) Dicke (mm) Linien (1 / mm) Artikel-Nr. Preis in Euro 12.7 x 12.7 6 300 G392118000 54,00 25 x 25 6 300 G392119000 96,00 50 x 50 9.5 300 G392120000 155,00 12.7 x 12.7 6 600 G392121000 54,00 25 x 25 6 600 G392122000 96,00 50 x 50 9.5 600 G392123000 155,00 12.7 x 12.7 6 1200 G392124000 54,00 25 x 25 6 1200 G392125000 96,00 50 x 50 9.5 1200 G392126000 155,00 Fax +49(0).551 69 35-166 Gitter Holographische Gitter für den UV Bereich • Holograpische Gitter zum Einsatz in Spektralphotometern, Spektrometern und Monochromatoren mit moderater Auflösung bei geringen Kosten, hoher Effizienz und niedrigem Streulichtan­teil • Pyrex-Substrat für gute thermische Stabilität • Gitterkonstanten von 600 1/mm bis 2400 1/mm • Für den Einsatz im UV • Weitere Typen auf Anfrage • • • • • Substrat: Pyrex® Toleranz der Abmessungen: ± 0.5 mm Dickentoleranz: ± 0.5 mm Planität: <λ/4 Effizienz bei Blaze Wellenlänge: 45 bis 65 % (gemessen in LittrowAnord­nung) • Aluminiumbeschichtet • Freie Apertur: 90 % • Parallelität der Rillen zur Kante: ± 0.5° Holographisches Gitter; 600 Linien / mm Holographisches Gitter; 1200 Linien / mm Holographisches Gitter; 1800 Linien / mm Holographisches Gitter; 2400 Linien / mm Kantenlänge (mm²) Dicke (mm) Linien (1 / mm) Artikel-Nr. Preis in Euro 12.7 x 12.7 6 600 G392127000 67,00 25 x 25 6 600 G392128000 125,00 50 x 50 9.5 600 G392129000 249,00 12.7 x 12.7 6 1200 G392130000 67,00 25 x 25 6 1200 G392131000 125,00 50 x 50 9.5 1200 G392132000 249,00 12.7 x 12.7 6 1800 G392133000 67,00 25 x 25 6 1800 G392134000 125,00 50 x 50 9.5 1800 G392135000 249,00 12.7 x 12.7 6 2400 G392136000 67,00 25 x 25 6 2400 G392137000 125,00 50 x 50 9.5 2400 G392138000 249,00 [email protected] www.qioptiq-shop.de Gitter Holographische Gitter für den UV Bereich 591 Linsen, Mikrolinsen Arrays, Flüssiglinsen Holographische Gitter für den sichtbaren Spektralbereich Achromate Laseroptik • Holographische Gitter zum Einsatz z.B. in Spektralphotometern, Spektrome­tern und Monochromatoren mit moderater Auflösung bei geringen Kosten, hoher Effizienz und niedrigem Streulichtanteil • Pyrex-Substrat für gute thermische Stabilität • Gitterkonstanten von 1200 1/mm bis 2400 1/mm • Für den Einsatz im sichtbaren Spek­tralbereich • Weitere Typen auf Anfrage Substrat: Pyrex® Toleranz der Abmessungen: ± 0.5 mm Dickentoleranz: ± 0.5 mm Planität: <λ/4 Effizienz bei Blaze Wellenlänge: 45 bis 65 % (gemessen in LittrowAnord­nung) • Aluminiumbeschichtet • Freie Apertur: 90 % • Parallelität der Rillen zur Kante: ± 0.5° Holographisches Gitter; 1200 Linien / mm Holographisches Gitter; 1800 Linien / mm • • • • • Machine Vision Objektive Zoom- und Mikroskopoptik Planoptik Polarisationsoptik Holographisches Gitter; 2400 Linien / mm Spiegel Holographische Gitter für sichtbaren Spektralbereich 592 Free Call 08 00.678 68 35 Kantenlänge (mm²) Dicke (mm) Linien (1 / mm) Artikel-Nr. Preis in Euro 12.7 x 12.7 6 1200 G392139000 67,00 25 x 25 6 1200 G392140000 125,00 50 x 50 9.5 1200 G392141000 249,00 12.7 x 12.7 6 1800 G392142000 67,00 25 x 25 6 1800 G392143000 125,00 50 x 50 9.5 1800 G392144000 249,00 12.7 x 12.7 6 2400 G392145000 67,00 25 x 25 6 2400 G392146000 125,00 50 x 50 9.5 2400 G392147000 249,00 Fax +49(0).551 69 35-166 Gitter Transmissionsgitter für den UV Bereich • Transmissionsgitter ermöglichen einfache und kompakte Optikdesigns beispielsweise für Spektrographen und mit kleinen Detektorarrays • Optimiert für den Einsatz im UV bis 235 nm • Polarisationsunempfindlich • Beugungseffizienz vergleichbar mit Reflexionsgittern für den entspre­ chenden Spektralbereich • Substrat: UV grade fused silica • Toleranz der Abmessungen: ± 0.5 mm • Dickentoleranz: ± 0.2 mm Transmissionsgitter; 300 Linien / mm; 8.6°; UV Transmissionsgitter für den UV Bereich Kantenlänge (mm²) Dicke (mm) Linien (1 / mm) Artikel-Nr. Preis in Euro 12.7 x 12.7 2 300 G392152000 65,00 25 x 25 2 300 G392153000 95,00 Transmissionsgitter für den sichtbaren Spektralbereich • Transmissionsgitter ermöglichen einfache und kompakte Optikdesigns beispielsweise für Spektrographen und mit kleinen Detektorarrays • Optimiert für den Einsatz im VIS • Polarisationsunempfindlich • Beugungseffizienz vergleichbar mit Reflexionsgittern für den entspre­ chenden Spektralbereich • Substrat: Schott B270 • Toleranz der Abmessungen: ± 0.5 mm • Dickentoleranz: ± 0.5 mm Transmissionsgitter; 300 Linien / mm; 17.5°; VIS Kantenlänge (mm²) Dicke (mm) Linien (1 / mm) Artikel-Nr. Preis in Euro 12.7 x 12.7 3 300 G392148000 59,00 25 x 25 3 300 G392149000 89,00 [email protected] www.qioptiq-shop.de Gitter Transmissionsgitter für den sichtbaren Spektralbereich 593 Linsen, Mikrolinsen Arrays, Flüssiglinsen Transmissionsgitter für den nahen infraroten Spektralbereich Achromate • Transmissionsgitter ermöglichen einfache und kompakte Optikdesigns beispielsweise für Spektrographen und mit kleinen Detektorarrays • Optimiert für den Einsatz im NIR • Polarisationsunempfindlich • Beugungseffizienz vergleichbar mit Reflexionsgittern für den entspre­ chenden Spektralbereich Laseroptik • Substrat: Schott B270 • Toleranz der Abmessungen: ± 0.5 mm • Dickentoleranz: ± 0.5 mm Transmissionsgitter; 300 Linien / mm; 31.7°; NIR Machine Vision Objektive Transmissionsgitter für den nahen infraroten Spektralbereich Kantenlänge (mm²) Dicke (mm) Zoom- und Mikroskopoptik Preis in Euro 12.7 x 12.7 3 300 G392150000 59,00 3 300 G392151000 89,00 Polarisationsoptik Spiegel Free Call 08 00.678 68 35 Artikel-Nr. 25 x 25 Planoptik 594 Linien (1 / mm) Fax +49(0).551 69 35-166
