M22 Viskositaet II

M22
Viskosität II
Physikalisches Praktikum
In vielen Fällen wird bei Betrachtungen zur Mechanik vorausgesetzt, dass Reibungseffekte vernachlässigbar sind. In diesem Versuch spielt aber die Reibung in Flüssigkeiten die zentrale Rolle: Es soll die
Viskosität einer Flüssigkeit aus der konstanten Fallgeschwindigkeit einer Kugel bestimmt werden.
Weiterhin wird die r4-Abhängigkeit des Volumenstromes bei Kapillaren experimentell verifiziert.
1. Theoretische Grundlagen
1.1 Laminare Strömung
Bewegt sich eine Flüssigkeit an der Oberfläche eines festen Körpers vorbei, so hängt die Strömungsgeschwindigkeit der Flüssigkeit vom Abstand zu dieser Oberfläche ab. Unmittelbar an der Grenzfläche haftet eine dünne Flüssigkeitsschicht, die Strömungsgeschwindigkeit ist dort also null. Weiter von
der Grenzfläche entfernte Flüssigkeitsschichten besitzen eine von null verschiedene Geschwindigkeit.
Bei hinreichend kleinen Strömungsgeschwindigkeiten gleiten benachbarte Flüssigkeitsschichten mit
leicht unterschiedlicher Geschwindigkeit aneinander vorbei, ohne ineinander zu verwirbeln. Eine solche Strömungsform heißt laminar.
Die folgenden Ausführungen setzen immer laminare Strömungsverhältnisse voraus.
1.2 Definition der dynamischen Viskosität
Bei der Bewegung eines Körpers durch eine Flüssigkeit oder ein Gas wirkt auf den Körper eine Reibungskraft, die der Bewegungsrichtung entgegengesetzt ist. Ihr Betrag hängt von der Geschwindigkeit, der Geometrie des Körpers und der inneren Reibung des Mediums ab.
Betrachtet man beispielsweise eine ebene Platte,
die parallel zur Plattenebene in x-Richtung durch
eine Flüssigkeit bewegt wird, so haftet die unmittelbar anliegende Flüssigkeitsschicht an ihr und
bewegt sich mit der gleichen Geschwindigkeit v.
Flüssigkeitsschichten in größerem Abstand haben
eine geringere Geschwindigkeit. Es entsteht ein
Geschwindigkeitsgefälle in y-Richtung, also senkrecht zur Bewegungsrichtung (Bild 1).
Die Reibungskraft FR, die auf die Platte wirkt, ist
proportional zur Berührungsfläche A und zu dem
Bild 1: Geschwindigkeitsgefälle
Geschwindigkeitsgefälle dv/dy an der Plattenin einem viskosen Medium
oberfläche.
FR = η ⋅ A ⋅
dv
dy
(1)
Darin ist η eine Materialkonstante, die als dynamische Viskosität oder Zähigkeit der umgebenden
Flüssigkeit bezeichnet wird. Ihre Einheit ist [η] = kg·s-1·m-1 (Eine in der Literatur noch häufig zu findende ältere Einheit ist 1Poise = 1g·s-1·cm-1 = 0,1kg·s-1·m-1).
Das Verhältnis von dynamischer Viskosität zur Dichte ρ bezeichnet man als kinematische Viskosität ν
ν =η ρ
©2014
(2)
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Ihre Einheit ist [ν] = m2·s-1 (Früher verwendete Einheit ist das Stokes [ν] = St = 1cm2·s-1 = 10-4m2·s-1)
Die Viskosität einer Flüssigkeit nimmt mit wachsender Temperatur T ab. Meist gilt mit guter Näherung
η (T ) = a ⋅ e b T
(3)
wobei a und b empirisch zu bestimmende Konstanten sind.
1.3 Das Stokessche Gesetz
Verwendet man statt der Platte eine Kugel mit Radius r, die man mit konstanter Geschwindigkeit v
durch eine viskose Flüssigkeit bewegt, so ist die Reibungskraft, die auf die Kugel wirkt (Stokessches
Gesetz):
FR = 6π ⋅η ⋅ r ⋅ v
(4)
Fällt die Kugel unter dem Einfluss ihrer Gewichtskraft durch die Flüssigkeit, so verschwindet nach
hinreichend langer Zeit mit v = konst. die Summe aus Gewichtskraft, Auftriebskraft und Stokesscher
Reibungskraft:
6π ⋅η ⋅ r ⋅ v + 4 3 π ⋅ r 3 ⋅ g (ρ Fl − ρ K ) = 0
(5)
(ρ: Dichte der Flüssigkeit bzw. der Kugel)
Mit Gleichung (5) wird die Viskosität der Flüssigkeit ermittelt:
2r 2 ⋅ g (ρ K − ρ Fl )
9v
Die Fallgeschwindigkeit v wird dabei aus der Fallstrecke s und der Fallzeit t ermittelt:
η=
η=
2r 2 g ( ρ K − ρ Fl ) ⋅ t
(6)
(7)
9s
1.3.1 Notwendige Korrekturen
Gleichung (4) ist in der Praxis zu korrigieren, da die Annahme einer unendlich ausgedehnten Flüssigkeit unrealistisch ist und die Geschwindigkeitsverteilung der Flüssigkeitsteilchen relativ zur Kugeloberfläche von den endlichen Abmessungen der Flüssigkeit beeinflusst wird. So gilt für die Bewegung
der Kugel längs der Achse eines unendlich langen Flüssigkeitszylinders mit dem Radius RZ

r 
F1 = 6π ⋅η ⋅ r ⋅ v  1 + 2, 4 ⋅

RZ 

(8)
Gleichung (7) erhält damit die Form
2
9
η = r2 ⋅
( ρ K − ρ Fl ) ⋅ g ⋅ t
s
⋅
1
(9)
r
1 + 2, 4 ⋅
RZ
Berücksichtigt man die endliche Länge L des Flüssigkeitszylinders, so kommen weitere Korrekturen
von der Größenordnung r / L hinzu
-2-
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1.4 Das Gesetz von Hagen-Poiseuille
Die Flüssigkeitsströmung in einem Rohr wird durch eine Druckdifferenz zwischen den beiden Rohrenden verursacht. Der Verlauf der Kennlinie im Volumenstromstärke–Druck–Diagramm wird durch
die Eigenschaften der Flüssigkeit und durch die geometrischen Abmessungen des Rohres bestimmt.
Die Strömung ist bei kleinen Strömungsgeschwindigkeiten laminar und wird bei großen Geschwindigkeiten turbulent (Abknicken der Kennlinie). In
einem Rohr haftet die Flüssigkeit an der Wand
und fließt in der Mitte am schnellsten. Diese Betrachtungen führen ebenfalls zu Gleichung(1),
wenn es sich um eine Newtonsche Flüssigkeit
handelt. Bei dieser ist die Schubspannung proportional zum entstehenden Geschwindigkeitsgefälle entsprechend Gleichung (1).
Wie Bild 2 zeigt, tritt bei Wasser leicht Turbulenz
auf, während Glycerin eine ideale Newtonsche
Flüssigkeit ist. Wegen seiner großen Viskosität
(η = 1,5N·s·m-2 bei 20°C) ist die Volumenstromstärke jedoch sehr klein. Für die Messung wird
Bild 2: Prinzipieller Kennlinienverlauf
daher ein Glycerin-Wasser-Gemisch benutzt.
Gesucht wird der Volumenstrom ∆V/∆t durch eine Röhre der Länge l, an deren beiden Enden die Drücke p1 bzw. p2 herrschen.
Dazu wird in der Röhre ein axialer Flüssigkeitsfaden mit dem Radius r betrachtet. Aufgrund der Druckdifferenz wirkt auf ihn die Kraft
F1 = ( p1 − p2 )π ⋅ r 2 .
(10)
Weiterhin wirkt nach Gleichung (1) auf die Mantelfläche des Fadens die
Reibungskraft
F2 = 2η ⋅ π ⋅ r ⋅ l
dv
dr
(11)
Bei stationärer Strömung verschwindet die Summe der beiden Kräfte und
es ergibt sich
Bild 3: Laminare Rohrströmung
2η ⋅ l
dv
= −( p1 − p2 )r
dr
(12)
Man erhält v(r) durch Integration über r, wobei die Randbedingung v = 0 für r = Ri zu berücksichtigen
ist. Das Ergebnis der Integration ist:
v( r ) =
( p1 − p 2 )(Ri2 − r 2 )
(13)
4η ⋅ l
Eine stationäre laminare Strömung in einer Röhre besitzt also ein parabelförmiges Geschwindigkeitsprofil (Bild 2).
-3-
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Der Volumenstrom über den gesamten Querschnitt der Röhre beträgt
r
π ⋅ Ri4 ( p1 − p 2 )
∆V
.
= 2π ⋅ r ⋅ v(r )dr =
∆t ∫0
8η ⋅ l
(14)
Die Gleichung (11) wird als Hagen-Poiseuillesches Gesetz bezeichnet. Von besonderer praktischer
Bedeutung für die Dimensionierung von Rohrquerschnitten ist darin die Abhängigkeit des Volumenstroms von der 4ten Potenz des Radius der Röhre.
1.5 Die Reynoldsche Zahl
Ob die Strömung einer Flüssigkeit laminar ist oder ob es zu Wirbelbildungen (turbulente Strömung)
kommt, hängt von dem Verhältnis zwischen den Trägheitskräften der strömenden Flüssigkeit und
den Reibungskräften ab. Bei einer Kapillare wird dieses Verhältnis beschrieben durch die Reynoldsche Zahl Re
Re = ρ ⋅ r ⋅
v
η
.
(15)
Der Volumenstrom ∆V / ∆t ist durch die Strömungsgeschwindigkeit v bestimmt:
ΔV
= r2 ⋅ π ⋅v .
Δt
Die nach v aufgelöste Gleichung (16) in (15) eingesetzt ergibt:
Re =
ρ ⋅ ΔV
η ⋅ r ⋅ π ⋅ Δt
.
(16)
(17)
Für kleine Reynoldszahlen sind die Trägheitskräfte der strömenden Flüssigkeitsteilchen klein gegen
die Reibungskräfte, und die Strömung ist laminar. Empirisch stellt man fest, dass in Röhren der Umschlag zur turbulenten Strömung meist bei einem kritischen Wert Rkrit ≈ 1000 bis 2000 geschieht. Dieser Umschlag in eine turbulente Strömung macht sich makroskopisch durch eine Vergrößerung des
Strömungswiderstandes bemerkbar.
1.6 Der Strömungswiderstand
Bei Transportprozessen(„Strömungen“) wird eine Größe X transportiert, wobei der Transport durch
die räumliche Änderung einer Größe Y bewirkt wird. Vielfach gilt
dX
= X ~ ∆Y .
dt
Durch Einführung eine Proportionalitätsfaktors Λ =1/R erhält man
1
X = Λ ⋅ ∆Y = ∆Y .
R
(18)
Λ nennt man Leitfähigkeit, R Widerstand.
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1.6.1 Beispiele solcher Transportprozesse:
Beim elektrischen Strom fließt eine Ladungsmenge Q, angetrieben durch einen Spannungsunterschied ΔU. Dann gilt:
1
Q = I = ∆U
R
Rel =
∆U
I
(19a)
Bei der Wärmeleitung fließt eine Wärmeenergie ΔQtherm, angetrieben durch einen Temperaturunterschied ΔT. Es gilt
λ⋅A
∆T
Q therm =
⋅ ∆T =
L
Rtherm
∆T
Rtherm = 
Qtherm
(19b)
Der Wärmeleitungswiderstand Rtherm berechnet sich gemäß
Rtherm =
L
λ⋅A
aus der Länge L des Wärmeleiters, der Wärmeleitfähigkeit λ, und der Querschnittsfläche A.
Analog definiert man den Strömungswiderstand einer Flüssigkeitsströmung
RStr =
∆p 8η ⋅ l
=
.
V
π ⋅ Ri4
(20)
Gewöhnlich hat ein Transportwiderstand R die Form R = ρ ⋅ L / A . Dabei ist ρ der spezifische Widerstand, eine Materialkonstante, L die Länge der Transportstrecke und A die Querschnittfläche des
Transportes.
Zu den Beispielen:
Der elektrische Widerstand eines Drahtes berechnet sich gemäß
l
RDraht = ρ elektr ⋅
A
(ρelekt : spezifischer elektrischer Widerstand, l: Drahtlänge, A: Drahtquerschnittsfläche).
Der Wärmewiderstand eines Stabes ergibt sich aus
L 1 L
Rtherm = ρ therm ⋅ = ⋅
A λ A
(L: Stablänge, A: Querschnittsfläche, λ: Wärmeleitfähigkeit)
Der Strömungswiderstand einer Flüssigkeitsströmung kann analog beschrieben werden mit:
RStr =
ρ ⋅l
8η
l
⋅
= Str .
2
2
A
Ri π ⋅ Ri
(21)
Prinzipiell funktioniert der Transportmechanismus analog zum Strom- bzw. Wärmefluss, allerdings ist
der spezifische Strömungswiderstand nicht nur von der Viskosität η, sonder auch vom Innenradius Ri
der Kapillare abhängig. Die Ursache dafür liegt darin, dass bei einer Flüssigkeitsströmung die Strömungsgeschwindigkeit über dem Radius variabel ist (in der Mitte maximal). Beim elektrischen Strom
fließen die Elektronen überall gleich schnell, auch Wärme wird überall gleich schnell transportiert.
-5-
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2. Versuch
2.1 Versuchvorbereitung
Aufgabe: Zwei ungeeichte Pyknometer haben eine Leermasse von m1 = 35,6g und m2 = 32,3g. Das
erste Pyknometer ist mit destilliertem Wasser gefüllt (ϑ = 24°C) und hat nun eine Masse von
m1 = 98,8g. Das Zweite Pyknometer ist mit einer anderen Flüssigkeit gefüllt und hat eine Gesamtmasse von m2 = 82,4g. Welche Dichte hat die unbekannte Flüssigkeit?
2.2 Versuchsdurchführung
2.2.1 Verwendete Geräte
Kugelfallmethode:
Fallröhre (RZ = (22,0 ± 0,2)mm) gefüllt mit Glycerin (ρGl = 1,26g·cm-3), Haltemagnet mit Kern, Fallkugel, Auslösetaster, digitales Zeitmessgerät, Messschieber.
Ausflussversuch:
Vorratsgefäß, Magnetventil als Absperrhahn, Kapillarröhrchen unterschiedlichen Innendurchmessers aber gleicher Länge l = 250mm, Messgefäß, Stativ mit unterschiedlichen eingestellten Höhenhalterungen, Stoppuhr, Waage
2.2.2 Versuchshinweise
Aufgabe 1: Bestimmung der Viskosität von Glycerin mit der Kugelfall-Methode
a) Dichtebestimmung der Fallkugel:
• Bestimmen Sie folgende Parameter der Stahlkugel:
– Durchmesser mit dem Messschieber,
– Masse mit der OHAUS-Waage.
b) Dichtebestimmung Glycerin mit Pyknometer:
• Am Versuchsplatz stehen zwei Pyknometer für
die Untersuchung bereit.
• Befüllen Sie das Pyknometer 1 mit destillierten
Wasser (blasenfrei). Das Pyknometer 2 ist bereits
mit Glycerin befüllt. Bestimmen Sie die beiden
Massen der befüllten Pyknometer.
Die jeweiligen Leermassen der Pyknometer sind
gegeben (am Versuchsplatz).
• Ermitteln Sie die Temperatur des Glycerins.
• Die Dichte von Wasser entnehmen Sie in Abhängigkeit von der Temperatur aus der beiliegenden
Tabelle.
c) Fallmessung (siehe Bild 4):
Bild 4: Versuchsaufbau Aufgabe 1
Vorbereitung
• Schalten Sie die Ausgangsspannung von 12V am
Netzgerät ein.
• Hängen Sie die Stahlkugel an den Eisenkern (b).
• Positionieren Sie den Haltemagneten mit der Stahlkugel so über der Flüssigkeitssäule, dass die
Stahlkugel mittig zur Zylinderachse angeordnet ist und vollständig in die Flüssigkeit eintaucht.
• Messen Sie den Abstand s der Fallhöhe zwischen Kugelunterkante und Markierung (c).
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Durchführung:
• Stellen Sie das Zählgerät (Messbereich „ms“ wählen) mit Taste „0“ auf Null.
• Betätigen Sie den Morsetaster und beobachten Sie die fallende Kugel.
• Lassen Sie den Morsetaster erst dann wieder los, wenn die Kugel die Markierung (c) erreicht
hat.
• Lesen Sie die Fallzeit t am Zählgerät ab und notieren Sie das Ergebnis.
• Wiederholen Sie diese Messung 5-mal.
• Ziehen Sie die Kugel mit Hilfe des bereitliegenden Magnete-Paares (rote Markierung nach außen) wieder an die Ausgangsposition des Eisenkerns zurück.
Aufgabe 2: Messung der Volumenstromstärke V in Abhängigkeit von der Druckdifferenz für Kapillarrohre mit verschiedenen Durchmessern
• Der Versuch ist nach Bild 2 aufgebaut. Sie benutzen als Flüssigkeit ein Wasser-Glycerin-Gemisch
(ρ = 1,146g·cm-3 bei ϑ = 25°C).
• Bestimmen Sie die Volumenstromstärke für vier verschiedene Höhen des Vorratsgefäßes durch
Wägung der in einer bestimmten Zeit ausgelaufenen Flüssigkeitsmenge, die in dem Messgefäß
gesammelt wird (pro Kapillare ein Messgefäß).
Messung:
• Hängen Sie zu erst den Vorratsbehälter an die
Messstelle 1
• Befestigen Sie die erste Kapillare am Austrittsschlauch mit einer Schlauchschelle und schieben Sie die befestigte Kapillare in den dafür
vorgesehenen Kapillarhalter. Stellen Sie das
Messgefäß (Glycerin) unter die Kapillare und
befüllen Sie den Schlauch, so dass keine Luftblasen mehr vorhanden sind. Der Absperrhahn
ist als Magnetventil ausgeführt und wird über
einen Schalter betätigt. Benutzen Sie danach
die untere Schlauchklemme.
• Ermitteln Sie die Schwerpunkthöhe h der Flüssigkeitssäule des Vorratsbehälter
(
)
h = h oben − hunten ⋅ 3 4 + hunten − hkap .
Bild 2: Versuchsaufbau Aufgabe 2
• Bestimmen Sie zuerst die Leermasse des Messgefäßes 1.
• Lösen Sie die untere Schlauchklemme und betätigen Sie das Magnetventil. Lassen Sie nun das
Glycerin gemäß der Vorgabe (am Versuchsplatz) über den Schlauch und der Kapillare in das
Messgefäß ab.
• Bestimmen Sie erneut die Masse des Messgefäßes.
• Wiederholen Sie den Messvorgang für die anderen 3 Messstellen. Benutzen Sie für den Umbau der Messstellen die untere Schlauchklemme.
• Wiederholen Sie den Messvorgang für die anderen 3 Kapillaren. Benutzen Sie für das auswechseln der Kapillaren die untere Schlauchklemme.
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2.3 Versuchsauswertung
Aufgabe 1: Bestimmung der Viskosität von Glycerin mit der Kugelfall-Methode
• Bestimmen Sie die Viskosität von Glycerin unter Verwendung des Mittelwertes der Zeitmessung
nach der Gleichung (7).
• Führen Sie eine Korrektur des Ergebnisses nach der Gleichung (9) durch.
• Bestimmen Sie die Messunsicherheit (absolut und relativ) durch eine Fehlerrechnung.
• Diskutieren Sie die Ergebnisse im Vergleich mit dem Tabellenwert:
(η = 1,480kg·m-1·s-1 für ϑ = 20°C)
Aufgabe 2: Messung der Volumenstromstärke V in Abhängigkeit von der Druckdifferenz für Kapillarrohre mit verschiedenen Durchmessern
• Bestimmen Sie das Flüssigkeitsvolumen aus der Wägung der durchflossenen Menge und der
gegebenen Dichte des verwendeten Gemisches.
• Stellen Sie die Messwerte in einem Diagramm V = f ( h ) mit dem Kapillarinnendurchmesser als
Parameter graphisch dar.
• Bestimmen Sie die Volumenstromstärke V aus der durchflossenen Masse, der gegebenen Flüssigkeitsdichte und der verwendeten Zeit.
• Berechnen Sie zunächst den Strömungswiderstand und dann die Viskosität unter Verwendung
der Anstiege des linearen Bereiches aus den erstellten Diagrammen.
Die zur Berechnung der Zähigkeit benötigten Druckdifferenz über der Kapillare ergibt sich aus
∆p = ρ Fl ⋅ g ⋅ h
(22)
• Stellen Sie nach Gleichung (20) den Strömungswiderstand (Mittelwert für jede Kapillare) über
den Innenradius der Kapillare in einem Diagramm (doppelt-logarithmisch) der Funktion
RStr = f (ri ) graphisch dar.
• Stellen Sie aus dem Anstieg des Graphen den funktionalen Zusammenhang her.
• Vergleichen Sie den ermittelten mit dem theoretisch erwarteten Wert und diskutieren Sie die
Abweichungen.
• Schätzen Sie die Messunsicherheit unter Verwendung des ersten erstellten Diagramms ab.
• Diskutieren Sie die Ergebnisse in Bezug auf laminare bzw. turbulente Strömung (ReynoldsZahlen!).
3. Ergänzungen
ϑ
ρ
3
°C
g/cm
0
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
11
0,99984
0,99990
0,99994
0,99996
0,99997
0,99996
0,99994
0,99990
0,99985
0,99978
0,99970
0,99961
ϑ
ρ
ϑ
3
°C
g/cm
12
13
14
15
16
17
18
19
20
21
22
23
0,999500
0,999377
0,999243
0,999100
0,998943
0,998775
0,998596
0,998406
0,998205
0,997994
0,997771
0,997540
ρ
3
°C
g/cm
24
25
26
27
28
29
30
35
40
45
50
55
0,997300
0,997047
0,996785
0,996515
0,996234
0,995945
0,995648
0,9940
0,9922
0,9902
0,9880
0,9857
Tabelle 1: Abhängigkeit der Dichte ρ des Wassers von der Wassertemperatur ϑ
-8-
ϑ
ρ
°C
g/cm3
60
65
70
75
80
85
90
95
100
0,9832
0,9806
0,9778
0,9749
0,9718
0,9686
0,9653
0,9619
0,9583