Die LINOS Gitter

Gitter
Die LINOS
Gitter
Linsen, Mikrolinsen
Arrays, Flüssiglinsen
Die LINOS Gitter
Achromate
Laseroptik
Qioptiq bietet eine breite Auswahl an Liniengittern, holographischen Gittern und Transmissionsgittern in verschiedenen Abmessungen
und mit unterschiedlichen Gitterkonstanten
für Wellenlängenbereiche von UV bis ins nahe
Infrarot.
Machine Vision
Objektive
Unsere Qualitätskriterien:
Zoom- und
Mikroskopoptik
•Qualitativ hochwertige Gitter
etablierter Hersteller
•Hohe thermische Beständigkeit
!
Extra:
Auf Anfrage sind Schutzbeschichtungen zur Optimierung der
Reflektivität im UV, Sichtbaren
oder IR erhältlich
Ideale Einsatzgebiete:
Planoptik
Zum Einsatz in Spektrographen
und Spektrometern sowohl im
Labor als auch für die industrielle
Messtechnik.
Polarisationsoptik
Spiegel
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Fax +49(0).551 69 35-166
Gitter
Gitter
Technische Erläuterungen
Zur Auswahl eines Gitters
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Liniengitter _________________________________
Liniengitter (Blaze-Wellenlänge 300 nm)
Liniengitter (Blaze-Wellenlänge 500 nm)
Liniengitter (Blaze-Wellenlänge 1000 nm)
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Holographische Gitter________________________
Holographische Gitter für den UV Bereich
Holographische Gitter für den sichtbaren ​
Spektralbereich
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Transmissionsgitter __________________________
Gitter
Transmissionsgitter für den UV Bereich
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Transmissionsgitter für den sichtbaren
Spektralbereich
593
Transmissionsgitter für den nahen infraroten
Spektralbereich
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Linsen, Mikrolinsen
Arrays, Flüssiglinsen
Technische Erläuterungen
Beugungsgitter
Achromate
Ein Beugungsgitter besteht aus einer
Anzahl äquidistanter Rillen in einer
reflektierenden Beschichtung, die sich
auf einem geeigneten Substrat befindet.
Der Abstand zwischen benachbarten
Rillen sowie der Winkel, unter dem sich
die Rillen in Bezug zum Substrat
befinden, beeinflussen sowohl die
Dispersion als auch die Effizienz eines
Gitters. Wenn die Wellenlänge der einfallenden Strahlung wesentlich größer ist
als der Abstand der Rillen, wird keine
Beugung auftreten. Falls die Wellenlänge
des einfallenden Lichts sehr viel kleiner
ist als der Abstand der Rillen, werden die
einzelnen Facetten der Rillen als Spiegel
wirken und ebenfalls keine Beugung
auftreten.
Laseroptik
Machine Vision
Objektive
Zoom- und
Mikroskopoptik
Nach Art und Weise der Herstellung
unterscheidet man grundsätzlich
zwischen holographischen und Liniengittern. Durch Gravieren von Rillen lassen
sich Liniengitter erzeugen. Holographische Gitter werden durch konstruktive
Interferenz von Laserstrahlung und mit
Hilfe eines fotolithographischen
Prozesses erzeugt.
Planoptik
Linien- und holographische Gitter
unterscheiden sich in ihren optischen
Eigenschaften. Daher eignen sich beide
Typen für spezifische Anwendungen.
Polarisationsoptik
Gittergleichung
Die allgemeine Gittergleichung lautet
n
⋅ λ  d sin i  sin i ' ,
Spiegel
wobei n die Beugungsordnung, λ die
Wellenlänge, i den Einfallswinkel und i’
den Beugungswinkel (jeweils gemessen
von der Normalen) bedeuten. d wird als
Gitterkonstante bezeichnet und gibt den
Abstand benachbarter Rillen an. Für eine
bestimmte Beugungsordnung und einen
bestimmten Einfallswinkel besitzen
unterschiedliche Wellenlängen unterschiedliche Beugungswinkel. Dadurch
wird polychromatisches Licht, das auf das
Gitter fällt, in seine spektralen Bestandteile zerlegt.
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einfallende
Strahlung
Gitternormale
gebeugte Strahlung
(1. Beugungsordnung)
Normale
zur Gitterreflektierte Strahlung
rillenfront
i'
(0. Beugungsordnung)
i
i
q
d
Gitterwinkel und -bezeichnungen
Die Herstellung von Liniengittern
Ein geeignetes Substrat – in der Regel
Glas oder Kupfer – wird zunächst poliert
bevor es mit einer dünnen Aluminiumlage beschichtet wird. Als nächstes
werden die parallelen Rillen mit gleichen
Abständen geritzt. Dies ist ein langwieriger Prozess, dem ein sehr exaktes
Ausrichten und Testen, das einige Tage in
Anspruch nehmen kann, vorausgeht. Die
Eigenschaften des Gitters hängen
entscheidend von der Genauigkeit der
Positionierung der Diamantschneidewerkzeuge ab: sowohl Schneidtiefe als
auch Parallelität der Rillen müssen sehr
exakt kontrolliert werden. Dazu wird
eine Anzahl „Testrillen“ geritzt und das
so entstehende Gitter auf Effizienz,
Rillenprofil und Streulicht geprüft. Nach
jedem Test werden gegebenenfalls
minimale mechanische Korrekturen
durchgeführt. Es kann dabei bis zu einer
Woche dauern, ein optimiertes Rillenprofil mit bestimmten optischen
Eigenschaften zu erzeugen. Erst danach
wird ein Master-Gitter in ein größeres
Substrat geritzt. Da dieser Prozess sehr
aufwändig und teuer ist, finden
Liniengitter erst eine weite Verbreitung,
seit ein effizienter Replikationsprozess
zur Verfügung steht.
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Die Herstellung von holographischen
Gittern
Wie bei einem gerillten Gitter beginnt
die Herstellung eines holographischen
Gitters mit der Auswahl eines geeigneten, polierten Substrats. Für die Herstellung eines holographischen Gitters wird
das Substrat jedoch mit einem lichtempfindlichen Material (Fotolack) beschichtet. Das so beschichtete Substrat wird
zwischen zwei sich überlappenden
Strahlen eines interferenzfähigen
Laserstrahls positioniert und belichtet.
Die sich überlappenden Strahlen
erzeugen eine Reihe paralleler, äquidistanter Interferenzstreifen mit einem
sinusförmigen Intensitätsprofil. Dieses
Muster belichtet den Fotolack unterschiedlich. Da die Löslichkeit des
Fotolacks von der Belichtung abhängt,
überträgt der Entwicklungsprozess die
unterschiedlichen Intensitäten des
Interferenzmusters auf die Oberfläche
des Fotolacks. Danach wird das Substrat
mit einem reflektierenden Material
beschichtet und kann direkt als Gitter
verwendet werden oder als Master zur
Replikation weiterer Gitter dienen.
Da holographische Gitter über einen
optischen Prozess hergestellt werden,
sind Linienform und -abstand perfekt
einheitlich. Holographische Gitter sind
daher frei von periodischen oder
zufälligen Fehlern, die für Geister- und
Streulicht bei Liniengittern sorgen.
Holographische Gitter erzeugen daher
wesentlich weniger Streulicht als
Liniengitter.
Gitter
Effizienz
Blaze-Winkel und Blaze-Wellenlänge
Dispersion
Die Effizienz eines Gitters hängt
hauptsächlich ab von der Form der Rille,
dem Einfallswinkel sowie der Reflektivität des Coatings.
Die Furchen eines gerillten Gitters
besitzen ein Sägezahnprofil, bei dem
eine Flanke länger als die andere ist. Der
Winkel zwischen der längeren Seite der
Furche und der Gitterebene heißt
„Blaze-Winkel“. Durch eine Veränderung
dieses Winkels kann für einen bestimmten Wellenlängenbereich die Gittereffizienz erhöht werden; die Wellenlänge mit der maximalen Effizienz
heisst daher auch „Blaze-Wellenlänge“.
Die Winkeldispersion eines Gitters ist das
Produkt aus Einfallswinkel und Abstand
der Rillen. Sie kann durch Vergrößerung
des Einfallswinkels oder durch Verkleinerung des Abstands benachbarter Rillen
vergrößert werden. Ein Gitter mit einer
hohen Winkeldispersion ermöglicht
kompakte optische Systeme mit einer
hohen Auflösung.
Beugungsordnungen
Holographische Gitter besitzen im
Vergleich zu Liniengittern eine geringere
Effizienz, da hier im Allgemeinen kein
Blaze-Winkel erzeugt werden kann.
Durch spezielle Prozesse kann jedoch für
UV Anwendungen ein Sägezahnprofil
mit einer Blaze-Wellenlänge von 250 nm
erzeugt werden, so dass holographische
Gitter mit hoher Effizienz und geringem
Streulichtanteil möglich werden.
Auflösungsvermögen
Das theoretische Auflösungsvermögen
eines Gitters entspricht dem Produkt aus
der genutzten Beugungsordnung und
der Anzahl der Rillen N, auf die das
einfallende Licht trifft:
λ
 N⋅n
∆λ
Das tatsächliche Auflösungsvermögen
eines Gitters hängt von der Genauigkeit
der Herstellungsprozesse ab und liegt bei
einem qualitativ hochwertigen Gitter bei
80-90 % des theoretischen Wertes.
Vom Auflösungsvermögen des Gitters
muss die Auflösung des gesamten
optischen Systems unterschieden werden,
in dem ein bestimmtes Gitter eingesetzt
wird. Hierbei spielen noch weitere
mechanische und optische Eigenschaften
eine Rolle. Dazu gehören Brennweite,
Spaltbreite, die optische Qualität der
Komponenten sowie die Justage des
Systems. Die Auflösung eines optischen
Systems wird üblicherweise angegeben
durch das Rayleigh-Kriterium R = λ/Δλ
und gemessen durch spektral eng
benachbarte Emissions- oder Absorptionslinien, die noch getrennt werden
können.
Für gegebene Winkel i und i’ sowie bei
gegebenem Abstand der Rillen gilt die
Gittergleichung für mehr als eine
Wellenlänge, was zu mehreren
„Beugungsordnungen“ führt. Eine
Verstärkung (konstruktive Interferenz)
des an benachbarten Rillen gebeugten
Lichts tritt auf, wenn die Strahlen einen
Phasenunterschied besitzen, der ein
ganzzahliges Vielfaches der Wellenlänge
beträgt. Die Anzahl der Beugungsordnungen ist durch den Linienabstand
(Gitterkonstante) und den Einfallswinkel
(< 90°) begrenzt. Für höhere Beugungsordnungen nehmen Beugungseffizienz
und Freier Spektralbereich ab, während
die Winkeldispersion zunimmt. Eine
Überlappung der Beugungsordnungen
kann durch geeignete Wahl von
Lichtquellen, Detektoren und Filtern
kompensiert werden und stellt kein
grundlegendes Problem für Gitter dar,
die in der Regel bei niedrigen Beugungsordnungen eingesetzt werden.
Oberflächennormale
einfallender
Strahl
1. Ordnung
2. Ordnung
3. Ordnung
0. Ordnung
-1. Ordnung
Gitter
Die absolute Effizienz eines Gitters ist
der Prozentsatz des einfallenden
monochromatischen Lichts, das in die
gewünschte Ordnung gebeugt wird. Im
Gegensatz dazu vergleicht die relative
Effizienz den Anteil des Lichts, das in die
gewünschte Ordnung gebeugt wird mit
der eines ebenen Spiegels, der mit
demselben Material beschichtet ist wie
das Gitter. Eine Kurve, die eine relative
Effizienz darstellt, wird daher immer
höhere Werte zeigen als die entsprechende Kurve der absoluten Effizienz.
Die Kurven in diesem Kapitel stellen
immer die absolute Effizienz dar.
Der Einfallswinkel spielt bei der Beurteilung der Eigenschaften eines Gitters eine
wichtige Rolle. Um zu vergleichbaren
Ergebnissen zu kommen wird die
Littrow- (oder Autokollimations-)
Anordnung als Standard benutzt. Bei
dieser Anordnung ist das gebeugte Licht
der gewählten Wellenlänge und
Beugungsordnung entgegen der
Richtung des einfallenden Lichts (i = i’)
gerichtet. Diese Anordnung wird häufig
beim Tunen von Lasern eingesetzt,
während für die meisten anderen
Anwendungen eine Winkelabweichung
zwischen einfallendem und gebeugtem
Strahl günstig ist. Kleinere Abweichungen von der Littrow-Anordnung haben
bis auf eine Begrenzung des nutzbaren
Wellenlängenbereichs meist einen zu
vernachlässigenden Effekt auf die
Leistungsfähigkeit des Gitters. Die in
diesem Katalog gezeigten Daten
beziehen sich stets auf Messungen in
Littrow-Anordnung.
Beugungsordnungen
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Linsen, Mikrolinsen
Arrays, Flüssiglinsen
Technische Erläuterungen
Achromate
Laseroptik
Freier Spektralbereich
Geister und Streulicht
Der Freie Spektralbereich FSB ist definiert
als die maximale spektrale Bandbreite,
die in einer bestimmten Beugungsordnung ohne spektrale Überlappung
mit angrenzenden Beugungsordnungen
vorhanden ist. Mit abnehmender
Gitterkonstante nimmt der Freie
Spektralbereich zu. Mit höheren
Beugungsordnungen wird er kleiner.
Mit der oberen bzw. unteren Grenze
λ1 bzw. λ2 gilt:
Unter „Geistern“ versteht man scheinbare Spektrallinien, die ihre Ursache in
periodischen Fehlern beim Erzeugen der
Gitterrillen haben. Diese Fehler lassen
sich durch interferometrische Kontrolle
beim Herstellen von Liniengittern
minimieren; bei holographischen Gittern
tritt dieser Fehler nicht auf.
FSB  λ 2 − λ1  λ1 / n
n=
2
n=
1
Machine Vision
Objektive
Streulicht entsteht bei Liniengittern
durch zufällige Fehler und Unregelmäßigkeiten auf den reflektierenden
Oberflächen. Holographische Gitter sind
weniger anfällig für Streulicht, weil
deren optischer Herstellungsprozess nicht
diesen mechanischen Unregelmäßigkeiten unterliegt.
3
n=
Transmissionsgitter
Zoom- und
Mikroskopoptik
Transmissionsgitter ermöglichen ein
einfaches und kompaktes Optikdesign
für Anwendungen mit festen Gittern wie
beispielsweise bei Spektrographen. Sie
Höhere Beugungsordnungen und Freier Spektralbereich
Planoptik
Polarisationsoptik
Spiegel
586
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sind sehr unempfindlich gegenüber
einigen typischen Justagefehlern.
Transmissionsgitter besitzen relativ grobe
Gitterkonstanten, um hohe Beugungseffizienzen erreichen zu können. Da die
Beugungswinkel mit kleineren Gitterkonstanten ansteigen, begrenzen die
refraktiven Eigenschaften des verwendeten Materials die Transmission bei
höheren Wellenlängen und die Leistung
fällt ab.
Die Dispersionscharakteristik dieser
Gitter ermöglicht den Bau kompakter
Systeme und kleiner Detektor Arrays.
Transmissionsgitter sind darüberhinaus
relativ unempfindlich gegenüber der
Polarisation des einfallenden Lichts.
Die Beugungseffizienz von Transmissionsgittern ist meist vergleichbar mit der von
Reflektionsgittern, die für denselben
Spektralbereich optimiert sind. Wir
bieten Transmissionsgitter für den
ultravioletten Spektralbereich bis zu
235 nm, für den sichtbaren sowie den
nahen infraroten Spektralbereich an.
Gitter
Zur Auswahl eines Gitters
Effizienz
Im Allgemeinen besitzen Liniengitter
eine höhere Effizienz als holographische
Gitter. Für Anwendungen wie Fluoreszenzanregung oder strahlungsinduzierte
Reaktionen sind Liniengitter zu empfehlen. Die exakten Effizienzkurven finden
Sie bei den einzelnen Produkten.
Als Abschätzung gilt, dass bei 2/3 bzw.
3/2 der Blaze-Wellenlänge die Effizienz
der ersten Beugungsordnung auf etwa
die Hälfte abfällt.
Blaze-Wellenlänge
Streulicht
Liniengitter besitzen aufgrund ihres
Sägezahnprofils der Rillen ein verhältnismäßig ausgeprägtes Maximum um die
Blaze-Wellenlänge, während holographische Gitter sich meist durch einen
flacheren Verlauf der Effizienzkurve
auszeichnen. Daher bieten sich für
Anwendungen, die in einem schmalen
Wellenlängenintervall um die BlazeWellenlänge arbeiten, Liniengitter an.
Für Anwendungen wie Raman-Spektroskopie, bei denen das Signal-RauschVerhältnis kritisch ist, sind holographische Gitter mit ihrem inhärent geringen
Streulichtanteil von Vorteil.
Wellenlängenbereich
Der Spektralbereich, der von einem
Gitter abgedeckt wird, ist abhängig von
der Gitterkonstante und somit für
gerillte und holographische Gitter mit
derselben Konstante gleich. Das
theoretische Maximum, bis zu dem ein
Gitter arbeitet, liegt beim zweifachen
der Gitterperiode; dies setzt voraus, dass
einfallendes und gebeugtes Licht unter
90° zur Gitternormalen geneigt sind.
Auflösungsvermögen
Im Auflösungsvermögen gibt es keinen
Unterschied zwischen holographischen
und Liniengittern sowie Transmissionsgittern, solange Gitter mit derselben
Linienzahl verglichen werden. Holographische Gitter sind jedoch fertigungsbedingt mit größeren Gitterkonstanten
als Liniengitter oder Transmissionsgitter
erhältlich.
Gitter
Bei der Auswahl eines Gitters sollten
folgende Punkte mit berücksichtigt
werden:
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Linsen, Mikrolinsen
Arrays, Flüssiglinsen
Liniengitter (Blaze-Wellenlänge 300 nm)
Achromate
Laseroptik
•
•
•
•
•
Substrat: Pyrex®
Toleranz der Abmessungen: ± 0.5 mm
Dickentoleranz: ± 0.5 mm
Planität: <λ/4
Effizienz bei Blaze Wellenlänge:
60 bis ​80 % (gemessen in LittrowAnord­nung)
• Aluminiumbeschichtet
• Freie Apertur: 90 %
• Parallelität der Rillen zur Kante: ± 0.5°
Gerilltes Gitter; 300 Linien / mm
Gerilltes Gitter; 600 Linien / mm
Machine Vision
Objektive
• Liniengitter zum Einsatz in Spek­tralphotometern, Spektrometern und ​
Monochromatoren mit moderater ​
Auflösung bei geringen Kosten,
hoher E
​ ffizienz und niedrigem
Streulichtan­teil
• Pyrex-Substrat für gute thermische ​
Stabilität
• Gitterkonstanten von 300 1/mm bis ​
600 1/mm
• Blaze Wellenlänge 300 nm
• Weitere Typen auf Anfrage
Zoom- und
Mikroskopoptik
Planoptik
Liniengitter (Blaze-Wellenlänge 300 nm)
Kantenlänge
(mm²)
Dicke
(mm)
Polarisationsoptik
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Artikel-Nr.
Preis in Euro
12.7 x 12.7
6
300
G392100000
54,00
25 x 25
6
300
G392101000
96,00
50 x 50
9.5
300
G392102000
155,00
12.7 x 12.7
6
600
G392103000
54,00
25 x 25
6
600
G392104000
96,00
50 x 50
9.5
600
G392105000
155,00
Spiegel
588
Linien
(1 / mm)
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Gitter
Liniengitter (Blaze-Wellenlänge 500 nm)
• Liniengitter zum Einsatz in Spek­tralphotometern, Spektrometern und ​
Monochromatoren mit moderater ​
Auflösung bei geringen Kosten,
hoher ​Effizienz und niedrigem
Streulichtan­teil
• Pyrex-Substrat für gute thermische ​
Stabilität
• Gitterkonstanten von 300 1/mm bis ​
1800 1/mm
• Blaze Wellenlänge 500 nm
• Weitere Typen auf Anfrage
•
•
•
•
•
Substrat: Pyrex®
Toleranz der Abmessungen: ± 0.5 mm
Dickentoleranz: ± 0.5 mm
Planität: <λ/4
Effizienz bei Blaze Wellenlänge:
60 bis ​80 % (gemessen in LittrowAnord­nung)
• Aluminiumbeschichtet
• Freie Apertur: 90 %
• Parallelität der Rillen zur Kante:
± 0.5°
Gerilltes Gitter; 300 Linien / mm
Gerilltes Gitter; 600 Linien / mm
Gerilltes Gitter; 1200 Linien / mm
Gerilltes Gitter; 1800 Linien / mm
Kantenlänge
(mm²)
Dicke
(mm)
Linien
(1 / mm)
Artikel-Nr.
Preis in Euro
54,00
12.7 x 12.7
6
300
G392106000
25 x 25
6
300
G392107000
96,00
50 x 50
9.5
300
G392108000
155,00
12.7 x 12.7
6
600
G392109000
54,00
25 x 25
6
600
G392110000
96,00
155,00
50 x 50
9.5
600
G392111000
12.7 x 12.7
6
1200
G392112000
54,00
25 x 25
6
1200
G392113000
96,00
155,00
50 x 50
9.5
1200
G392114000
12.7 x 12.7
6
1800
G392115000
54,00
25 x 25
6
1800
G392116000
96,00
50 x 50
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G392117000
155,00
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Gitter
Liniengitter (Blaze-Wellenlänge 300 nm)
589
Linsen, Mikrolinsen
Arrays, Flüssiglinsen
Liniengitter (Blaze-Wellenlänge 1000 nm)
Achromate
Laseroptik
• Liniengitter zum Einsatz in Spek­tralphotometern, Spektrometern und ​
Monochromatoren mit moderater ​
Auflösung bei geringen Kosten,
hoher ​Effizienz und niedrigem
Streulichtan­teil
• Pyrex-Substrat für gute thermische ​
Stabilität
• Gitterkonstanten von 300 1/mm bis ​
1200 1/mm
• Blaze Wellenlänge 1000 nm
• Weitere Typen auf Anfrage
Substrat: Pyrex®
Toleranz der Abmessungen: ± 0.5 mm
Dickentoleranz: ± 0.5 mm
Planität: <λ/4
Effizienz bei Blaze Wellenlänge:
60 bis ​80 % (gemessen in LittrowAnord­nung)
• Aluminiumbeschichtet
• Freie Apertur: 90 %
• Parallelität der Rillen zur Kante: ± 0.5°
Gerilltes Gitter; 300 Linien / mm
Gerilltes Gitter; 600 Linien / mm
•
•
•
•
•
Machine Vision
Objektive
Zoom- und
Mikroskopoptik
Planoptik
Polarisationsoptik
Gerilltes Gitter; 1200 Linien / mm
Spiegel
Liniengitter (Blaze-Wellenlänge 1000 nm)
590
Free Call 08 00.678 68 35
Kantenlänge
(mm²)
Dicke
(mm)
Linien
(1 / mm)
Artikel-Nr.
Preis in Euro
12.7 x 12.7
6
300
G392118000
54,00
25 x 25
6
300
G392119000
96,00
50 x 50
9.5
300
G392120000
155,00
12.7 x 12.7
6
600
G392121000
54,00
25 x 25
6
600
G392122000
96,00
50 x 50
9.5
600
G392123000
155,00
12.7 x 12.7
6
1200
G392124000
54,00
25 x 25
6
1200
G392125000
96,00
50 x 50
9.5
1200
G392126000
155,00
Fax +49(0).551 69 35-166
Gitter
Holographische Gitter für den UV Bereich
• Holograpische Gitter zum Einsatz in ​
Spektralphotometern, Spektrometern ​
und Monochromatoren mit moderater ​
Auflösung bei geringen Kosten, hoher ​
Effizienz und niedrigem Streulichtan­teil
• Pyrex-Substrat für gute thermische ​
Stabilität
• Gitterkonstanten von 600 1/mm
bis ​2400 1/mm
• Für den Einsatz im UV
• Weitere Typen auf Anfrage
•
•
•
•
•
Substrat: Pyrex®
Toleranz der Abmessungen: ± 0.5 mm
Dickentoleranz: ± 0.5 mm
Planität: <λ/4
Effizienz bei Blaze Wellenlänge:
45 bis ​65 % (gemessen in LittrowAnord­nung)
• Aluminiumbeschichtet
• Freie Apertur: 90 %
• Parallelität der Rillen zur Kante: ± 0.5°
Holographisches Gitter; 600 Linien / mm
Holographisches Gitter; 1200 Linien / mm
Holographisches Gitter; 1800 Linien / mm
Holographisches Gitter; 2400 Linien / mm
Kantenlänge
(mm²)
Dicke
(mm)
Linien
(1 / mm)
Artikel-Nr.
Preis in Euro
12.7 x 12.7
6
600
G392127000
67,00
25 x 25
6
600
G392128000
125,00
50 x 50
9.5
600
G392129000
249,00
12.7 x 12.7
6
1200
G392130000
67,00
25 x 25
6
1200
G392131000
125,00
50 x 50
9.5
1200
G392132000
249,00
12.7 x 12.7
6
1800
G392133000
67,00
25 x 25
6
1800
G392134000
125,00
50 x 50
9.5
1800
G392135000
249,00
12.7 x 12.7
6
2400
G392136000
67,00
25 x 25
6
2400
G392137000
125,00
50 x 50
9.5
2400
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Holographische Gitter für den UV Bereich
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Linsen, Mikrolinsen
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Holographische Gitter für den sichtbaren ​
Spektralbereich
Achromate
Laseroptik
• Holographische Gitter zum Einsatz z.B. ​
in Spektralphotometern, Spektrome­tern und Monochromatoren mit ​
moderater Auflösung bei geringen ​
Kosten, hoher Effizienz und niedrigem ​
Streulichtanteil
• Pyrex-Substrat für gute thermische ​
Stabilität
• Gitterkonstanten von 1200 1/mm bis ​
2400 1/mm
• Für den Einsatz im sichtbaren
Spek­tralbereich
• Weitere Typen auf Anfrage
Substrat: Pyrex®
Toleranz der Abmessungen: ± 0.5 mm
Dickentoleranz: ± 0.5 mm
Planität: <λ/4
Effizienz bei Blaze Wellenlänge:
45 bis ​65 % (gemessen in LittrowAnord­nung)
• Aluminiumbeschichtet
• Freie Apertur: 90 %
• Parallelität der Rillen zur Kante: ± 0.5°
Holographisches Gitter; 1200 Linien / mm
Holographisches Gitter; 1800 Linien / mm
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Machine Vision
Objektive
Zoom- und
Mikroskopoptik
Planoptik
Polarisationsoptik
Holographisches Gitter; 2400 Linien / mm
Spiegel
Holographische Gitter für sichtbaren Spektralbereich
592
Free Call 08 00.678 68 35
Kantenlänge
(mm²)
Dicke
(mm)
Linien
(1 / mm)
Artikel-Nr.
Preis in Euro
12.7 x 12.7
6
1200
G392139000
67,00
25 x 25
6
1200
G392140000
125,00
50 x 50
9.5
1200
G392141000
249,00
12.7 x 12.7
6
1800
G392142000
67,00
25 x 25
6
1800
G392143000
125,00
50 x 50
9.5
1800
G392144000
249,00
12.7 x 12.7
6
2400
G392145000
67,00
25 x 25
6
2400
G392146000
125,00
50 x 50
9.5
2400
G392147000
249,00
Fax +49(0).551 69 35-166
Gitter
Transmissionsgitter für den UV Bereich
• Transmissionsgitter ermöglichen ​
einfache und kompakte Optikdesigns ​
beispielsweise für Spektrographen und ​
mit kleinen Detektorarrays
• Optimiert für den Einsatz im UV
bis ​235 nm
• Polarisationsunempfindlich
• Beugungseffizienz vergleichbar mit ​
Reflexionsgittern für den entspre­
chenden Spektralbereich
• Substrat: UV grade fused silica
• Toleranz der Abmessungen: ± 0.5 mm
• Dickentoleranz: ± 0.2 mm
Transmissionsgitter; 300 Linien / mm; 8.6°; UV
Transmissionsgitter für den UV Bereich
Kantenlänge
(mm²)
Dicke (mm)
Linien
(1 / mm)
Artikel-Nr.
Preis in Euro
12.7 x 12.7
2
300
G392152000
65,00
25 x 25
2
300
G392153000
95,00
Transmissionsgitter für den sichtbaren Spektralbereich
• Transmissionsgitter ermöglichen ​
einfache und kompakte Optikdesigns ​
beispielsweise für Spektrographen und ​
mit kleinen Detektorarrays
• Optimiert für den Einsatz im VIS
• Polarisationsunempfindlich
• Beugungseffizienz vergleichbar mit ​
Reflexionsgittern für den entspre­
chenden Spektralbereich
• Substrat: Schott B270
• Toleranz der Abmessungen: ± 0.5 mm
• Dickentoleranz: ± 0.5 mm
Transmissionsgitter; 300 Linien / mm; 17.5°; VIS
Kantenlänge
(mm²)
Dicke
(mm)
Linien
(1 / mm)
Artikel-Nr.
Preis in Euro
12.7 x 12.7
3
300
G392148000
59,00
25 x 25
3
300
G392149000
89,00
[email protected]
www.qioptiq-shop.de
Gitter
Transmissionsgitter für den sichtbaren Spektralbereich
593
Linsen, Mikrolinsen
Arrays, Flüssiglinsen
Transmissionsgitter für den nahen infraroten ​
Spektralbereich
Achromate
• Transmissionsgitter ermöglichen ​
einfache und kompakte Optikdesigns ​
beispielsweise für Spektrographen und ​
mit kleinen Detektorarrays
• Optimiert für den Einsatz im NIR
• Polarisationsunempfindlich
• Beugungseffizienz vergleichbar mit ​
Reflexionsgittern für den entspre­
chenden Spektralbereich
Laseroptik
• Substrat: Schott B270
• Toleranz der Abmessungen: ± 0.5 mm
• Dickentoleranz: ± 0.5 mm
Transmissionsgitter; 300 Linien / mm; 31.7°; NIR
Machine Vision
Objektive
Transmissionsgitter für den nahen infraroten Spektralbereich
Kantenlänge
(mm²)
Dicke
(mm)
Zoom- und
Mikroskopoptik
Preis in Euro
12.7 x 12.7
3
300
G392150000
59,00
3
300
G392151000
89,00
Polarisationsoptik
Spiegel
Free Call 08 00.678 68 35
Artikel-Nr.
25 x 25
Planoptik
594
Linien
(1 / mm)
Fax +49(0).551 69 35-166