Drehimpuls und magnetisches Moment Zusammenhang M ←→ l: Z 1 Magnetisches (Dipol-)Moment: µ = d3 r r×jLad , jLad = Ladungsstrom 2c Strom für Q.M.-Teilchen: jLad = ejW ≡ ej , j = Wahrscheinlichkeitsstrom 1 [ψ ∗ p̂ψ + (p̂ψ)∗ ψ] , M = Teilchenmasse j= 2M Z Z ¤ £ e e =⇒ µ = d3 r r×[ψ ∗ p̂ψ + (p̂ψ)∗ ψ] = d3 r ψ ∗ r× p̂ ψ + (r× p̂ ψ)∗ ψ |{z} |{z} 2M c 2M c l̂ l̂ Z Z h i h i e e = d3 r ψ ∗ l̂ψ + (l̂ψ)∗ ψ = d3 r ψ ∗ l̂ψ + ψ ∗ l̂† ψ 2M c 2M c =⇒ e e µ= l= Mc Mc Z d3 r ψ ∗ l̂ψ magn. Moment mit Drehimpuls verknüpft “Quantisierung” des magnetischen Moments: Wähle z-Achse = Polarisationsachse ˆlz ≡ h̄m = −l, −l+1, ..., l eh̄ =⇒ µz = m Mc =⇒ Energieaufspaltung im Magnetfeld: e Hamiltonoperator im Magnetfeld Ĥ = −B · µ = − B · l̂ 2M c eB ˆ lz wähle o.B.d.A. B = Bez =⇒ Ĥ = −B · µ = − 2M c eh̄B =⇒ Eigenwerte: Em = − m , m = −l, −l+1, ..., l 2M c =⇒ “Drehimpuls sichtbar gemacht” Bohrsches Magneton µel = =⇒ eV h̄Hz eh̄ = 0.58 ∗ 10−8 = 0.89 ∗ 107 2Mel c Gs Gs Energiedifferenzen wesentlich kleiner als elektronische Übergänge 1 Messung des magnetischen Moments – Stern-Gerlach-Versuch: Energie = E = −µ · B(r) =⇒ Kraft = −∇E = ∇(µ · B(r)) inhomogenes Magnetfeld N m=1 m=0 m=−1 Atomstrahl Drehimpuls J Anzahl M z: Ω = 2J+1 magnetische Momente M z ∝ m=−J,...,+J Messungen Bsp. J=1 S =⇒ 1 ! = s ≡ “Spin” 2 Spin = “innerer Drehimpuls” es gibt Atome mit Ω = 2 (!?) Spin 6= Drehimpuls im Ortsraum =⇒ 2 =⇒ Aufspaltung µz ∝ m sichtbar gemacht Zahl der m-Werte = Ω Ω ←→ Gesamt-Drehimpuls =⇒ j=